快即以无辐射跃迁的形式衰减到亚稳态能级E2 上。由于Er3+ 在能级E2 上寿命较长,在其上的粒子数聚集越来越多,从而在能级E2和E1之间形成粒子数的反转分布。这样,当具有1550 nm波长的光信号λEr通过这段掺铒光纤时,处于亚稳态能级的粒子即以受激辐射的形式跃迁到基态,并产生和入射光信号光(1550 nm)完全一样的光子,从而大大增加了信号光中的光子数量,也即实现了信号光在掺铒光纤中输出时不断被放大的功能。因此,利用掺铒光纤即可制成掺铒光纤放大器EDFA。掺铒光纤纤芯中铒的掺杂浓度取决于光纤放大器的设计要求,通常掺杂浓度在100-1000×10-6 ,且集中在3-6 um的纤芯中。结语:光 ...
价带中的电子跃迁到导带,产生电子-空穴对,在内建电场的作用下,空穴和电子分别往正极,负极迁移,载流子的定向移动于是形成光电流。 ...
φ1的光子,跃迁至中间亚稳态E1能级,若光子的振动能量恰好与E1能级及更高激发态能级E2的能量间隔匹配,那么E1能级上的该离子通过吸收光子能量而跃迁至E2能级,从而形成双光子吸收,只要高能级上粒子数量够多,形成粒子数反转,那么就可以实现较高频率的激光发射,出现上转换发光。b 能量传递过程ETU能量传递是指通过非辐射过程将两个能量相近的激发态离子A、B耦合,其中A把能量转移给B回到基态,B接受能量而跃迁到更高的能态,从而使B能够从更高的能级发射。c 光子雪崩过程PA光子雪崩过程是激发态吸收和能量传递过程相结合发生的上转换发光。其实要发生上转换发光,发光中心的亚稳态需要较长的能级寿命,光子能在亚稳 ...
是由原子能级跃迁所产生,当原子由基态(低能级)向激发态(高能级)跃迁时,需要从外界吸收一个光子;而当原子由激发态向基态跃迁时,则需要向外界释放一个光子。一个光子的能量:当我们用一个入射光子掠过原子时,就有一定几率使该原子由激发态向基态跃迁,从而释放出一个光子,最终,我们将得到两个光子(入射光子和受激辐射所产生的光子)。并且,原子受激辐射所产生的光子与原入射光的光子是性质全同的,即能量(频率)、偏振、相位都相同。这就是受激辐射的光放大现象,也是激光产生的底层机制。那么,只要我们让足够多的原子受激辐射(从激发态向基态跃迁),不就可以将原入射光放大,从而产生激光了么?虽然原理上是这样,但要产生激光却 ...
问特定的原子跃迁,以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频,可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子,两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm,然后在MSFG626中结合,产生626nm。使用BBO晶体,这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地,我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm,然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系列如下所示。为了实现高效的和频,理想情况下,您希望两束泵浦光束共焦聚焦到 PPLN(即晶体长度与共焦参数的比率为 1), ...
近分子的电子跃迁时,拉曼信号可以大大增强,在荧光中占主导地位。这种现象是由于拉曼光谱的光谱选择规则,导致共振拉曼光谱。一些非线性技术,如相干反斯托克斯拉曼光谱和受激拉曼光谱(SRS)也可以显著增强拉曼信号,同时最小化检测到的背景荧光的比例。7.其他抑制荧光的方法还包括偏振门控、采样光学和几何图形、光漂白等。您可以通过我们的官方网站了解更多显微拉曼光谱仪的相关产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
原子(分子)跃迁谱线中心频率局限在某一特定的波长上 3)由于参考频率是F-P腔的共振频率,腔体的材料和环境温度会影响腔体稳定、因此采用低膨胀系数材料制成腔体,隔离外界震动以减小F-P腔的共振频率漂移。4)通过对激光进行射频调制,避开激光幅度噪声的影响,可以达到散粒噪声的极限。而PDH技术的关键在于F-P腔的设计,根据理想F-P腔的传输,大部分的入射光会被反射,只有当激光频率与谐振腔模式匹配,才能透射,使用反射系数更高的反射镜增加了F-P腔的精细度,与较低的精细度(蓝色)相比,产生了更尖锐的条纹(绿色)(图2)。因此更高精细度的F-P腔作为参考频率对于激光稳频能起到很大作用。同时对激光相位调制的 ...
以及电子能级跃迁相关的范围内。散射光沿着所有方向辐射,伴随波长的变化,其偏振方向也有变化。1. 散射光频率不发生改变的散射过程称为瑞利散射,就是Lord Rayleigh用来解释天空之所以呈现为蓝色的那种过程。2. 散射光频率(波长)发生改变的散射过程称为拉曼散射,拉曼光子的能量与入射光子能量相比可以增大,也可以变小, 取决于分子的振动态。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中,前者散射光子的能量较之入射光子变低(失去能量,波长红移),而它的散射强度更大一些,这是因为在室温下分子中大多数电子主要布居在振动基态(参见上图所示)4. 分子中少量电子布居在较高的振动能级上,因此散射光子的能量可以大于入 ...
要小于相应的跃迁能级的自然线宽,并且对激光器的频率稳定性要求很高,为了获得窄线宽、高功率、稳频率的冷却光,可以采用注入锁定技术。注入锁定可以很好解决满足这些需求。MOGLabs提供由种子激光器、放大器以及相应的控制器等组成的注入锁定放大系统ILA,相比于昂贵的光学倍频(SHG)系统,ILA更加紧凑和成本也更低,并且光束质量优于锥形放大器TA系统。在这里高输出功率是由一个高功率激光器产生的,称为从激光器(slave laser)或者放大器(amplifier)。并且采用一个低噪声低功率的激光器输出注入到放大器的谐振腔中,这个低功率激光器被称为主激光器(master laser)或者称为种子激光器 ...
半高宽与原子跃迁线的自然线宽相当,约MHz量级,并且原子的能级十分稳定,因此共振吸收峰能够作为理想的激光稳频基准频率。87Rb原子的超精细能级结构但是由于在室温下原子进行强烈的热运动,运动速度在一个很大的范围内分布,多普勒效应就很明显了。对于某一频率的激光,不同速度的原子“感受”的频率是不同的,这导致了激光的频率在很大范围内都会有相应的原子发生吸收,使吸收峰被展宽到原子平均速度的的多普勒移频量级,约几百MHz。并且对于距离较近的跃迁线,在这个展宽下会被合并到一起,吸收峰进一步被展宽。正是因为多普勒展宽,原子的吸收谱线宽比起外腔半导体激光器的线宽大了两到三个数量级,无法用于稳频。需要在多普勒背景 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com