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个决定是补偿高阶色散的能力，这也会限制脉冲持续时间。表2列出了玻璃、棱镜、光栅和棱栅 (grating+prism)的GDD和TOD的符号.表2显示玻璃通常表现出正的GDD和 TOD，我们一般希望补偿器与色散的大小相匹配，但符号相反。很明显,由于TOD符号不匹配而导致光栅很快就会受到限制：光栅的TOD 色散会增加玻璃的色散，因此，用于多光子显微镜的大多数补偿器都采用棱镜。棱镜可以以布鲁斯特角切割，因此，棱镜补偿器具有优良的传输效率。棱镜玻璃材料的选择至关重要。像 SF10 这样的玻璃很受欢迎，因为由这些材料制成的棱镜具有高度色散性，所以制造处的棱镜几何结构紧凑。 然而，虽然来自棱镜的 TOD ...
(GDD)。高阶色散项 ϕ3、ϕ4分别称为三阶色散 (TOD) 和四阶色散 (FOD)。对于通过色散介质传播的脉冲，谱相位是光程(P) 的函数：方程（8）的色散项用P表示为：一个重要的补充表达式将 GDD 与脉冲持续时间联系起来：如图14 所示为每一阶项的色散效应。偶数阶色散项引起脉冲的对称展宽，比ϕ2高阶的奇数阶色散项引起脉冲扭曲变形。根据符号的不同，在脉冲的前边缘或后缘边添加一个振铃（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一个说明性的例子，其中列出了增加 GDD 量对不同时间长度脉冲的影响，具有 800 nm光源的典型多光子显微镜可能具有高达 4000fs2的 GDD ...
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