焦点激发的并行扫描可以在高扫描速度下实现真正的同时多区域成像。目前，大视场多焦点双光子显微镜通常设计为具有固定光束分布，以匹配空间排列的检测方案。这限制了用户在整个视场中检测特定感兴趣的神经元群的能力，并限制了由于光散射的空间串扰而在增加的深度上解析荧光的能力。技术要点：基于此，美国波士顿大学的Mitchell Clough(一作)和Jerry L. Chen(通讯)提出了一种四区域大视场双光子显微镜(quad-area large FOV two-photon microscope, Quadroscope)，能够在横跨约5mm的总视场上实现四个可独立靶向大脑区域的视场同时视频帧率细胞级分辨 ...
anner进行扫描成像。②打乱放置，杂乱无章排放，重新采样一次。3.4 分析本次测试样品中共有5种物质类型，每种物质会有生成特有的光谱曲线，通过原厂软件分析所有物体的光谱特征和内嵌的光谱算法，可以正确的区分不同样品类型并能赋予对应的不同颜色。 ---五条光谱曲线------整齐摆放---棕色 ：蒂头绿色 ：树叶橙色 ：陈皮粉色 ：创可贴蓝色 ：烟头---杂乱摆放---棕色 ：蒂头绿色 ：树叶橙色 ：陈皮粉色 ：创可贴蓝色 ：烟头 另外，可以将某次分析好的结果做成Mode模型，下次直接使用就能得到检测果。 4. 实验总结 通过光谱识别的方法，用Specim Fx10e（400- ...
每个像素的串行扫描。这导致成像速率慢，限制了对神经元活动等快速信号的测量。为了提高双光子成像的速度和信噪比，我们对双光子显微镜进行了简单的改进，使用了一个衍射光学元件(DOE)，它将激光束分成几个小束，可以同时扫描样品。我们通过增强新皮层大脑切片神经元动作电位双光子钙成像的速度和灵敏度，证明了DOE扫描的优势。DOE扫描可以很容易地提高双光子和其他非线性显微技术对时变信号的检测。我们将一个DOE放置在与物镜和检镜后孔径共轭的平面上(图1A)。这个元件在光程中被望远镜跟随，这是确保从DOE出现的小束也在检镜处重新连接在一起所必需的，允许每个单独的小束保持准直，并微调-小束传播的角度。当使用偶数量 ...
二维空间上进行扫描时，重要的是要确保每个点以相同的扫描密度进行询问，并且在每个点上停留的时间是相同的。图1：非恒定密度扫描与恒定密度模式对比通过线性增加振幅作为时间的函数而产生的螺旋形扫描，将导致扫描点之间的距离随着振幅的增加而增加。这是因为对于一个给定的半径，围绕圆的采样点的数量是恒定的。相反，我们需要的是一种扫描，其频率随着振幅的增加而减少，这样，无论振幅如何，都有一个恒定的密度和停留时间（见图1）。我们在MATLAB中创建了一个恒定密度的扫描模式，并将X和Y坐标以.CSV格式保存到SD卡中。使用Moku:Lab的任意波形发生器，我们随后导入文件并在输出通道1和通道2上生成这些X和Y位置指 ...
S6的描述进行扫描。缝合的图像(图6(b))以及示范性的单帧(图6（c-e）从视频S5的补充材料)提供了相同的明显的更大的特征，如形状，裂缝等。作为摄影(图6(a)).此外，太赫兹图像显示，水分含量较高的叶片明显较暗。虽然失去了解决更细节的能力，但这可以进行准确的定性分析，甚至实时监测扩散过程。图6. 实验前采集的两个：一个来自干燥的地方（中间），一个来自潮湿的排水沟（底部）。用太赫兹透明胶带粘在1毫米厚的特氟隆片上；通过图像处理去除特氟隆和胶带条纹，以获得更好的视觉清晰度；部分仍然可见。不同的叶子(b)的太赫兹图像与一对镊子增强对比度（垂直线）和特四氟乙烯薄片的边缘（顶部，水平）可见。水分含 ...
