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1560nm脉宽、重频、单脉冲能量可调光纤飞秒激光器
紧凑型DPSS皮秒激光器
亚纳秒激光器（1-4mJ）
Q-SPARK 亚纳秒激光器（10mJ, 100Hz）
高功率亚纳秒激光器（50W）
TLS波长带宽可调谐激光器
锁模激光器的被动锁模被动锁模技术不需要激光器外部的信号（例如调制器的驱动信号）来产生脉冲。相反，他们使用腔中的光来引起某些腔内元素的变化，然后它本身会产生腔内光的变化。实现此目的的常用装置是可饱和吸收体。可饱和吸收体是一种光学器件，它表现出与强度相关的透射，这意味着该器件的行为取决于通过它的光的强度。对于被动锁模，理想情况下，可饱和吸收体选择性地吸收低强度光，但透射足够高强度的光。当放置在激光腔中时，可饱和吸收体会衰减低强度的连续光。然而，由于非锁模激光器所经历的有点随机的强度波动，任何随机的、强烈的尖峰都会优先通过可饱和吸收体传输。随着腔体中的光振荡，这个过程重复，导致高强度尖峰的选择性放大 ...
多年里，对于被动锁模的建立机制，有许许多多的理论和实验上的探索。在出现时间拉升技术之前，瞬态现象只能通过示波器来观察，但是示波器无法解析出瞬态的建立过程。进来随着时间拉伸技术的出现，瞬态光谱和时域动态都可以被观察到了。使用时间拉伸技术观察被动锁模光纤激光器中孤子的产生，需要抑制环境扰动，例如腔内偏振变化，还有泵浦功率浮动。这些会让激光产生额外的不稳定态，例如调Q激发。为了揭示真正的孤子建立过程，必须尽可能地抑制环境扰动。然而目前无法完全抑制扰动。因此在文章中将会围绕孤子分子展开讨论，而不是孤子本身。在实验中，使用了多种方法抑制环境扰动，比如碳纳米管偏振强度饱和吸收体（Carbon NanoTu ...
且装配简单。被动锁模可通过激光束被一个高反射率曲面镜M4(r=1000mm, Layertec)聚焦到作为末端反射镜的半导体可饱和吸收镜上（SESAM, SAM-1040-2-25.4g; Batop GmbH, Jena, Germany，半导体可饱和吸收镜的调制深度（或非线性反射率的最大变化率）是1.2%）实现。生成超短脉冲序列通常更倾向于被动锁模技术，因为被动锁模比主动锁模更容易集成进激光谐振腔。半导体可饱和吸收镜由位于GaAs 等半导体晶片上的布拉格反射镜组成，并被吸收层覆盖。脉冲由连续波激光中支持的多种激光模式的锁相产生。吸收层在高强度下饱和（即，多个激光模式在吸收层同相），因此优先 ...
光发明之后，被动锁模技术的引入产生了持续时间在皮秒-秒范围内的光脉冲[1,2]。Ti:Sapphire作为激光活性材料的发现是在八十年代中期[3]，以及啁啾脉冲放大(CPA)[4]和克尔透镜锁模[5]导致了该技术的快速商业化和传播。非线性后压缩技术[6-8]为可见光和近红外光谱区域的脉冲提供了低至几fs的脉冲。在这种情况下，脉冲包络线只包含少量的电场振荡，从而产生各种令人兴奋的物理现象[9,10]。这种超短脉冲可以通过高阶处理产生更短的波形谐波产生[11,12]，它进一步将可实现的脉冲宽度降低到阿秒范围[13-15]，使实验研究具有前所未有的时间分辨率。超短激光脉冲的许多应用需要精确的表征，即 ...
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