粒子发生光学跃迁。在磁场的作用下,这种跃迁使得在磁光材料内部传输的左旋圆偏振光和右旋圆偏振光产生一定的色散差,导致zui终透射光的偏振面相对入射光旋转了一定角度。(2)磁线振双折射当一束线偏振光以垂直于磁场方向的方向从磁光材料传输时,线偏振光被分解成两个偏振光,两种偏振光在材料中以不同的相速度传播,即产生磁双折射,这就是磁线振动双折射效应。磁线振动双折射效应与磁性材料的磁致伸缩密切相关,根据磁光材料的磁线振动双折射现象不同,可分为Cotton-Mouton效应和Wagert效应。(3)塞曼效应塞曼效应是指当光源置于磁场中时,光源发出的谱线在磁场的作用下分裂成数条,分裂后的谱线之间的间隔的磁光现 ...
度。对于电子跃迁,当光波能量远高于带隙时,同时考虑电子和晶格的贡献:这就是Selmeier色散公 式,实际应用中用波长代替能量作为参量:5.EMA(有效介质)模型有效介质模型应用于两种或两种以上的不同组份合成的混合介质体系,多达 5种不同材料组成的混合材料、多晶膜、金属膜、表面粗糙的膜、多孔膜、不同材料或合金的分界面、不完全起反应的混合材(TiSi、WSi)、无定形材料和玻璃;其基本思想是将混合介质当作一种在特定的光谱范围内具有单一有效介电常量张量的“有效介质”,是把均匀薄膜的微观结构与其宏观介电常数相联系.它包含3种有效介质模型:5.1 lorentz-Lorenz有效介质模型zui简单的异 ...
,所需的光学跃迁矩阵元素尚未计算,而只是估计。这种情况随着密度泛函理论和局部自旋密度近似(LSDA)的出现,使得精确的能带结构计算成为可能。在此基础上,并采用线性响应理论的光电导率表达式,Callaway及其同事采取了下一个决定性步骤,他们计算了Ni和Fe的对角线和非对角线光电导率的吸收部分。由于MO克尔效应和法拉第效应与非对角线光电导率直接相关,这是MO光谱的第1个波段理论计算。理论和实验之间的一致性并不是压倒性的。卡拉威和他的同事没有继续计算对角线和非对角线电导率的色散部分,从这些部分他们可以计算法拉第和克尔光谱。八十年代末,几个研究小组又开始研究MO光谱的计算问题。Ebert和Uspen ...
范围内的光学跃迁,即光子能量高达约12 eV。Erskine和Stern(1975)提出,从核心能级到价态的x射线激发中也会出现MO效应。十年后,van der Laan等人(1986)和Schutz等人(1987)首次发现了x射线磁二色性效应。由于历史原因,磁圆二色性一词被用来代替法拉第椭圆性。在zui初发现x射线MO效应之后,又发现了许多其他的MO效应,例如共振x射线散射、x射线法拉第旋转、x射线横向MOKE和x射线纵向MOKE中的MO现象。一种新发现的现象是,在价带能量体系中没有对应的MO效应,它可以用圆偏振或线偏振入射光来观察。除了观察到新的效应外,求和规则的理论进展也刺激了x射线磁光 ...
自旋偏振光学跃迁的系统。当系统松弛时,会有一个优先的自旋方向,这将表现为PL中两个圆螺旋度(I+(−))之间的强度差。通过计算圆极化度,可以直接读出自旋极化,P = (I+−I−)/(I+ + I−)。描述半导体P的稳态速率方程为:式中P0为激发时圆偏振度。τr和τs分别为复合寿命和自旋寿命。这种极化可以在磁场中进一步研究。事实上,对于相对于样品施加的面外场,塞曼效应将分裂自旋水平。这导致读出偏振不平衡,即使是线偏振光,这一结果可用于研究磁场与材料中载流子自旋的耦合程度。注意,复合寿命与自旋寿命的比值决定了在半导体系统中观察光学取向的能力。随着比值的增大,P的量减小。这就是这种测量方法的局限性 ...
离的直接带隙跃迁。对这些谷偏振态的光学访问模拟了OISO所需的选择规则。谷的应用创造了一个与自旋电子学平行的“谷电子学”,其中基于谷的器件表现出“谷霍尔效应”和强自旋谷锁定,这有利于转移以及信息的长期存储。在tmd中研究的另一个值得注意的特性是,当单层材料放入光学腔中时,会发生强烈的光-物质相互作用。lmountain等人利用光学Stark效应对这一现象进行了实验研究。这项工作显示了在tmd中对极化(光态)进行谷选择控制的丰富潜力。这些激子-极化激子状态在传统半导体中已经广泛存在。因此,lmountain等人帮助进一步证明了谷和自旋之间的相关类比。然而,即使具有与传统自旋系统类似的特性,tmd ...
光子通过这种跃迁从材料发射。因此,QFLS被分配给这个中心波长。为了检测划线或线边缘区域的中心波长偏移,确定了在每种情况下出现 PL 发射zui大值的局部中心波长,该波长来自对 PL 光谱的逐像素分析。中心波长的测定结果如图1(上行)所示,显示了两张以(A)ns和(B)ps脉冲为模式的划线图像,具有zui佳通量和先前确定的相应zui佳通量。在这两种情况下,划线线旁边和内部的中心PL波长都在758nm ±3 nm的窄范围内,对应于约1.64 eV的光带隙能量。激光划线沟槽内的低强度信号来自少量残留的钙钛矿,这些钙钛矿显然残留在沟槽中,从而确保了底层TCO层在激光图案化过程中不会损坏。然而,图像表 ...
基于原子分子跃迁谱线(譬如铷、铯、钾、碘、乙炔等原子或分子的谱线)的饱和吸收稳频、调制转移光谱稳频、偏振光谱稳频、Zeeman 效应稳频等方法,以及基于FP标准具(法布里珀罗,Fabry Perot腔)Pound—Drever—Hall(PDH) 锁频。和利用原子分子跃迁谱线稳频相比,利用FP标准具的激光没有绝对的频率参考,较难保证激光的长期稳定性,不能单独作为光频率标准,但是FP标准具具有优异的短期频率稳定性,使其在冷原子、玻色爱因斯坦凝聚、光频率标准、原子钟、高分辨精密激光光谱、引力波探测、干涉仪、低噪声超稳微波信号产生等实验中广泛应用。昊量光电提供各种激光主动稳频里常用关键部件,包括基于 ...
子会发生能级跃迁,实现“粒子数反转”,反转后的粒子经弛豫后会以辐射形式再从激发态跃迁回到基态,同时将能量以光子形式释放,通过后反射镜(后光栅)输出激光。昊量光电提供各种掺杂的有源光纤,包括掺饵(Er3+)、钕(Nd3+)、镨(Pr3+)、铥(Tm3+)、镱(Yb3+)、钬(Ho3+)光纤等。此外外还提供各种能量传输光纤,能量传输光缆,矩形、方形、六角形匀化光纤,光子晶体光纤;光纤合束器、光纤分束器,FBG光纤光栅,光纤耦合的声光调制器,声光Q开关,VBG体布拉格光栅等。以及用于对输出激光功率,模式进行测量的激光功率计,能量计,光束分析仪及M^2光束质量分析仪等。 ...
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