中文：驻波；英文：standing wave

由腔内形成的驻波决定，驻波的一个节点位于光栅凹槽，另一个则位于反射镜镜面。因此输出的波长主要由光栅以及腔长决定，通过改变光栅位置调谐激光器的输出光波长，如平移以及旋转光栅。这样随着有效腔长的增加以及光栅的反馈进行频率选择、激光稳频和缩小线宽。衍射光栅型外腔半导体激光器激射波长同时满足激光器相位条件公式和光栅方程：λ=2L/qλ=2dsinθ其中，λ为激射波长，Ｌ为外腔激光器腔长，ｑ为模式数，ｄ为光栅常数，θ为入射角（与一级衍射角相等）。方程中也表现出改变腔长和一级衍射角可以进行选模，实现激光调谐。Littman-Metcal结构则是在Littrow的基础上增加了反射镜，通过旋转反射镜即可实现激 ...

腔模必须满足驻波标准，该标准规定反射镜之间必须是整数个半波长。在频域中，这意味着两种模式之间的“距离”是∆nu = c/(2L)，其中L是激光器的长度。模式之间的拍频引起时间相干性的周期性变化，周期为2L/c，即在光程差为n*2L（n为整数）的两个光束之间获得完全相干性。如果您只有一个频率，则相干长度是无限的（即忽略此模式的频谱宽度，否则会限制相干长度）。如果您有两种模式，相干性会和谐变化（如正弦曲线）。激光器中的模式越多，具有良好相干性的区域就越短，但周期仍然相同。您可以通过设置迈克尔逊干涉仪来尝试这一点，并从相等的臂长开始，此时相干性很好。然后增加一只手臂的长度，直到条纹完全不可见。这应该 ...

有两种类型：驻波和行波压电超声马达。在行波压电超声马达中，接触点沿运动方向移动，不断向前推动滑块。通常这用于昂贵的相机镜头。该概念使用一种环形压电陶瓷材料，其中的波由上述压电效应产生。该波围绕环传播，接触环的接触点“漂浮”在波上，并在与行波相反的方向上进行净位移。这个原理很难应用于直线运动，但非常适用于旋转。原因是很难在线性陶瓷片的一端产生行波并在另一端将其衰减掉。在一个环中，你可以让波一次又一次地四处传播。这项技术对相机来说很有趣，因为有一个大光圈。对于其他应用场景，它的用处不大，并且该概念仅允许低速工作。虽然行波压电马达可以实现很高的力，但它容易磨损并且使用寿命有限。相反，驻波电机具有一个 ...

有两种类型：驻波和行波超声波压电马达。在行波电机中，接触点沿运动方向移动，不断向前推动滑块。相反，驻波电机具有一个（或几个）定义的接触点。这些接触点在滑块上以椭圆轨迹振动，从而产生净位移。虽然行波压电马达可以实现很高的推力，但它们容易磨损并且使用寿命有限。因此，本文重点介绍驻波型压电电机。在驻波型的情况下，由于振荡频率与电机结构的两个共振频率一致，因此接触点的运动得到增强。图 3 显示了超声波压电电机的共振模式示例，该电机由 Xeryon 的创始人在比利时鲁汶大学开发。在第一共振模式中，接触点沿切线方向移动，即运动方向。这种模式有时被称为“弯曲模式”。在称为“正常模式”的第二共振模式中，接触垂 ...

源锁模技术将驻波电光调制器置于激光腔中。当用电信号驱动时，这会产生腔内光的正弦幅度调制。在频域中考虑到这一点，如果模式具有光频率 ν 并在频率 f 处进行幅度调制，则所得信号在光频率 - f 和 + f 处具有边带。如果调制器以与腔模式间隔 相同的频率驱动，则这些边带对应于与原始模式相邻的两个腔模式。由于边带被同相驱动，中心模式和相邻模式将被锁相在一起。调制器在边带上的进一步操作会锁定 - 2f 和 + 2f 模式的相位，依此类推，直到增益带宽中的所有模式都被锁定。如上所述，典型的激光器是多模的，并且没有根模播种。因此需要多种模式来确定使用哪个阶段。在应用了这种锁定的无源腔中，无法转储原始独立 ...

：模态振型用驻波描述，存在固定不动的节点所有的点在同一时刻达到最大和最小所有的点在同一时刻通过零点模态振型可以用有符号实数描述所有的点与结构上的其他点或者完全同相或者完全异相无阻尼情形得到的模态振型跟比例阻尼情形的相同。这些振型可以解耦[M][M]、[C][C]和[K][K]复模态复模态的某些特征如下：模态振型用行波描述，看上去结构上好像有移动的节点所有的点不在同一时刻达到最大 — 一些点看上去落后于其他点所有的点不在同一时刻通过零点模态振型不能用实数来描述 — 振型是复数的不同的自由度有某些一般的相位关系，自由度跟其他自由度不再必须是同相或者180度异相。无阻尼情形得到的模态振型不能将阻尼矩 ...

一次跳模。由驻波条件可知腔长即半波长的整数倍，两个本征纵模频率间隔为激光频率在范围内来回变化。上图中表示外腔半导体激光器的各种频率相关因素的示意图。净增益是半导体增益、光栅（滤光片）、以及内外腔的综合产物，图中黑色曲线的一个个峰代表不同的模式。在相邻的外腔模式下，净增益可以非常相似。当腔内模式或光栅（滤光片）角度的微小变化，会导致与目前激光器振荡模式相比，相邻模式的整体增益更大，激光器就会跳转到更该高增益模式，即发生了跳模。半导体激光器跳模现象多由温度和电流的改变引起。半导体的禁带宽度随温度升高更变窄，温度升高时，半导激光器的发射波长以阶梯形式跳跃变化。同样，注入电流的变化会导致载流子浓度的变 ...

OPO激光器原理光参量振荡器（Optical parametric oscillator,OPO）是类似于激光器的光源，也需要采用激光器谐振腔，但是并不是利用受激辐射，而是利用非线性晶体材料中参量放大过程产生的光增益。与激光器类似，它也具有泵浦功率阈值，低于该值时，输出功率很小（只有一部分参量荧光）。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化，二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长（例如，中红外，远红外或者太赫兹光谱区域），并且也可以实现很大范围的波长调谐（通常通过改变相位匹配条件）。因此OPO特别适用于激光光谱 ...

、频率Vm的驻波模式，且满足条件：式中，L为镜子间距；c为真空中的光速；n为活性介质的折射率；m为一个较大的正整数。连续模式被不同的常数分开，它是FP标准具的自由光谱范围:两个相邻位模式间相近的距离△λ可以表示为:(3)激光器的应用大多数光学计量技术需要激光器输出在可见光范围内，如He-Ne激光器、He-Cd激光器(441.6μm)、可调谐染料激光器、Ti:蓝宝石和翡翠玉(两者都在远红外范围)激光器。干涉测量技术和全息术利用脉冲激光用于解决与记录系统的稳定性相关的问题。光学遥感和通信应用包含纤维主要利用Nd:YAG激光器。zui大能量的CO2激光器广泛应用于工业应用，如材料加工(激光切割，焊接 ...