别的固体或者光纤激光器。下图是使用普通常见的纳秒激光器和亚纳秒激光器加工同种材料的对比。我们可以看出在切割陶瓷材料上,亚纳秒激光器的切割边界会更窄,边界痕迹会更加的不明显。而1064nm波长的亚纳秒激光器在塑料,薄金属等硬脆材质的加工上,也有非常好的效果,比如在使用Brightsolution的sol系列亚纳秒激光器搭配日本GEOMATEC的扩束镜和平场聚焦镜(F-thete镜)scanlab的振镜系统,使用如下图所示的高工光路在金属表面进行加工。我们可以看到在不同的扫描速度和激光器不同的重复频率下,在金属表面可以呈现出不同的颜色,在金属材料加工方面就有了更多的选择。在加工塑料或同等类型的材质 ...
。比如在锁模光纤激光器中,虽然对于产生稳定的孤子序列已经有比较深入的了解,但是对于最初的孤子自激产生的研究,一直较为欠缺。主要原因是缺少对于瞬态过程的探测手段。近年来,随着时间拉伸技术的发展(Time-Stretch Dispersive Fourier Transform, TS-DFT),使观察单次瞬态现象成为可能。过去20多年里,对于被动锁模的建立机制,有许许多多的理论和实验上的探索。在出现时间拉升技术之前,瞬态现象只能通过示波器来观察,但是示波器无法解析出瞬态的建立过程。进来随着时间拉伸技术的出现,瞬态光谱和时域动态都可以被观察到了。使用时间拉伸技术观察被动锁模光纤激光器中孤子的产生, ...
(2)高功率光纤激光器,光子晶体光纤掺稀土元素,具备良好的抗热损伤能力,同时激光光束质量好,空气形成的内包层数值孔径大,大大提高了激光二极管与光纤的耦合效率,实现KW级激光输出,在大功率切割焊接以及激光打标等领域具有广泛的应用;(3)光存储领域的技术储备,利用光子晶体光纤的超高非线性效应,可以实现光速减慢与光速控制,这为未来的光存储与光交换奠定了技术基础,也为全光通信提供了技术实现的新路径。图2.光子晶体光纤传输的特点结语:光子晶体光纤具有普通光纤所不具备的各种新颖特性,其在光器件领域应用远远不止这些,光子晶体光纤灵活而善变的新奇特性给科研工作者提供了广阔的想象与创新空间,预示着微结构光纤将会 ...
电子激光器和光纤激光器这几种。单频激光器(single-frequency laser)它的特点是输出的激光模式既满足单横模又满足单纵模,其谐振器内只有单一纵模进行震荡,并且输出激光器光斑的能量分布呈高斯分布,除了激光器激光本身具有极好的单色性和方向性之外,单频激光器拥有普通激光器难以达到的相干长度和超窄的谱线宽度的特点。从光子的观点来看,腔的模式也就是腔内可以区分的光子状态,同一模式内的光子具有完全相同的状态,腔内电磁场的空间分布可分解为沿传播方向(腔轴线方向)的分布和在垂直于传播方向的横截面内的分布。其中,腔模沿腔轴线方向的稳定场分布称为谐振腔的纵模,而在垂直于腔轴的横截面内的稳定场分布称 ...
强度抑制。与光纤激光器相比,它们也支持更低的噪声[31]、更高的功率,并且显示出更简单的重复频率缩放。该文提到了在双频梳应用的实际部署中,系统复杂度是另一个关键的考虑因素。传统系统由一对锁定的飞秒激光器组成,复杂度很高,需要几个反馈环。有一种先jin的替代方法是使用单腔双光梳激光器,其中通过让两个频梳共享同一个激光腔体,在自由运行状态下实现频梳之间的高相干性。这种方法已经在半导体盘式激光器[37]、自由空间双向环形激光器[38]和双向模锁光纤激光器[39]等方面得到了证明。zui近,我们利用双折射多路复用[40-42]或空间复用[43,44]演示了一组自由运行固态单腔室系统,使用所有常见光学元 ...
