光工作物质的能级间形成粒子数反转,在加入适当的正反馈回路构成谐振腔之后就可以产生激光震荡。光纤激光器谐振腔的构成一般会有这么几种,第一种是常见的用F-P腔,即法布里-珀罗腔,如下图所示第二种是用激光在光纤上刻写光栅形成光纤光栅作为谐振腔镜,因为是特定周期常数的光栅,对于要形成的激光波长相当于高反镜,而对于泵浦光来说则是完全透过的。那么用两个光纤光栅作为前后腔镜,就可以实现直接光纤输出,并且利用光纤光栅还可以做到单纵模窄线宽输出的激光。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
获得了准费米能级分裂△μeff。为了说明横向载流子传输的影响,将高光谱成像仪和共聚焦显微成像结合(如上图)得到了PL mapping成像图,只要可以检测到发光信号,就可以确定准费米能级分裂。 从激发中间的0.91 eV下降到0.75 eV。通过电接触测得边缘处的电压为0.70eV,在空白区域中,由于PL信号过低,无法确定分裂。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
电子从N2p能级被激发到TiO2导带。生成的导带电子可以与捕获的溶解氧反应生成O2−,这是染料降解的主要ROS。文章信息这一成果以“Facile synthesis of amidoximated PAN fiber-supported TiO2for visible light driven photocatalysis”为题发表的,天津工业大学韩振邦副教授和赵晓明教授为论文的通讯作者。本研究采用的是Nanobase XperRam S共聚焦光电测试系统。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
子则是由原子能级跃迁所产生,当原子由基态(低能级)向激发态(高能级)跃迁时,需要从外界吸收一个光子;而当原子由激发态向基态跃迁时,则需要向外界释放一个光子。一个光子的能量:当我们用一个入射光子掠过原子时,就有一定几率使该原子由激发态向基态跃迁,从而释放出一个光子,最终,我们将得到两个光子(入射光子和受激辐射所产生的光子)。并且,原子受激辐射所产生的光子与原入射光的光子是性质全同的,即能量(频率)、偏振、相位都相同。这就是受激辐射的光放大现象,也是激光产生的底层机制。那么,只要我们让足够多的原子受激辐射(从激发态向基态跃迁),不就可以将原入射光放大,从而产生激光了么?虽然原理上是这样,但要产生激 ...
。PSCs的能级图如图1(b)所示,与T1和T3相比,T2的低的CBM通过增强驱动力有利于钙钛矿电子层的电子注入,这有利于提高载流子的萃取率。通过ITO/ETL/PVK结构的时间分辨光致发光谱来体现从钙钛矿层到TiO2薄膜层的电子注入行为。为了做对比,控制PSCs的PVK是直接沉积在PEN/ITO基地上的,没有导电层。如图1(c)所示,沉积在T2上的MAPbI3相比于沉积在T1和T3上的荧光强度较低,但淬灭性能显著。TRPL相应的光谱数据如图1(d)所示,其通过拟合双指数衰减函数而获得。如表1所示,〖τ1〗和τ_2分别对应于电荷载流子的非辐射和辐射结合寿命。在ETL的存在下,τ_1和τ1〗 ...
振动以及电子能级跃迁相关的范围内。散射光沿着所有方向辐射,伴随波长的变化,其偏振方向也有变化。1. 散射光频率不发生改变的散射过程称为瑞利散射,就是Lord Rayleigh用来解释天空之所以呈现为蓝色的那种过程。2. 散射光频率(波长)发生改变的散射过程称为拉曼散射,拉曼光子的能量与入射光子能量相比可以增大,也可以变小, 取决于分子的振动态。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中,前者散射光子的能量较之入射光子变低(失去能量,波长红移),而它的散射强度更大一些,这是因为在室温下分子中大多数电子主要布居在振动基态(参见上图所示)4. 分子中少量电子布居在较高的振动能级上,因此散射光子的能量可以大 ...
通过离子液体插入层的方法在多层石墨烯中调谐红外发射率多层石墨烯器件的四层构造结构在不同偏压下使用原位表征成为可能。在此项工作中,Keithley 2540源表被用于在不同的石墨烯层之间测试偏压来控制注入进程。原位拉曼测试使用XperRam Compact拉曼光谱仪,激发光波长和能量分别为532nm和0.5mW。多层石墨烯的薄层阻抗在不同的注入偏压下通过另外一个Keithley 2400源表进行测量。由于离子液体注入到了石墨烯层因此红外发射率的调制很清楚。为了进一步表征表面多层石墨烯的注入过程进行了原位拉曼的测试。图1显示了在不同的偏压下的表面石墨烯的拉曼光谱。对于一个赞新的多层石墨烯,此处有三 ...
于相应的跃迁能级的自然线宽,并且对激光器的频率稳定性要求很高,为了获得窄线宽、高功率、稳频率的冷却光,可以采用注入锁定技术。注入锁定可以很好解决满足这些需求。MOGLabs提供由种子激光器、放大器以及相应的控制器等组成的注入锁定放大系统ILA,相比于昂贵的光学倍频(SHG)系统,ILA更加紧凑和成本也更低,并且光束质量优于锥形放大器TA系统。在这里高输出功率是由一个高功率激光器产生的,称为从激光器(slave laser)或者放大器(amplifier)。并且采用一个低噪声低功率的激光器输出注入到放大器的谐振腔中,这个低功率激光器被称为主激光器(master laser)或者称为种子激光器(s ...
章标题:朗道能级激光器简介:关于朗道能级激光器的综述,特别关注了可调谐太赫兹激光器的潜力。作者:Erich Gornik,Gottfried Strasser&Karl Unterrainer原文链接:https://www.nature.com/articles/s41566-021-00879-82 快报标题:通过非线性光纤模式混合直接产生的强少周期可见脉冲光简介:证明了通过空心光纤模式的非线性混合,直接生成少周期高能可见脉冲。在没有额外色散补偿的情况下将近红外激光脉冲压缩40倍,产生4.6fs、20 μJ 的脉冲(~2 周期,~4 GW 峰值功率),中心波长在600nm附近。作者 ...
原子的超精细能级共振时,会发生强烈的共振吸收。失谐为0时,吸收最大。原子静止时,吸收峰的半高宽与原子跃迁线的自然线宽相当,约MHz量级,并且原子的能级十分稳定,因此共振吸收峰能够作为理想的激光稳频基准频率。87Rb原子的超精细能级结构但是由于在室温下原子进行强烈的热运动,运动速度在一个很大的范围内分布,多普勒效应就很明显了。对于某一频率的激光,不同速度的原子“感受”的频率是不同的,这导致了激光的频率在很大范围内都会有相应的原子发生吸收,使吸收峰被展宽到原子平均速度的的多普勒移频量级,约几百MHz。并且对于距离较近的跃迁线,在这个展宽下会被合并到一起,吸收峰进一步被展宽。正是因为多普勒展宽,原子 ...
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