石墨烯如上图所示为韩国东国大学Woochul Yang教授的研究工作，为探究纳米颗粒装饰的石墨烯的掺杂浓度和稳定性，采用显微拉曼系统（Xper Ram200）测试了它们的拉曼光谱。图中分别为原始石墨烯和掺杂不同浓度Mn3O4颗粒的石墨烯的拉曼光谱图，展示了具有D，G和2D峰特征的原始石墨烯和掺杂石墨烯的拉曼光谱的演变。D峰（ω~1350cm-1）是石墨烯的无序振动峰，只有当缺陷存在时才能被激活。G峰（ω~1580cm-1）是sp2碳原子面内振动引起的，通常与应力有关，因此可用来反映石墨烯层数。2D峰是双声子共振二阶拉曼峰，用来反映多层石墨烯的堆垛方式。二硫化钼MoS2如上图是首尔国立大学Tak ...
的论文“用超晶格在半导体中放大电磁波的可能性”中提出的。在块状半导体晶体中，电子可能占据两个连续能带中的一个——价带，其中大量填充着低能电子；导带，其中少量填充着高能电子。这两个能带被一个带隙隔开，在这个带隙中没有允许电子占据的状态。传统的半导体激光二极管，当导带中的高能量电子与价带中的空穴重新结合时，通过单个光子发出光。因此，光子的能量以及激光二极管的发射波长由所使用的材料系统的带隙决定。然而，QCL在其光学活性区不使用块半导体材料。相反，它由一系列周期性的不同材料组成的薄层组成，形成一个超晶格。超晶格在整个器件的长度上引入了一个变化的电势，这意味着在器件的长度上，电子占据不同位置的概率是变 ...
辐射是通过超晶格量子阱[1]内能级间的子带间跃迁来实现的。自1994年首次实验演示以来，QCL技术得到了巨大的发展。这些性能水平是结构设计、材料质量和制造技术不断改进的结果[3-5]。目前，它正在成为中红外(中红外)和太赫兹(太赫兹)频率范围内的激光源，并在气体传感、环境监测、医疗诊断、安全和国防[6]中有许多应用。西北大学量子器件中心(CQD)的目标是推进光电技术，从紫外到太赫兹光谱区域。这包括基于III-V半导体的许多不同技术的发展[7,8]。自1997年以来，CQD在量子级联激光器QCL的发展上投入了相当大的努力，特别是在功率、电光转换效率(WPE)、单模操作、调谐和光束质量方面，推动Q ...
子到斯格明子晶格的磁性相变。使用原位磁光克尔成像，畴变换的广义描述与 FORC 分布峰在其反转场和扫描场的相关联的导出允许从 FORC 图进行直接分析。在分析中通常被忽略的峰的扫描场被认为是畴传播或成核向终端畴分离的过程。这个流程发现在诱导磁化不可逆性以揭示域转换方面是必不可少的。此外，还开发了一个以 FORC 分布峰为特征的模型，以描述从孤立的斯格明子到斯格明子晶格相的转变，并确定转变的重要场范围。这个研究为 FORC 分布的其他抽象数据建立了一种直观的分析形式，用于表征斯格明子活跃场中的磁性斯格明子8.用于赛道存储器中畴壁钉扎的倾斜磁化Tilted magnetisation for do ...
膜具有一致的晶格条纹，结晶度优于磁控溅射法制备的多层膜。因此，这两种方法在Pt和Co界面上的原子排列差异很大，导致DMI的变化，其强度受界面条件的显著影响45,46。为了进一步研究界面粗糙度对Co/Pt结构DMI的影响，我们通过混合界面原子构建了一系列界面结晶度不同的异质结构，如图5c插页所示。通过比较6 × 1 超晶胞(补充图3)中顺时针(CW)和逆时针(ACW)手性自旋构型的能量差，提取DMI强度d，得到相应的公式:随着界面Co-Pt混合的增加，d不断减小(图5c中红线)，这与结晶度越高，DMI越大的实验观察结果一致。为了了解界面DMI的变化机理，我们计算了不同手性自旋织构之间的层分辨SO ...