后对参考臂进行扫描，并在检测器上记录得到的光强度。当镜子几乎与样品中的某个反射结构等距时，会出现一定的干涉图案，从而获得样品对应位置的结构信息。显然在参考镜移动的过程中，两次干涉发生对应的参考镜位置之间的距离对应于测量光路中样品两个反射结构之间的光学距离。当光束穿过样品时，不同的位置的独特结构会通过上述低相干干涉记录的反射量被记录下来，从而得到测量样品的散射信号和深度之间的函数关系。把 OCT 中使用的宽带光源光束聚焦到一个小点（约几微米），并在样品上进行x-y扫描，同时使用干涉测量收集深度信息，这样可以构建样品的完整 3D 图像。2.傅里叶域OCT傅里叶域OCT（FD-OCT）提供了一种更高 ...
笔记本电脑进行扫描，但仅限于130 kHz；还需要相机相关的软件开发。我们提供这两种选项，给您所需的灵活性。6，简化相机通信的SDK：用于OCT光谱仪的相机有许多其他用途，并且附带了大量复杂的控制和数据采集命令手册，筛选这些命令可能非常耗时。因此，Cobra系列OCT光谱仪附带软件开发工具包——一组精简的OCT特定命令和示例GUI，允许您在从任何OCT光谱仪中获取图像后的30分钟内开始，节省了数天到数周的软件开发时间，并保证结果。四、Wasatch OCT光谱仪：Wasatch Photonics提供从可见光到1600 nm波长范围的无与伦比的OCT光谱仪系列，速度高达250 kHz，让您找到 ...
L在波长上进行扫描，而相机在0.1秒内捕获了总共150帧。在这些帧中，有137帧的表面被不同波长的激光照射，而13帧是“黑暗”的，没有激光照射。暗帧用于测量，然后减去被动热背景。对于这种测量，样品由粗糙的铝组成，其中部分被硅脂污染。光学元件被布置成以128 x 128像素对样品进行成像，空间分辨率为80 um。1平方厘米的测量面积被激光束充分照射。由反射超立方体得到的清洁区和污染区的反射光谱清晰地显示了硅酮在1025、1075和1260 cm-1处的吸收峰。对于较大表面的测量，该系统具有集成的基于振镜的两轴扫描镜系统(扫描仪)，以光栅扫描整个表面的激光照明。图4以图形方式描述了这一点。栅格扫描 ...
二维空间内进行扫描时，重要的是确保以相同的扫描密度询问每个点，并且在每个点停留相同的时间。通过线性增加振幅作为时间函数而创建的螺旋扫描将导致扫描点之间的距离随着振幅的增加而增加。这是因为给定半径的圆周上的采样点数量是恒定的。相反，我们需要的是频率随着振幅的增加而降低的扫描，这样无论振幅如何，密度和停留时间都是恒定的（见图 1）。我们在 MATLAB 中创建了一个恒定密度扫描模式，并将 X 和 Y 坐标以 .CSV 格式保存到 SD 卡中。然后，我们使用 Moku:Lab 任意波形发生器导入文件，并在输出通道 1 和通道 2 上生成这些 X 和 Y 位置命令（图 2）。请注意，使用 SD 卡并不 ...
s2就足以进行扫描。二次谐波是在薄BBO晶体中产生的。基波辐射用偏振器过滤，信号用光纤耦合光谱仪记录。从反演到的迹线中提取脉冲信息(图4(d))得到的FWHM持续时间为5.8 fs(图4(g))。当处理中心波长更远的红外脉冲时，使用由普通光学玻璃制成的楔子来引入足够的色散变化通常是具有挑战和不切实际的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它们具有更大的总体色散和零色散交叉，进一步到红外(与标准玻璃相比)，标准d-scan装置的工作范围可以扩展到更长的脉冲(约20 fs)和波长范围(<1.5µm，如图2中粉红色表示)。图4所示。不同脉冲持续时间下的SHG ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com