光通信和设计光纤激光器等起着决定性作用。光纤的总色散可以视为波导色散、材料色散和模式色散之和。由于光子晶体光纤的包层结构独特,其光纤纤芯和包层的折射率差可以很大,从而增大了波导色散对光纤总色散的影响。通过改变光子晶体光纤的结构参数,如空气孔的排布方式、空气孔形状、空气孔半径和空气孔间距等,可以实现所需的色散特性,以满足不同应用场景中的光信号传输、调制和处理要求。5.多芯传输光子晶体光纤的结构相比传统光纤有重要优势,通过灵活排布空气孔,可为光纤的多芯传输[5]提供了可能。光子晶体光纤的优势在于可对不同纤芯中的光信号进行独立的处理和调制,这为光信号的多功能处理和光子器件的集成提供了便利。光子晶体光 ...
光谱激光源是光纤激光器的一个突出代表。中红外超连续提供瞬时超宽带光谱覆盖(超过一个八度)。超连续谱的产生过程源于强脉冲在光纤中传播过程中线性和非线性过程的复杂啮合和共同作用。根据泵浦方案、材料参数、光纤几何形状、色散状态和输入脉冲持续时间的不同,导致光谱展宽的现象和机制的集合可以显著变化,某些过程可以主导或被其他过程抑制。超连续谱产生过程的主要非线性因素是:受激拉曼散射、自相位调制、四波混合、调制不稳定性、交叉相位调制、孤子动力学(孤子裂变和孤子自频移)和色散波的产生。尽管超连续谱生成背后有复杂的基础物理学,但中红外超连续谱生成的实际实现相对简单。图1说明了这一点,并描述了商用氟纤维(InF3 ...
550nm铒光纤激光器(脉冲持续时间:60fs,重复频率:100MHz)。到达TX的22.3mW的NIR泵被转换为大约40µW连续当量的线性极化太赫兹辐射。在所有实验过程中,THz-TDS扫描时间均固定在70ps。光学装置是锯齿形透射几何类型(见图1):光经过两个OAPM后发散输出,然后被另外两个OAPM聚焦。一个样品可以放置在光束的腰部。透射的辐射由第二对OAPM对(与第1对旋转对称)引导到探测器上。此外在平行光束部分插入两个线栅偏振器,以确保高度的线极化。此外,它们还允许通过旋转偏振器的方法来降低强度。为了简化图1的设置,我们删除了所有的OAPM,直接照亮样品,并用专门为RIGI相机设计的 ...
分是一台飞秒光纤激光器,该激光器提供系统的输入光源,波长为1064nm,脉冲宽度为100 fs,重复频率为80 MHz,发出的是线偏振光。为了防止背反射导致系统不稳定或激光器损坏,激光首先通过一个光隔离器(Optical Isolator)。接下来,激光通过一个由1/2波片(1/2 Waveplate)和偏振分束器(Polarizing Beam Splitter)组成的分光结构,分为两束:泵浦激光和探测激光。1/2 波片可以用来调节泵浦探测两路的分光比例。泵浦激光路径:①泵浦激光经过一台美国ConOptics公司的电光调制器(Electro-Optic Modulator, EOM),其强度 ...
8 μm。在光纤激光器中,常见的激光模式为LP01,LP02和LP11。因此,分别针对100%LP01模、80%LP01+20%LP02模式和80%LP01+20%LP11模式三种情况进行仿真。图2是入射模式分别为80%LP01+20%LP02和 80%LP01+20%LP11情况下的光纤内光束质量。可以看到80%LP01+20%LP02模式下的M2基本都保持在1.05左右,而80%LP01+20%LP11模式下y方向的M2在1.05~1.15范围内振荡,分析可得振荡的主要原因是激光的波前在光线内周期性振荡。图2 不同模式下光纤内光束质量为了更好的对比,我们模拟了基模激光分别从三臂输入光纤合束 ...
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