ZT)控制,泵浦源调制带宽>100 kHz。激光器输出光束被分成两路,一路与1550nm赫兹量级线宽连续激光器拍频,得到激光器某一个梳齿的相位噪声信息;另一路用于载波包络相位零频探测,首先通过一个色散补偿光纤(PM-DCF),然后通过两级功率放大和光栅对压缩脉冲,产生脉宽260fs、平均功率3.3W激光脉冲。随后脉冲被送入约30cm长ND-HNLF,根据FROG测量结果,其脉冲宽度小于70fs,平均功率1.8 W,峰值功率约为13kW。然后连接~ 30厘米长HNLF产生倍频程频谱,波长覆盖从970~2200nm。用PPLN晶体对2000nm波段进行倍频后与1000nm基频光一同输入共线f ...
激光器, 即泵浦和斯托克斯(图1), 以相干地激发分子的振动。为了从嘈杂的背景中捕捉到非常小的SRS信号, 高频调制和相敏检测方法是必要的。图1:检测到由于SRS导致的Stokes到泵浦光束的振幅调制转移。所展示的泵浦光束的重复率为80MHz,Stokes光束具有相同的80MHz重复率,但也在20MHz处调制。通过这个检测方案,Δpump被提取出来。为了进行实时双色SRS成像实验, 研究人员必须运用正交调制并检测同相和正交信号分量。“在大多数SRS光谱实验中, 由于激光器总带宽的限制, 光谱范围被限制在300 cm-1左右,”华盛顿大学化学助理教授Dan Fu博士说到。“避免这种情况的一种方法 ...
图1中展示了泵浦调频9KHz频率下,镀有100mm金膜的蓝宝石的实验数据和拟合曲线和结果。图1:调制频率9kHz,100nm Au/sapphire样品的实验数据和拟合曲线;(a)相位信号;(b)幅值信号。通过对图1(a)中相位差信号进行拟合并采用文献中获得的蓝宝石的体积比热值C=3.06 ,我们得到蓝宝石沿光斑偏移方向的面内热导率为图1(a)中虚线为拟合值变化所对应的拟合曲线,由此得出热导率信号对于相位的斜率敏感度较高;图1(b)中归一化的幅值信号进行拟合,可以得到沿着偏移方向的激光光斑尺寸为 。2.敏感度分析图2展示了图1的测量信号对系统中不同参数的敏感性系数。这些参数包括了传感层和基底材 ...
机械延迟线的泵浦探测测量相比,可以获得更快速和更长距离的扫描。高更新速率是重要的先jin性能,因为它们能够实现实时材料检查和无标记成像。基于光频梳的传感技术的一个关键参数是光源可覆盖的波长范围。许多强的光谱特征位于近红外波长范围之外,这意味着必须将已经成熟的在这一波长范围内工作的激光技术与频率转换方案相结合。例如,zui近的研究使用差频发生、光参量振荡和光整流等技术,成功地扩展了可探测的波长范围,包括分子的功能团区域(3至5微米)和分子指纹区域(5至20微米)。光整流的一个特殊情况是太赫兹辐射(0.1到10THz)的产生,由于高效光电导天线的进展,在zui近几年中太赫兹辐射得到了广泛关注。TH ...
-1550的泵浦电流提供反馈,以实现fceo稳定。使用射频频谱分析仪可以清晰记录fceo频谱和噪声频谱。在整个系统中,由于COSMO模块的性能,放大器泵浦电流提供140 mW(140 pJ)即可优化fceo信号。在偏频锁定COSMO模块内部,光信号产生了超连续谱。超连续光谱显示在780 nm附近有一个峰,而1560nm附近的光频率加倍,也会影响780nm的光。为了在实验上说明这个概念,我们将一个封装的超连续谱产生装置连接到放大器的输出端。图2显示了放大器的窄带频谱是如何转换为脉冲能量高约140 pJ的超宽超连续谱。图2 COSMO模块产生的超连续统接下来,我们将放大器输出连接到COSMO模块, ...
