控制DMD的衍射图像,从而取代传统光学掩膜。简化传统光刻的复杂流程,减低成本。光谱分析: DMD芯片上的每个像素都可以通过编程进行控制,可以对光线进行有选择的衰减,通过DMD控制,筛选所需要的光谱。同时因为DMD芯片,体积小,耗能小等特点,集成DMD芯片的光谱仪可以做成便携式。除了以上这些已经比较成形的领域,DMD芯片还在航天与国防、结构光超分辨、波分复用、光学主动变焦、彩色三维全息等领域有很好的应用前景。近些年以来,随着对DMD的研究逐渐深入,对高品质空间光调制需求的增加和大量与DMD芯片有关的科学论文的发表,DMD芯片出色能力被越来越多的领域所发掘。DMD芯片从军工,逐渐走向民用,越来越多 ...
VPHG) 衍射光栅技术的光谱仪相对于传统的刻划光栅,具有颜色效率高,受偏振影响小的特点,其透过率高达90%,比传统的反射式光栅大30%,可以实现高通量和高信噪比,下图是Nanobase和某品牌拉曼光谱信噪比对比情况: 再来看一下Nanobase常用探测器比较: NANOBASE不同于传统的拉曼光谱设备采用平台移动的方式,它选择的独特的激光扫描技术,保持位移平台不动,通过振镜调节激光聚焦的位置完成扫描成像,不但速度快,扫描面积大,而且精度也高。Nanobase有多种型号光谱仪,如您有具体需求可与我们联系哦。 ...
LM不完美的衍射效率产生的非衍射光考虑在内,形式为:缺点:相比单张图像的相机在环校正,图像质量有所下降神经全息,使用相机在环训练引入HoLoNet神经网络架构,以实时帧率获得高质量的二维全息图合成。其损失函数为:实验结果:多种CGH算法对比参考文献:Yifan Peng, Suyeon Choi, Nitish Padmanaban, and Gordon Wetzstein. 2020. Neural holography with camera-in-the-loop training. ACM Trans. Graph. 39, 6, Article 185 (December 2020 ...
型SLM存在衍射效率低的问题。这是由于其有限的像素填充因子、背板架构和其它因素,使得多达20%的入射光可能不会被衍射,从而产生零级衍射级,这通常会干扰控制的衍射级并显著降低观察到的图像质量。导致目前计算生成全息的图像质量还不如传统的显示技术。在光学中,同轴和离轴滤波方案是两种最常用的技术,可最大限度地减少零级衍射。同轴滤波在物理上阻挡了傅立叶平面上的未衍射光束,这不可避免地也阻挡了一些低频成分的衍射光。此外,当复用三种颜色时,这种遮挡操作会更具挑战性。离轴方法会导致视场减小(使用第一级衍射级的一半)或效率降低(使用更高的衍射级),而这两个因素对于近眼显示来说都是至关重要的。此外,还有通过对校正 ...
通过数值模拟衍射和干涉来实现具有高空间-角度分辨率的3D投影。全息将动态光场编码为相位和振幅变化的干涉图案,即全息图。通过选择照明光束,全息图将入射光衍射成原始光场的准确再现。重建的3D场景呈现准确的单目和双目深度线索(depth cues),这是传统的显示手段难以同时实现的。然而,高效、实时地创建逼真的计算机生成全息图(CGH)仍然是计算物理学中尚未解决的挑战。其主要挑战是对连续3D空间中的每个目标点执行菲涅耳衍射模拟所需的巨大算力要求。有效的菲涅耳衍射模拟极具挑战性,目前通过用物理精度换取计算速度来解决。基于预先计算的元素条纹、多层深度离散化、全息立体图、波前记录平面(或者中间光线采样平面 ...
,以比传统的衍射光学元件(DOE)更大的设计自由度和空间带宽积来调制入射光。此外,meta-optical散射体丰富的模态特性使得其比DOE具有更多的能力,如偏振、频率、角度多路复用等。meta-optics可以使用广泛可用的集成电路代工技术制造(如深紫外光刻(DUV)),而无需基于聚合物的DOE或二元光学器件中使用的多个蚀刻步骤、金刚石车削或灰度光刻(grayscale lithography)。尽管meta-optics优势很大,且在用于成像、偏振控制、全息的平面光学器件中得到应用,但是当前其缺陷也很明显。受限于meta-optics赋予的不连续的相位分布,产生了严重的、波长相关的像差,使 ...
度信息,利用衍射光栅获得物体的光谱信息。如图1,以一个视角为例,道威棱镜将输入视角图像旋转 角度(是道威棱镜自身的旋转角),旋转后的视角(perspective)图像由柱透镜再次成像,所得图像本质上是旋转物体图像与柱透镜的线扩散函数的卷积。在柱透镜后焦平面上放置一个狭缝,沿水平轴对图像进行采样,所得一维信号是物体在 角度的"投影",这类似于传统X射线CT中的投影测量(柱透镜和狭缝的组合,通过丢弃大部分光线将二维图像压缩成一维)。图像形成可以描述为:其中g是矢量化的二维视角图像。是旋转算子,表示道威棱镜在角度处的函数的。T表示在一维狭缝处的信号积分,而是一维狭缝采样的信号。通 ...
学,具有接近衍射极限的三维空间分辨率、数微米的成像深度(足以覆盖单个细胞的大部分体积),以及毫秒级的采集时间。对于传统的 LFM,微透镜阵列 (MLA) 放置在宽视场显微镜的原生像平面 (native image plane, NIP) 上,并且光学信号以欠采样方式记录在 MLA 后焦平面上。波动光学模型的发展,使得严重欠采样的高频空间信息可以通过对点扩散函数(PSF)求解卷积的方法得到一定程度的恢复,从而放宽空间和角度信息之间的权衡要求。当前不足:当前有两个主要因素限制了 LFM 的更广泛应用。首先,LFM 的空间信息的采样模式是不均匀的。特别是在NIP附近,信息的冗余导致重建时产生严重的伪 ...
空间传播具有衍射的固有属性,因此,我们想要测量的物理参数的空间位置信息是被扰乱的。如图1所示,恢复这个信息需要在换能之前的前端系统进行处理,或者在后端换能过程进行处理。根据上述定义,没有在检测前或检测后进行处理的感知或者成像系统是贴近的。但是我们不考虑这些。在这里,我们考虑使用换能前处理或换能后处理,或者两者都涉及的图像形成系统。只使用换能前处理的系统是传统的成像仪器,它依靠光学元件来改变入射波前。这种变化试图解释衍射的影响,并恢复物平面的空间结构信息。正如前述章节所讨论的,这是历史上最早的成像系统。第二类成像仪器没有设计前端,但是仍然有后端检测处理。这种系统最好的例子是雷达天线阵列,这些阵列 ...
maldi的衍射实验于1665年出版,Young在1801年证明了光的干涉,这些都支撑着光的波动属性。数学模型也验证了衍射和偏振,波动理论在1865年Maxwell方程组的出现达到了高潮。光的波动性占据统治地位,直到物理学家揭示了物质的量子属性,并推翻了波与粒子的争论。这最终产生了量子力学的根本哈根解释。在这个周期,光学科学发展成了光学工程。凭借对光学物理学的深入理解,光学界在1870年代获得了成像方面的重大进展。这些进步是通过理论、应用和材料的专业知识的协同实现的。具体实现人是Abbe、Zeiss和Schott。1873年,Abbe对图像形成的波动光学解释确定了成像性能的极限,并允许一种不基 ...
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