-变形系统的近轴像性质-第二部分众所周知,在RSOS中只有两条独立的近轴光线。通常我们取边缘光线和主光线,任何第三条近轴光线都可以写成这两者的线性组合。类似地,在一个变形系统中,由下列两式我们也可以证明只有两条线性无关的近轴光线。为了证明这一点,假设我们有两条已知的近轴斜射线,它们在面j上的分量分别为和这两条光线线穿过系统的路径由上两式完全确定。假设我们还有第三条未知的近轴光线,我们将其在面j上的相关分量表示为假设我们可以把第三个未知近轴光线的分量写成两个已知近轴光线分量的组合,形式如下其中是曲面j上的比例常数,我们可以通过解这些方程得到它们的值。如果我们能证明与曲面数j无关,并且在整个变形系 ...
-变形系统的近轴像性质-第三部分在之前,我们得到了变形系中任意第三条近轴光线与两条已知的近轴光线之间的线性组合关系。两个已知的近轴光线之间也存在特殊的关系——变形拉格朗日不变量,类似于RSOS中的拉格朗日不变量关系。对于两个已知线性无关的近轴斜光线线的 分量,我们有由上式,我们有因此对于所有曲面,我们有上式给出了变形系统x-z对称平面上两条已知近轴斜光线的投影之间的联系,它与相关x-RSOS中的拉格朗日不变量关系非常相似。使用完全相同的方法,我们可以发现因此对于所有曲面,我们也有上式给出了已知的两条旁轴斜光线在y-z对称平面上的投影之间的联系,它与相关y-RSOS中的拉格朗日不变量关系非常相似 ...
-变形系统的近轴像性质-第五部分从之前的讨论中,我们已经建立了变形系统的近轴光学的基本方程。在本文中,我们将建立必要的近轴定义,这些定义将在整个工作中广泛应用于初级像差的计算。由如下x相关边缘射线公式我们可以得到x边缘射线的折射不变量,对应的x-RSOS。为了说明这一点,我们将边缘射线重写为因此,我们看到量,在相关的x-RSOS中和曲面j上是x边缘射线的折射不变量。类似地,x主射线在曲面j上的折射不变量为类似地,从如下y相关边缘射线公式中我们知道曲面j上相关y-RSOS的折射不变量为通过应用上述四个推出来的方程,在由之前推出的方程得到与两个RSOS相关的拉格朗日不变量从之前我们对变形系统的近轴 ...
保证轴上点和近轴点有很好的像质。所以须校正好球差、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的带光球差容限为或实际上,边光的球差未必正好校正到零,需控制在焦深范围内。故此时边光球差的容限为 ...
一个物点,在近轴物面上。设点是最终图像空间中的理想图像点。设Σ'为来自P经过坐标原点O的光线的波前,设S为中心为,半径为O的参考球。令来自P的光线中的另一条射线r分别在点处与S和Σ'相遇,并在点P’处与最终像面相遇。坐标P’分别为(x ,y, z), (ξ,η),且光线r的方向余弦值为(L,M,N)。 为最后一个曲面到最终图像平面的距离,如下图所示。注意,倾斜的近轴主光线(穿过系统光阑的中心)不再穿过点O,因为x-y平面被任意选择位于最终折射曲面的切线上,并且由于主光线如果不停留在其中一个对称平面上,就会相对于光轴发生倾斜。相关文献:《几何光学 像差 光学设计》(第三版)——李 ...
差、球差和对近轴点校正彗差,轴外像差可不予考虑,其结构相对比较简单,一般有折射式望远镜物镜、反射式望远镜物镜、折反射式望远镜物镜,这篇文章主要介绍折射式望远镜物镜。这类物镜要达到上述像质要求并无困难,但要求高质量时,要同时校正二级光谱和色球差就相当不易。后者常只能以不同程度地减小相对孔径才能实现。这类物镜常用的型式有:1.双胶合物镜在玻璃选择得当时,能同时校正色差、球差和彗差,是可能满足像质要求的zui简单形式,但胶合面上的高ji球差使相对孔径受到限制,且当用普通玻璃时,二级光谱为常量,色球差也无法控制,因而不能获得高的像质。该型式的优点是结构简单,工艺方便,光能损失也小,宜于在焦距不长、相对 ...
成像,几何或近轴光学用于将SMI镜像到SM2上,从而将该对镜像到物镜的后焦平面上。激光光斑现在可以在样品表面进行x-y扫描。然后,在返回的激光束到达探测器之前,使用进一步的中继光学对其进行反扫描。当动态成像时,AOM和单个扫描镜通过控制软件同步。激光束被AOM“阻挡”,扫描镜开启。就在激光束将处于其正常入射位置之前,AOM被触发,光脉冲被扫描穿过x平面的表面。显微镜的设计目的是在空间和时间上观察磁性结构的动力学。这可以通过相对于磁结构的重复激发缓慢地相位改变光学或电子采样的瞬间来实现。例如,将磁性装置放置在循环磁场中,激光脉冲和随后的数据捕获被定时-或磁场周期中的特定点。另一种模式将使用氩离子 ...
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