样是基于激光泵浦-热反射的探测技术,可以针对小尺寸薄膜样品的面内热物性的测量方法。相比于其他激光泵浦探测方法(如:TDTR,FDTR)它的优势是可以测试薄膜样品的面内热物性,且成本低廉;同FDTR一样是基于连续激光,不过目前的FDTR的调制频率通常在5 kHz以上,因此只能测得10 W/mK 以上的面内热导率,但SDTR通过改变泵浦和探测光斑的空间位置获得相位和幅值信号,可以测量低于10 W/(m·K)的面内热导率。1.SDTR测试图1所示为 SDTR 的实验系统光路图。一束泵浦激光经正弦波调制后聚焦在样品表面,对样品进行周期性加热;另一束波长不同的探测激光透过偏振分光棱镜(透过率可通过调整线 ...
白光LED的泵浦源,以及生物技术和牙科。2激光器激光器是一种能够产生高准直、高能量的单色和相干辐射光束的设备。区分激光器与一般光源的是激光器du一wu二的光特性:相干性、单色性、定向性、偏振高强度。目前zui普遍的激光器能够发射193nm(深紫外光)到10.6nm(远红外)波长范围内的连续波或者脉冲激光。(1)激光产生的基本原理光放大的第1个条件是存在一个增益介质(也叫活性介质)能够维持一个优势的粒子数反转来产生受激辐射。为了聚集原子来放大一个入射辐射,必须打破原子的动力平衡态以产生粒子数反转。当外界能量(泵浦能量)提供给处于一个特定激发态的原子系统时,这种情况的发生是有可能的。一个非平衡的环 ...
同作用。根据泵浦方案、材料参数、光纤几何形状、色散状态和输入脉冲持续时间的不同,导致光谱展宽的现象和机制的集合可以显著变化,某些过程可以主导或被其他过程抑制。超连续谱产生过程的主要非线性因素是:受激拉曼散射、自相位调制、四波混合、调制不稳定性、交叉相位调制、孤子动力学(孤子裂变和孤子自频移)和色散波的产生。尽管超连续谱生成背后有复杂的基础物理学,但中红外超连续谱生成的实际实现相对简单。图1说明了这一点,并描述了商用氟纤维(InF3)超连续介质发生器的概念原理和系统架构。开发了如图1所示的系统。图1所示。基于InF3光纤系统的中红外超连续介质源的基本方案和工作原理示例:所示发射光谱对应于商用超连 ...
一束高频光(泵浦光,pump)入射到非线性晶体上,产生两束低频光的现象,这两束低频光分别称为信号光(signal)和闲置光(idler)。当信号光和闲置光初始均处于真空态时,则称为自发参量下转换(SPDC)。一般要求参量下转换过程满足所谓的位相匹配条件,即能量守恒条件和动量 守恒条件。我们用下标p、s、i分别表示泵浦光(pump),信号光(signal)、闲置光(idler),则能量守恒条件和动量守恒条件分别为:其中,w表示频率,k表示波矢量。描述非简并参量下转换过程的相互作用哈密顿量为:其中,χ(2)是二阶非线性极化率;和分别表示k光的光子产生和湮灭算符。一般来说,泵浦场较强,可作经典描述( ...
光器只需更换泵浦二极管或倍频晶体,维修成本也更为低廉。实验数据Ivan Ivanov教授进行的首次测试是使用349nm激光束替换自制微型拉曼系统中的532nm激光束。虽然分束器等光学元件将物镜入瞳处的光功率降低至< 2 mW,使用Skylark 349NX,他们仍然获取了4H-SiC和6H-SiC的清晰拉曼光谱,包括二阶拉曼谱带,如图1所示。图1 使用349NX激光器获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱因为实验使用的二向色镜对拉曼光谱测量来说并不是zui适宜的,所以低于~520 cm-1的光谱线被削减。然而,通过使用适应于349nm的光学系统,利用349NX所进行的微型拉曼测量是完 ...
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