几种体布拉格光栅滤光片的区别简介布拉格光栅陷波滤光片(Braggrate Notch Filter, BNF)、(Braggrate Pass Filter, BPF)和布拉格光栅带通滤光片(Braggrate Bandpass Filter,BP)三者皆是应用于拉曼测量系统之中的重要光学原件,并主要通过它们实现低波数拉曼测量(Raman shift <30cm-1);以下主要从物理参数方面介绍三者区别:①体布拉格光栅陷波滤光片(BNF)体布拉格光栅通过紫外全息光照射光热折射玻璃而制成的体布拉格光栅滤光片,该布拉格光栅对满足特定角度的单波长光有较高的衍射效率,而且布拉格光栅陷波滤光片为反射式滤 ...
光纤衍射光栅的介绍(一)自1961年史尼策首次提出光纤波导可作为法布里-珀罗干涉仪以来,光纤作为传感元件的突出潜力一直被开发到现在。大量的工作基本上都集中在纤维本身上,而没有注意到它的表面。光纤衍射光栅,是在光纤端面构建衍射光栅,利用多层衍射光栅对可以构成光纤马赫-曾德尔直线干涉仪。光纤衍射光栅是一种新型的光纤器件,具有鲁棒性高、运行稳定性好的特点。光纤传感解决方案—光纤光栅传感器光纤传感解决方案—光纤光栅解调仪昊量光电最新推出的光纤光栅传感系统补足高采样频率要求的市场空缺,采样频率3-40Khz可选,可同时在线监测温度、加速度、应变、位移、压力等多个物理量。一、 光纤衍射光栅原理衍射光栅是可 ...
光功率,衍射光栅G和透镜L3(f=4mm)将泵浦光和斯托克斯光耦合进两个不同的纤芯。样品信号由双芯双包层光纤(DCDC-fiber)传导,经二向色镜DC2偏折引入光电倍增管(PMT),带通滤光片F2选择需要的非线性信号(CARS/SHG/TPEF),透镜L2将光信号聚焦在PMT上。(2) 双芯双包层光纤。如图2 ,纤芯1直径4.8um,截止波长836nm;纤芯2直径6.3um,截止波长970nm。分别用于引导795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光,内包层掺氟,直径60um。125um直径纯石英双包层,被直径为230um的掺氟聚合物包裹。包层用于信号采集。(3) 内窥镜探头。DCDC光纤由谐振 ...
形)增益区和光栅耦合器(GC)在末端工作组。比例尺,2 μm。e,光学 Fano BIC 的示意图。f,制造的 Fano BIC 激光器横截面的 SEM 图像,显示了包含 BH 的有源 WG 和无源纳米腔。BH 在器件切割后被蚀刻掉。比例尺,200 nm。参考文献:Yu, Y., Sakanas, A., Zali, A.R. et al. Ultra-coherent Fano laser based on a bound state in the continuum. Nat. Photon. (2021).DOI:https://doi.org/10.1038/s41566-021-00 ...
过使用激光的光栅扫描焦斑来构建图像的过程。在本节中,我们将简要描述图像构建过程(第 5.1 节)并概述激光扫描的基本原理(第 5.2 节)。然后简要讨论旁轴系统设计的局限性(第 5.3 节)。我们还将讨论使用计算机辅助光学设计来优化扫描时聚焦脉冲的空间特性(第5.4 和 5.5 节),以及如何改进FOV 和场曲(第 5.3a 和 5.5 节)。最后,我们将讨论扩展到涵盖提高数据采集率的多焦点方法(第 5.4 节)。5.1 MPLSM系统的图像构建如第 2 节所述,MPLSM 与其他成像方式相比的一个显着优势是它对混浊(例如生物)介质的散射相对不敏感。如第 2.3 节所述,非线性对比机制将激发限 ...
