。因此,对于光耦合进多模光纤传输再从光纤出射过程中,反射损耗为2ρ。计算表明,对于同一入射角,折射面两边的折射率差越大,则ρ值越大,反射损耗越高;对于固定的两种介质,入射角越大,则ρ值越大,反射损耗越高。考虑光从空气进入光纤,对于n=1,n^'=1.4和n^'=1.5两种情况,有下图,蓝线为n^'=1.4,红线为n^'=1.5:因此,我们可以看出,多模光纤传输系统中,反射损耗是很可观的。现今的光学系统,凡是与空气接触的折射表面都可以镀上增透膜,它是具有一定折射率和一定厚度的薄膜,可以使某一波长的反射光强度干涉为零其他波长反射光强度也有所减少,极大地减少反射损失。 ...
(近似平行)光耦合至单模光纤内。光纤准直器通过透镜能实现将从发散角较大(束腰小)的光束转换为发散角较小(束腰大)的光束,从而以较低损耗耦合进入其他光学器件。一、光纤准直器原理光纤端面输出的光近似为束腰半径较小,发散角较大的高斯光束。在两个准直器进行耦合时,光束束腰在中间位置,耦合损耗最小,这就是准直器所需要的工作距离。所以实际准直过程是将尾纤端面放在准直透镜的焦距位置,然后微调尾纤与透镜的距离,将准直后光束的束腰放在工作距离,以保证耦合效率。二、分类光纤准直器主要有两种:自聚焦透镜G-LENS(Grin Lens),其特点是折射率分布径向减小,能够使其中传输的光线产生连续折射,从而实现汇聚。球 ...
射,将聚焦的光耦合到PPLN晶体的中心来完成的。对于一种特定的激光和晶体,存在一种最佳的光斑尺寸来实现最佳的转换效率。如果光斑尺寸过小,束腰的强度就会较高,但锐利长度比晶体短的多。相反,在晶体输入端的光束尺寸过大,将导致在整个晶体长度上平均强度降低,就会降低转换效率。一个好的经验法则是对于具有高斯光束分布的连续激光,光斑尺寸应选择在瑞利长度为晶体长度一半时的大小,光斑尺寸可减小一定的量,知道获得最高效率。POPLN具有高的折射率,在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅尔损耗。为了增加晶体的透过率,晶体的输入和输出端面镀了增透膜,从而将每个面的反射率降到1%以下。温度和周期:一个PPLN晶体的极化周 ...
,此条件下声光耦合波方程的解代表拉曼-奈斯衍射,当Q≥1时,此时声光耦合波方程的解代表布拉格衍射。在实际研究中发现,对于布拉格衍射,只需满足Q≥4π 即可。对于拉曼-奈斯衍射,只需满足Q≤4π。由于Q 值与声光互作用长度有关,为了应用方便,引入新变量L0 ,称之为声光互作用特征长度当L≥2L0时,为布拉格衍射,当L≤2L0 时,为拉曼-奈斯衍射。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
光通过。偏振光耦合进光纤后,光纤受外部环境影响会改变其中背向散射光的偏振态,能够经过检偏器的光就发生了变化。就可以据此探测光纤的扰动传感。从应用上来看,POTDR主要是测量与光纤中光波偏振态有关的物理量,在电压测量、持续振动、快速扰动及光纤中偏振模色散测量中有所应用。利用光纤的二阶横向电光效应,把单模光纤或液体芯光纤弯曲成螺旋型,放置在高压线路附近。电压会引起光纤中光波偏振态的变化。光纤在弯曲成螺旋形时,离线路越远,螺纹间距越大,高频率的振动测量,使用POTDR也是不错的选择。基于频谱分析的POTDR系统具有灵敏度高,对外界干扰反应及时、抗噪能力强,可测量频率高达5kHz的振动。在偏振模色散测 ...
光和斯托克斯光耦合进两个不同的纤芯。样品信号由双芯双包层光纤(DCDC-fiber)传导,经二向色镜DC2偏折引入光电倍增管(PMT),带通滤光片F2选择需要的非线性信号(CARS/SHG/TPEF),透镜L2将光信号聚焦在PMT上。(2) 双芯双包层光纤。如图2 ,纤芯1直径4.8um,截止波长836nm;纤芯2直径6.3um,截止波长970nm。分别用于引导795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光,内包层掺氟,直径60um。125um直径纯石英双包层,被直径为230um的掺氟聚合物包裹。包层用于信号采集。(3) 内窥镜探头。DCDC光纤由谐振压电扫描引导(作螺旋模式扫描,1240Hz),经 ...
85 nm激光耦合光学显微镜激发这些样品,并收集拉曼光谱8 s。作者发现,受伤的大脑在1660 cm−1处显示出酰胺I振动的减少,同时在1560和1640 cm−1处出现尖锐的条带。免疫组织学显示,这些条带与Caspase 3水平的升高和神经元凋亡的激活有关。其他作者也使用整个小鼠大脑作为TBI模型,能够使用共聚焦拉曼显微镜确定时间变化。在早期“急性”期,由于最初的出血,出现了与血红素相关的强信号。7天后,血红素信号消失,但观察到胆固醇对应的拉曼带增加,这被认为与细胞修复过程有关。最近,在大鼠脑切片中结合拉曼显微镜和傅里叶变换红外显微光谱证实,病变部位的胆固醇水平升高。与此同时,与蛋白质相关的 ...
产生独特的磁光耦合效应。使用一个远程驱动的磁场耦合到偏振光学显微镜,这些微粒可以用来将磁信号转换成光信号,或者通过磁驱动的微流变学来估计悬浮流体的粘度。14.M. Xie, W. Zhang, C. fan, C. Wu, Q. Feng, J. Wu, Y. Li, R. Gao, Z. Li, Q. Wang, Y. Cheng and B.He. Bioinspired Soft Microrobots with Precise Magneto-Collective Control for Microvascular Thrombolysis. Adv. Mater. 32, 20003 ...
硒化铟的光诱导自旋取向图1b显示了在初级导带中具有两个可激发自旋态的半导体系统的稳态极化PL中可以观察到的三种机制的简单图。在没有磁场的情况下,线偏振光(σo)可以激发载流子种群。当这个种群松弛时,每个载流子都有相同的机会落在任意一个自旋状态,因为这些状态在能量上是简并的。这导致没有净自旋不平衡(无Polz),并表现为等量的圆极化发射(σ+(−))。当施加磁场时,由于塞曼效应,自旋能级被分裂,导致自旋能级在能量上分离(塞曼)。当这种情况发生时,更多的载流子将放松到能量较低的自旋态。这就产生了相反螺旋度的发射PL之间的强度差异。然而,这两个都不是自旋的取向是由偏振光和自旋的耦合驱动的。如果在没有 ...
以将光纤中的光耦合到芯片上的亚微米铌酸锂光波导上。图1所示。(a)马赫-曾德电磁场传感器原理图,(b)微环谐振器传感器,(c)马赫-曾德干涉仪耦合微环谐振器原理图。对于Mach-Zehnder器件结构,耦合光使用1×2多模干涉(MMI)耦合器装置在Mach-Zehnder干涉仪的两臂之间进行分割。Mach-Zehnder干涉仪的一个臂被极化以逆转铌酸锂晶体的自发极化方向。因此,对于一个手臂,折射率增加给定的e场,而对于相同的e场,另一个手臂的折射率减少。因此,通过两个臂的光的相位在相反的方向上被调制。输出的MMI耦合器将这两个调相信号组合在一起,产生一个强度调制信号。基于大块铌酸锂结构的Mac ...
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