振拉曼光谱的声子模式拉曼散射实验可以测量由振动对称而具有拉曼活性的晶体的特定声子模式的能量。考虑到原子构型的对称性，每个晶体都可以被归类到一个特定的点群，这决定了可能的拉曼主动振动模式。精确的声子能量是通过考虑振动模式、原子质量和它们的相互作用强度来确定的。二维材料的每一层都可以指定一个特定的点群，一个特定的声子是否可以通过拉曼散射到达取决于声子模的对称性和晶体的对称性。对于少层二维材料，晶体的对称性取决于层数。严格地说，在相同的材料中，不同厚度的相似振动模式，其模态符号应该是不同的。然而，在许多情况下，为了方便起见，人们使用块晶体的统一表示法来表示其他厚度的模态。声子模的层数依赖性很特别，以 ...
。2D峰是双声子共振二阶拉曼峰，用来反映多层石墨烯的堆垛方式。二硫化钼MoS2如上图是首尔国立大学Takhee Lee的研究工作，用拉曼光谱仪（Xper Ram200）测试了MoS2的拉曼谱图。E12g是MoS2的面内振动模式，拉曼峰在380cm-1处，A1g是MoS2的层间振动模式，拉曼峰在400cm-1处。可以通过这两个拉曼峰的位移差来表征MoS2的层数。如图为MoS2的E12g和A1g拉曼峰的成像图，由此可见合成的三角形确实是MoS2样品层，并且图2（a）和（b）的图像中没有观察到关于峰位置的任何显著偏差，这说明合成了均匀的MoS2薄膜。这些成像在这两个特定频率下显示均匀的强度，说明Mo ...
量相反的两个声子参与的双共振拉曼过程，在碳原子sp2杂化的材料中都会出现。石墨烯根据边缘的不同，具有不同的手性，根据D峰的强度可以识别拉曼边缘的手性。碳纳米管如图是单根单壁碳纳米管的拉曼光谱，一个主要特征是位于160~300cm-1区间的呼吸振动模式，与全部碳原子在径向的对称运动相关。有实验表面，径向呼吸振动模式的频率与单根碳纳米管的直径成反比。在碳纳米管形成管束时，由于被近邻纳米管施加的空间限制，呼吸模式出现向高频方向6~20cm-1的偏移。在1250~1450cm-1区间所观察到的碳纳米管D峰与激发光能量之间有线性关系。参考文献[1] 安德里亚·卡罗·费拉里.从纳米管到金刚石：碳材料的拉曼 ...
后通过电子-声子碰撞传递能量。这可通过双温模型（2TM）描述，电子温度为Te，声子温度为Tp。 最后，电子、声子间的热平衡在几皮秒内到达。双温模型条件达到热平衡(Te=Tp)且样品层内声子弛豫(Tp递减)已经开始。薄膜传感器中的电子-声子演化图1. (a) 150纳米和(b) 50纳米厚的铝膜表面(红色)和铝/二氧化硅界面(蓝色)的电子Te(实线)和声子Tp(虚线)温度如图1红线，铝中电子温度迅速升高，迅速驰豫，代表能量从电子快速转移到声子。如图1蓝线，150 nm传感器在界面处没有明显的热传递，50 nm的传感器在界面处电子温度明显增加。图2. (a)、(b)：声子温度弛豫，(c)、(d)： ...
为二维带中的声子与通常的单声子拉曼过程不同，具有有限的动量。由于散射过程不仅敏感地依赖于所涉及的声子模，而且还依赖于区域边界附近电子带的细节，因此线的形状随着激发能的变化而变化。在各向同性tmd的情况下，强激子效应强烈影响光学性质。当激发能与A或B激子的能量相匹配时，由于强共振效应，许多禁限拉曼模得到增强。Davydov分裂模在某些材料中只在一定的激发能范围内观察到。对于各向异性的二维材料，极化依赖随激发能的变化而变化。您可以通过我们的官方网站www.auniontech.com了解更多拉曼光谱仪、荧光寿命、光电流的相关产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
曼散射依赖于声子对光的非弹性散射，其效率非常低(通常每约105-107个光子中就会产生一个拉曼散射光子)，导致拉曼散射截面为10−26-10−31cm2。如果被探测材料的可用散射体积非常小，就像二维半导体的情况(散射体积等于激光光斑面积乘以µ2范围内的面积乘以二维材料的亚纳米厚度)，这是特别关键的。因此，测量激光功率密度保持在损伤阈值以下通常需要很长的采集时间，以获得足够好的信噪比。关于第②个限制，传统光学测量中的SR是由光学衍射极限(使用高数值孔径物镜的激发波长的大约一半)决定的。因此，在现代微拉曼装置中，当使用可见范围内的较短激发波长时，可以实现的较小探测尺寸约为200 nm。然而一些因素 ...
快捷的进行零声子线的测试的同时，还可以完成光子反聚束的测量，极大的简化色心的搜寻流程，迅速判断制备工艺水平。该模块有助于研究者用拉曼光谱和光致发光（PL）成像来表征样品，快速确定目标区域（可能有单光子源的区域），随后在同一仪器来进行反聚束实验。典型案例：对已经进行过氮离子注入处理过的纳米级金刚颗粒进行光谱分析，从而精准定位符合要求的潜在色心：上图1为在5X物镜下进行快速粗扫后得到的针对零声子线峰位强度成像，图2为40X物镜下粗扫获得的强度图像，可以看到十字标志处单独存在的一个潜在优质色心，图3为该点的PL光谱图，可以清晰看到637nm处的较窄的零声子线。利用扫描振镜直接将光斑移动至感兴趣的点位 ...
振动和电子-声子相互作用等特性对制备方法、尺寸、衬底、成分、厚度、掺杂、缺陷、空位、应变、晶体相等都很敏感。此外，Z近的研究进展为研究垂直范德华异质结构(vdWHs)的不同寻常的特性和特殊的器件性能，这种异质结构是基于通过vdW相互作用将2dm按精确顺序逐层垂直叠加而成的。vdWHs不受晶格匹配和制造兼容性的限制，结合了不同2dm的优点，为新功能的设计提供了巨大的机会。为了识别2DMs和vdWHs的各种基本性质，需要一种方便的原位表征技术。在众多的表征方法中，拉曼光谱是一种快速、无损的表征方法，具有较高的空间和光谱分辨率，在实验室和大规模生产中都很适用。一般来说，2DMs中晶格振动(即声子)的 ...
别强的电子-声子耦合的主体通常也表现出相对较低的热导率，这使得脉冲持续时间小于100 fs的激光器的功率缩放更具挑战性。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
裂、与主晶体声子的耦合以及热导率等方面有所不同。对于大功率操作，导热性是尤为重要的。在这方面，石榴石LuAG和倍半氧化物Lu2O3是较佳的备选目标，因为和在尺寸和重量上非常相似，所以掺杂只会稍微影响导热性。其他晶体，具有更强的电子晶格耦合，导致活性离子的增益光谱更宽，可用于可调谐激光器和超快激光器，但通常增益系数小且热性能差，因此仅用于高功率激光。由于事实证明，圆盘激光器与具有或多或少高透明度阈值的激光材料一起工作良好，因此刚开始希望它能与其他4能级或准3能级激光材料同样好地工作。据报道，具有稀土离子（例如）和过渡金属离子（例如（蓝宝石）中的或ZnSe中的（用于中红外）的圆盘激光器通常的输出功 ...
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