玻璃、棱镜、光栅和棱栅 (grating+prism)的GDD和TOD的符号.表2显示玻璃通常表现出正的GDD和 TOD,我们一般希望补偿器与色散的大小相匹配,但符号相反。很明显,由于TOD符号不匹配而导致光栅很快就会受到限制:光栅的TOD 色散会增加玻璃的色散,因此,用于多光子显微镜的大多数补偿器都采用棱镜。棱镜可以以布鲁斯特角切割,因此,棱镜补偿器具有优良的传输效率。棱镜玻璃材料的选择至关重要。像 SF10 这样的玻璃很受欢迎,因为由这些材料制成的棱镜具有高度色散性,所以制造处的棱镜几何结构紧凑。 然而,虽然来自棱镜的 TOD 具有正确的符号,但在色散大小量级上却是错误的。 因此,由于棱镜 ...
管内腔模式、光栅(或滤光片)和外腔模式的色散之间的竞争。这些元件随温度、腔长或光栅(或滤光片)角度的变化体现出的不同模式表现,限制了激光频率的稳定性和频率可连续调谐的范围。首先需要知道的是在激光器谐振腔内部会发生模式竞争,虽然各模式的频率不同,但使用相同的反转粒子数,因此在均匀加宽的激光器中,满足阈值条件的纵模在振荡过程中相互竞争,导致只有相对靠近中心频率的纵模取胜,而其他模式都被抑制。而跳模正是因为模式竞争而引发的。如下图所示,在图(a)中νq相比νq+1更靠近中心频率ν0,因此在模式竞争中νq取胜,激光器输出激光频率即为νq。但是由于半导体激光器的输出频率受到温度以及腔长的影响,当腔内温度 ...
子通过;由于光栅光谱仪的吞吐量可以产生显著的偏振依赖性,从而使信号的偏振依赖性发生显著扭曲,因此采用半波片来保持进入光谱仪的信号的偏振方向相对于光栅槽方向不变。由于大多数光学元件都有一定程度的偏振依赖性,因此在设计光学系统时必须谨慎,以获得准确的结果。例如,由于s偏振和p偏振的反射率不同,入射到镜子上的光应该是纯s偏振或p偏振,以避免由于反射而引入椭圆偏振。即使如此小心,也不能完全排除光学元件的退极化效应。物镜的高数值孔径也会导致小的退极化效应。虽然这些影响通常很小,可以忽略不计,但如果需要以更高的精度分析偏振依赖性,则需要基于Stokes-Mueller方法的更仔细的校准程序。激光束通过显微 ...
-SLM)、光栅光阀(GLV)等。1、液晶显示器LCD液晶是一种介于液态和固态之间的材料,具有良好的电光效应性能。LCD 利用了液晶双折射效应和扭曲向列效应构成的混合场效应。在扭曲向列液晶盒两侧加入偏振方向相互平行的偏振片,就构成了单个LCD像素单元。当没有对液晶盒施加电压时,入射光经过起偏器成为线偏振光,经过液晶时偏振方向随着液晶分子取向旋转,最后偏振方向与检偏器相互垂直,此时该像素点为暗态。当对液晶盒施加电压时,液晶分子取向将会发生变化,线偏振光经过液晶后变成椭圆偏振光,能够从检偏器出射,此时像素点为亮态。LCD 的优势在于视角范围大、集成度高。LCD 的对比度取决于背光源亮度以及液晶的透 ...
式中,通过以光栅方式逐点逐行移动激光束来重建图像。这种方法的缺点是时域分辨率受到扫描器有限响应时间的限制。即使有可能提高设备的扫描速度,也会出现一个更基本的限制。为了以更短的每像素停留时间(即光束停留在样品中某一点并从该点收集光信号的时间)来维持足够的荧光信号,通常需要增加激光强度。然而信号采集的速率受到存在的发色团分子的数量和它们被激发的频率的限制。因此即使在完全没有光损伤的情况下,激发强度也不能不断增加以实现更快的扫描或更短的停留时间,因为无论激发功率如何,发色团或荧光团在单位时间内产生的激发-发射循环次数都不能超过一定数量。因此,信号不能通过增加功率来增强,因为它实际上已经饱和。克服这第 ...
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