中文：沃拉斯顿棱镜；英文：Wollaston prism

测到。放置在沃拉斯顿棱镜前的半波片用于平衡平均强度在与半波片非完美平衡的情况下，热反射信号与瞬态克尔旋转重叠。由于TR-MOKE信号会改变磁性换能器的相反排列磁化状态的符号，因此TR-MOKE信号可以通过减去为换能器的相反排列磁化状态记录的同相和异相信号作为Vin = (VinM+ - VinM-)/2，Vout =(VoutM+ - VoutM-)/2。图2显示了涂覆有26.9 nm TbFe传感器的大块黑磷样品的TR-MOKE信号作为延迟时间的函数进行测量的示例。注意，图2(a)中的M+和M-信号都显示了在高达500 ps的短延迟时间范围内的可观察到的振荡[参见图2(a)的插图]，这被归因 ...

其中包括一个沃拉斯顿棱镜和两个光电二极管。这两个信号进一步数字化，并与锁相放大器相减。在极面和法拉第几何中，磁场是由一个围绕物镜的线圈提供的。每个极面鞋上都有一个小孔，可以透射聚焦的光。它们对样品上激光光斑周围200 μm范围内的面外场强的影响约为1%，因此对于我们的目的可以忽略不计。由于在目标位置的磁场是可以忽略的，它不能导致一个可测量的法拉第旋转。如果使用纵向几何形状(见图1b)，完整的样品支架旋转45°，线圈平行于样品表面对齐。样品表面的磁场在极性上达到300 mT，在纵向上达到100 mT。测量是在过渡金属合金样品上进行的，即Fe52Pt48:Cu样品用于极性MOKE, Tb26Co7 ...

尔角θK，用沃拉斯顿棱镜将反射光分成两束正交偏振光束，用差分放大器测量相应的光强差来检测。该差分信号与克尔角成正比，因此也与砷化镓导带中的自旋极化成正比。铁磁触点的磁化以及GaAs中的自旋系综可以用两个电磁铁来操纵，这两个电磁铁位于低温恒温器外部，样品位于其中心，如图3.6所示。空气线圈磁体用于沿激光束的敏感方向(= x轴)切换喷射器触点的磁化。因此，在关闭磁场后，允许沿注入器触点的两个相应的剩余磁化方向进行自旋注入。另一方面，软铁芯磁体产生z方向(=样品的面外方向)的场，并用于进行Hanle退极化测量。如果您对磁学测量相关产品有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.au ...

动或电动旋转沃拉斯顿棱镜来平衡信号。进一步的MOKE改进包括使用机械切刀、法拉第旋转器、和光弹性调制器的锁定测量技术。提出的MOKE测量方法是基于霍布斯引入的自动平衡检测来抑制共模噪声。实验装置的示意图如图1所示。MOKE系统的前端是He-Ne激光器(JDS单相1137P型，λ = 632.8 nm)，线偏振光束总功率为7 mW。光束直径为0.8 mm (FWHM)，其zui大噪声(rms)为0.2%，8 h内zui大漂移小于2.5%。zui小极化比为500:1。图1.MOKE实验装置如图1所示，使用望远镜T (LINOS G038658000，光束扩展系统4倍)将激光束放大到一个直径5毫米， ...

分之一波板/沃拉斯顿棱镜，或另一个分析仪/偏振器对消除。利用光纤简化了入射太赫兹辐射和激光探测光束与电光晶体的精确空间对准。探测器带宽近红外激光探测脉冲与太赫兹波电场在太赫兹晶体中运动时的相位匹配是有效探测太赫兹频率电场的关键。对于具有近红外色散的电光材料，当太赫兹波的相速度等于近红外脉冲包络速度(或群速度)时，可以实现相位匹配。在熔融二氧化硅(SiO2)衬底上的薄膜LiNO3中，太赫兹波的传播速度由SiO2的折射率决定，由于铌酸锂薄膜的体积与SiO2相比非常小，因此不受其影响。熔融石英在600 GHz处的折射率为nRF = 1.95。该折射率接近于λ = 1550 nm处光模在薄膜铌酸锂波导 ...