此可见，解决色散补偿问题，制造出低色散的优质光纤，对增加通信容量、延长通信距离是十分重要的。分析表明，实际光源（如半导体激光器与发光二极管）发出的并非单一波长的光，而是以λ0为中心波长的一个波谱，即具有一定的谱线宽度。通常以光强下降到一半时的谱宽Δλ来定义光源的谱线宽度，称为光源的半功率线宽。不同光源的谱宽是不同的，但不同光源的谱宽都要满足一定的限制条件。当用信号脉冲调制光强是，送入光纤的被调制波谱的能量是由不同频率（波长）成分和不同模式成分承载着、并沿光纤传输的。例如，对单模光纤只激发出基模；对多模光纤光纤则激发出多种模式，它们各有不同的传输速度，即群速度不同。因而在到达光纤终端时，各种成分 ...
。在没有额外色散补偿的情况下将近红外激光脉冲压缩40倍，产生4.6fs、20 μJ 的脉冲(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波长在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快报标题：双光梳高光谱数字全息简介：由两个重复频率略有不同的频率梳和无透镜相机传感器组成的干涉仪构成双光梳数字全息，可实现具有高时间相干性的高频率复用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...
（9）4.1色散补偿显微镜中是否需要色散补偿？对于随激发强度非线性缩放的成像过程，色散补偿似乎可以明显提高激发效率（即产生非线性信号光子的能力)。然而，评估色散补偿系统对于信号光子产生的净影响是非常重要的。为了优化显微镜的激发效率，保持衍射极限焦斑，即该焦斑在时间上是傅里叶限制（脉宽的下限）的。正如球差会在空间上扩大聚焦体积并降低激发效率一样，扩束镜、扫描光学系统和显微镜物镜中的色散会延长脉冲持续时间，并降低脉冲质量。有多种策略可用于对这些光学器件的色散进行预补偿，以确保傅里叶变换极限或接近傅里叶限制的聚焦脉冲。值得注意的是，应考虑补偿方案本身的效率，以确保最终图像中有可实现的增益。例如，如果 ...
500mm。色散补偿由激光在一对Gires-Tournois干涉仪(GTI)反射镜（Layertec）之间反射4次实现，每次反射约1300fs。早期的KGW/KYW激光设计，使用棱镜对在腔内做色散补偿，通过改变棱镜的插入距离，可以改变输出激光的中心波长或带宽。在过去的几年里，GTI成为色散补偿的主流选择，因为它紧凑且容易装配。尽管已经有许多理论依据（通过负群延迟色散抵消增益介质里的自相位调制，产生一个可支持稳定模式锁定的色散范围）指导如何构建一个稳定的锁模腔，在构建用于特定实际应用的振荡器的时候，还是需要用到反复试错法，特别是使用离散值GTI反射镜的时候。我们需要逐渐增加负色散，直到获得稳定的 ...
可以通过使用色散补偿光纤有效地减轻fs探测激光脉冲的光纤色散。与理论预测相比，观察到的器件在低频(< 250 GHz)处的衰减响应是时域太赫兹波探测器的典型特征，这是由于几何孔径效应限制了低频波的有效收集所致。太赫兹波与光波折射率失配(∆n = nRF−nopt)对传感器探测带宽的影响可从(2)中直接理解。当∆n趋于零时，传递函数TRF趋于统一。因此，必须min化索引不匹配以max化检测带宽。这可以通过调整波导几何形状来调整nopt36，增加包层来调整nRF21，或者使用不同的衬底材料来实现。如图2所示，用结晶石英代替熔融石英将使3dB传感器的带宽从640 GHz(熔融石英)增加到1太赫 ...
普克尔盒），色散补偿器，空心光子晶体光纤，自相关仪等。 ...
激光放大器、色散补偿器、自相关仪、FROG超短脉冲分析仪、载波相位稳定装置、高功率变形镜等 ...
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