法拉第观察到线偏振光在磁场中通过一块铅硼硅酸盐玻璃时偏振面旋转。法拉第关于他的发现的报告立即引起了广泛的关注,因为这是第1次观察到光与磁之间的相互作用。这一效应很快被其他一些研究者证实。磁光学的下一个亮点是1876年苏格兰科学家Rev. John Kerr发现的MO Kerr效应。克尔观察到线偏振光从磁性铁片表面反射后的偏振面旋转。克尔用磁极反射入射光,因此,这种特殊几何结构中的MO现象被称为极性磁光克尔效应(P-MOKE),见图1。两年后,Kerr在线偏振光的反射中发现了类似的MO现象,但来自平面内磁化的铁片。这种现象现在被称为纵向莫克尔效应(L-MOKE),其中入射面平行于磁化。图一法拉第 ...
第发表了他对线偏振光在平行介质中传播时旋转的观察磁场。1923年,Robert W. Wood和Alexander Ellett发表了关于汞原子在横向磁场中发光去极化的观测结果。前者被称为法拉第效应,后者被称为汉勒效应。在前人的研究和Alfred Kastler的工作基础上,R.R Parson在20世纪60年代末证明了III-V型半导体GaSb中的光诱导自旋取向。Alfred Kastler帮助确立了气体中光诱导自旋极化的基本原理。这是通过一个非常简单的测量来完成的,用圆形偏振光泵浦,测量圆形发光。1971年,克劳迪·赫尔曼和乔治·兰佩尔用偏振光和磁场测量了GaSb中电子的自旋进动。这两项关 ...
磁光效应的物理机理从1845 年法拉第效应被发现至今,为人们所熟知的磁光效应大致有法拉第 效应,克尔效应和塞曼效应等。法拉第效应如上边所说,是指偏振光在经过有 磁性的样品且透射穿过样品后,透射光的偏振面相对于入射偏振光发生一定角度 的偏移的现象。其产生的根本原因,从光学上来讲,就是左旋偏振光和右旋偏振 光在磁性材料中折射率不同,从而使得两种偏振光在磁性样品中传播的过程中产 生了光程差,进而产生相位差,从样品中出射后两种偏振光合成的透射光就表现 为偏振面较入射光来讲发生了一定角度的偏转。塞曼效应是指在外磁场中,光源发出的光的各能级谱线在磁场下进一步分裂 成更多条,并且分裂出的各谱线的间隔和外磁场 ...
场的情况下,线偏振光(σo)可以激发载流子种群。当这个种群松弛时,每个载流子都有相同的机会落在任意一个自旋状态,因为这些状态在能量上是简并的。这导致没有净自旋不平衡(无Polz),并表现为等量的圆极化发射(σ+(−))。当施加磁场时,由于塞曼效应,自旋能级被分裂,导致自旋能级在能量上分离(塞曼)。当这种情况发生时,更多的载流子将放松到能量较低的自旋态。这就产生了相反螺旋度的发射PL之间的强度差异。然而,这两个都不是自旋的取向是由偏振光和自旋的耦合驱动的。如果在没有磁场存在的情况下,圆偏振光入射产生净自旋不平衡,并且在初始快速弛豫后可以观察到圆发射之间的强度差异,则自旋优先定向到一个自旋状态。在 ...
rs)通过对线偏振光添一定的相位使输出光在圆偏振、椭圆偏振、线偏振等状态之间井进行变化,同时光弹调制器(PEM)还可以使光在左旋、右旋两种状态之间进行切换。光弹调制器对比声光调制器、电光调制器、液晶调制器的独特之处包括:非常大通光孔径(15到30mm,标准),同时保持很高的调制器频率超大接受角度(市场角)范围(+/- 20°)波长覆盖范围大(170nm~10um,FIR~THZ)高损伤阈值可精确控制相位延迟 ...
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