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算,即另外,折射定律如下:nsini= n' sini'上述公式中,ρ称为反射率,表示光传播到二透明介质分界面上时,有多少光能从界面损失掉。结合两个公式可以看出,反射率ρ是折射面两边介质折射率和入射角的函数,而且反射率和光的行进方向(比如从空气到玻璃或从玻璃到空气)无关。因此,对于光耦合进多模光纤传输再从光纤出射过程中,反射损耗为2ρ。计算表明,对于同一入射角,折射面两边的折射率差越大,则ρ值越大,反射损耗越高;对于固定的两种介质,入射角越大,则ρ值越大,反射损耗越高。考虑光从空气进入光纤,对于n=1,n^'=1.4和n^'=1.5两种情况,有下图,蓝线为n^& ...
ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透镜制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一项是科学定律,后两项是工程定律。我们故意将折射定律而不是反射定律作为成像唯一的科学基础。尽管罗马人已经知道怎么制造反射镜,也知道入射角等于反射角,但是这些理解并不能够带领我们实现多镜片成像系统的广泛应用。理解光是如何在玻璃中折射的,将让我们理解透镜以及它在成像中的决定性价值(基于反射的成像系统也是有的,Newton认为基于折射无法消除色差,制造出了基于反射的成像系统,后续也有其他人基于反射原理设计成像系统)。从这些开始,成像依托于四项基础技术的进步得到了发展,这四项技术是:光学材料 ...
斯涅尔定律和折射定律式上述两个定律可以转换为式中:rp— P 光反射系数;rs— S 光反射系数;θ1—入射角;θ2— 折射角;n1 — 空气折射率;n2 — 平行平晶折射率。求解上式可得:此时,我们能够很容易发现:椭偏角只与平行平晶的折射率相关,因此,只要确定了平行平晶的折射率即可得到椭偏角。下图给出了使用折射率为1.46的平行平晶验证光谱型椭偏仪椭偏角的实例。其中被校椭偏仪的入射角度为65°,求解上式可得的理论值为14.48°, Δ 的理论值为0° ,实际测量结果与理论值相差不超 过 ±0.5°。(a)椭偏角验证结果 (b)椭偏角Δ验证结果以上方法使用空气和平行平晶作为标准,对椭偏仪特定椭 ...
量为S光。由折射定律及菲涅耳定律知、、的关系为:上述式子中,n1是空气的折射率(1.00),n2是薄膜的折射率,n3是衬底折射率,是光在界面1的入射角,、如图1-1所示,分别是在所测薄膜、基底中的折射角。在图1-1的模型中,经过多次反射折射后,由多光干涉的公式可得zui终反射系数为:其中,d是膜厚,λ是真空中光的波长,2δ是相邻两束反射光的相位差。振幅、相位是描述光波偏振状态的两个参数,在椭偏仪中用Ψ、△来表示。其取值范围是:0≤Ψ≤π/2,0≤△<2π。总反射系数比值定义为ρ,ρ与(Ψ,△)、(Rp,Rs)关系式如下:其中,tgΨ为反射前后P、S光两分量的振幅衰减比,△=δp−δs为P ...
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