向异性引起的双折射引起的反射探测光束和黑磷样品内部的声波之间的相互作用引起的。这些振荡也通过校正减法抵消[注意，图2(a)中的校正信号是平滑的，没有振荡]。这种方法使得TR-MOKE测温法不容易出错，因为任何与传感器磁化状态无关的杂散信号都可以被抵消。图2. 使用9兆赫调制频率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9纳米厚的三丁基锡化合物层的黑磷样品上测量的TR-MOKE信号的例子。(a)作为延迟时间函数的正(M+)、负(M)和校正的vin信号。插图显示了前几百ps时出现的周期为21 ps的布里渊散射振荡。这些振荡在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信号——来自实验(符号)和热模型模拟 ...
上晶体的自然双折射和输出光的折射率相匹配。尽管这种方式可以实现相位匹配，但是限制了这些材料只能在小波长范围内实现。而通过改变结构，让PPLN晶体的晶向周期性反转，通过在每个正弦产生的峰值反转晶向，可以避免光子间反相，最终，产生的光子数量将随着光通过晶体的传播而增加，获得高转换效率。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
应该不会产生双折射，并且光纤的偏振态在传播过程中是不会改变的。然而，在实际中，常规光纤在生产过程中，会受到外力作用等原因，使光纤粗细不均匀或弯曲等，就会使其产生双折射现象。当光纤受到任何外部干扰，例如波长、弯曲度、温度等的影响因素时，光的偏振态在常规光纤中传输时就会变得杂乱无章。而保偏光纤的应用则是可以解决这一偏振态变化的问题，但它并不是消除光纤中的双折射现象，而是通过在光纤几何尺寸上的设计，产生更强烈的双折射， 来消除应力对入射光偏振态的影响。保偏光纤在拉制过程中，当线偏振光沿光纤的一个特征轴传输时，部分光信号会耦合进入另一个与之垂直的特征轴，最终造成出射偏振光信号偏振消光比的下降，从而影响 ...
向同性，产生双折射现象，即当一束光线通过有内应力的玻璃时，将产生传播速度不同的两束光线，分别称为寻常光线和非常光线。钢化玻璃产品是表面应力为 70 MPa 或更高。电视面板的内应力要低得多，但这些应力可以增强面板抵抗玻璃因典型阴极射线管的真空而损坏的能力。汽车挡风玻璃或电视面板等退火产品具有低或中等的表面应力（小于或约 7 MPa）。所生产制品内的应力分布在很大程度上取决于工艺条件，因此该参数表示玻璃生产过程的控制。玻璃成型模型可以预测产品内的最终应力分布。因此，应力分布的准确测量可以提供有关此类模型准确性的信息，并可以指导改进模型的开发。应力引起的双折射是众所周知的。当光照射到各向异性晶体（ ...
光纤出现固有双折射是因为存在内部各向异性。而要使光纤中的偏振光传播时保持稳定的偏振态，则在垂直的轴向上的偏振光相位差应保持恒定。二、POTDR传感技术外部扰动会改变光纤的双折射，进一步改变光纤传输矩阵中的矩阵元素，因此光纤外部的扰动会最终反映在偏振态上。POTDR用脉冲激光器产生光脉冲，经过起偏器，保证注入光纤的传感脉冲为完全偏振光。检偏器用来使特定偏振态的散射光通过。偏振光耦合进光纤后，光纤受外部环境影响会改变其中背向散射光的偏振态，能够经过检偏器的光就发生了变化。就可以据此探测光纤的扰动传感。从应用上来看，POTDR主要是测量与光纤中光波偏振态有关的物理量，在电压测量、持续振动、快速扰动及 ...
示意图，其中双折射聚合物纳米柱的高度H和平面内旋转角度θ分别对透射光的幅度和相位响应进行独立控制。c、基于COMH的两个图像平面(z1和z2)上的光学可寻址全息视频显示，可以在COMH的动量空间寻址大量依赖于OAM的正交图像帧实验结果：视频1：图像平面z=z1的全息视频显示视频2：图像平面z=z2的全息视频显示附录：三维激光打印复振幅超表面全息图(1)、使用商业光刻系统(Photonic Professional GT, Nanoscribe)。在IP-L 780 resist(Nanoscribe)中，通过浸入式配置的Plan-Apochromat 63x/1.40 Oil DIC Zeis ...
性，这会导致双折射。对于具有高 NA 的光纤，这种效果更强。-波导对随机折射率波动的敏感性降低。 （对于大模式面积低NA的单模光纤，这可能是个问题。）-使用较高掺杂浓度（例如锗）的纤芯来提高折射率差可能会增加散射损耗。纤芯/包层界面的不规则性也会导致同样的情况，这对于较大的折射率差异更为重要。激光束的数值孔径有时，文献中包含关于激光束数值孔径的陈述。这个术语的使用实际上是不提倡的，因为数值孔径应该被认为是基于光线光学的，不能在这里使用。尽管如此，这种陈述的含义也可以被理解。这里，数值孔径取为半角光束发散角的正切。在近轴近似内，正切可以省略，结果为 λ / (π w0 )其中 w0 是束腰半径。 ...
用液晶的电控双折射现象，在驱动电压下折射率连续变化，实现对入射光的相位调制。但由于液晶的一些特性，驱动电压改变量和相位改变量是非线性关系，实际使用中需要测量并确定相位调制特性曲线。现介绍一种相位分析方法——白光干涉法，来确定LCOS芯片的相位调制特性曲线。白光干涉法采用迈克尔孙干涉仪的结构，在参考镜前设置补偿玻璃板（同LCOS芯片前的玻璃板），消除对光路的影响，从而使参考光和反射光达成白光干涉条件。分析干涉图可得到LCOS芯片的相位轮廓，进而分析相位调制的特性曲线。上图为白光干涉法的装置示意图。白光由确定中心波长的卤钨灯发射，经毛玻璃散射。然后由线偏振片获得与LCOS液晶指向矢平行的偏振方向。 ...
由于这些晶体双折射的温度依赖性，这种简单的几何形状对于大多数电光晶体来说是不实用的。这种依赖性将温度相关的波片引入调制器。因此，使用双折射非线性介质（例如 LiNbO3）的未补偿调制器的传输将表现出显着的热漂移。这种温度敏感性可以通过稳定单晶调制器的温度或使用两个相同的晶体来克服。第二种方案采用光学串联放置的两个等长晶体，它们的主轴相对于彼此旋转 90°，如图 3 所示。因此，光束的偏振分量在两个折射率区域中的每一个中传播相等的路径长度，这导致结构的双折射为零，与温度无关。热漂移限制了相位调制器的实用性，相位调制器通常由单晶制成。实际限制这些设备的性能有几个实际限制。主要是，LiNbO3 的光 ...
尔斯效应，对双折射晶体施加电压克改变晶体折射率(如铌酸锂LiNbO3，波长λ=632.8nm，no= 2.29，非寻常光折射率为 ne= 2.20)，且折射率改变量一半与外加电压呈线性关系，因而通过电压可入射光的偏振态，这类似一个通过电压控制旋转的半波片，当控制普克尔盒的偏置电压，时光的偏振改变角度为90°时，可以在两偏振方向垂直的偏振片之间实现光调制。图1：横向普克尔盒的工作示意图普克尔斯效应有纵向普克尔斯效应和横向普克尔斯效应两种；当电压加压方向平行与光传播方向时，称为纵向普克尔效应；当电压加压方向与光传播方向垂直时，称为横向普克尔效应；普克尔盒的半波电压与施加电压方向的晶体长度相关，所以 ...
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