。带有AO的晶格LSM进一步提高了透明生物体的时空分辨率，但小视野(FOV)和AO校正都限制了其大体积观测时的速度。此外，由于组织不透明和空间限制，很难以亚细胞分辨率在哺乳动物组织中应用LSM。在哺乳动物中以亚细胞分辨率和低光子剂量进行长期、高速成像仍然是一个挑战。在各种体积成像手段中，光场显微镜能够实现高速三维成像。当前不足：三维组织成像、像差校正、光毒性是当前活体成像的三大难题。光场显微镜虽然具有高速三维成像能力，但是受到海森堡不确定性原理的限制，其空间分辨率与角度分辨率是一对矛盾量，无法同时获得高空间分辨率和角度分辨率。文章创新点：基于此，清华大学的Jiamin Wu(第1作者)和Qio ...
0nm，矩形晶格周期为500nm，半径在90到188nm之间。纳米柱的仿真使用有限差分时域(FDTD)法。选择了6个合适的半径加工，氮化硅纳米硅的透射系数和相位响应与在633nm时纳米柱半径的关系见图2B。图2C和D是加工结果的扫描电镜图像。图2、动态 SCMH 的实现。刻度条,1um实验结果：视频1、动态空间通道复用超全息图显示结果视频2、动态空间通道选择超全息图显示结果视频3、动态三维空间通带选择超全息图显示结果附录：光路，DMD为DLP6500FYE参考文献：H. Gao, Y. Wang, X. Fan, B. Jiao, T. Li, C. Shang, C. Zeng, L. De ...
合物薄膜、超晶格、石墨烯界面、液体等。总的来说，飞秒高速热反射测量（FSTR）是一种泵-探针光热技术，使用超快激光加热样品，然后测量其在数ns内的温度响应。泵浦（加热）脉冲在一定频率的范围内进行调制，这不仅可以控制热量进入样品的深度，还可以使用锁定放大器提取具有更高信噪比的表面温度响应。探测光（温度感应）脉冲通过一个机械级，该机械级可以在0.1到数ns的范围内延迟探头相对于泵脉冲的到达，从而获取温度衰减曲线。如上文提到，因为生长特性，导致典型的金刚石样品是粗糙的、不均匀的和不同厚度特性的这就为飞秒高速热反射测量（FSTR）的CVD 金刚石薄膜热学测量带来了一些挑战。具体而言，粗糙表面会影响通过 ...
料的基面上，晶格周期性与层状体相中的晶格周期性相同。体和ML (2D)之间的主要区别是沿z方向的破坏对称。例如，一些著名的TMDCs体态的原子公式为2H-MX2(H:六边形对称，M: Mo, W, X: S, Se, Te)，由于z向的破晶对称，在ML中变为1H-MX2。因此，二维半导体晶体平面可以用两个平行于基平面的基向量表示。根据单位细胞中矢量的长度和夹角，可以在二维空间中得到4种不同的晶体结构，其中包含5个布拉瓦晶格。应当指出，由于元素周期表中有大量过渡金属，许多过渡金属以层状结构结晶，因此在自然界中可以找到许多tmdc。虽然所有这些层状化合物都具有相同的MX2化学式，但并不是所有的都是 ...
这一特点，在晶格热传导过程还来不及发生时，飞秒激光已经在微纳尺度内完成去除物质或使其改性的物理过程后，扬长而去。图1.飞秒激光器外观图纸三、飞秒激光的波长当前由飞秒激光器直接输出的波长主要集中在0.8-1.5um的近红外波段，但是由它激发而产生的飞秒激光脉冲激光却覆盖了从X射线到太赫兹这一广阔领域，利用强飞秒激光和电子束相互作用的汤姆逊散射效应，可以产生相干的硬X射线，波长达0.4Å。飞秒强激光与惰性气体原子相互作用而引发的高次谐波，可获得软X波段的相干辐射，波长可覆盖十纳米至几纳米。飞秒激光在晶体中的二倍频、四倍频、六倍频效应可将近红外的飞秒激光变换至可见、紫外、极紫外和真空紫外，直至150 ...
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