研究氟化钙的双折射摘要：本文介绍使用一种PEM光弹调制器，其中PEM的速度为整个的双折射映射打开了大门 ，通过在信号处理方案中增加一个额外的锁相放大器，可以进一步提高测量速度。除了速度，PEM技术还提供了较高的双折射测量精度。业内得到共识的是，氟化钙CaF2是一种实用的光学材料，用于157纳米光刻步进和扫描透镜。制备高质量的低应力双折射CaF2一直是一个挑战。除了这种应力诱导双折射，约翰·伯内特和他在NIST的同事们发现了CaF2沿<110>在157.6纳米处的晶体轴径为11.2纳米/厘米这一消息对于光刻工业来说是一个不受欢迎的意外，因为他们错误地认为属于立方晶体群的CaF2是一种 ...
利用了液晶双折射效应和扭曲向列效应构成的混合场效应。在扭曲向列液晶盒两侧加入偏振方向相互平行的偏振片，就构成了单个LCD像素单元。当没有对液晶盒施加电压时，入射光经过起偏器成为线偏振光，经过液晶时偏振方向随着液晶分子取向旋转，Z后偏振方向与检偏器相互垂直，此时该像素点为暗态。当对液晶盒施加电压时，液晶分子取向将会发生变化，线偏振光经过液晶后变成椭圆偏振光，能够从检偏器出射，此时像素点为亮态。LCD 的优势在于视角范围大、集成度高。LCD 的对比度取决于背光源亮度以及液晶的透射率，总体不如数字微镜器件。LCD 的响应速度主要受限于液晶材料特性，即外加电场消失后，液晶取向恢复原状态需要时间。常见 ...
应也被称为圆双折射效应。V oight和Cotton和Mouton在顺磁液体中发现的磁双折射现象。这些效应被称为线性磁双折射。Williams以及Fowler和Fryer首先应用磁光成像技术来实现磁畴的可视化，这些都是基于Kerr效应。由于克尔显微镜的这些较早的应用，连续的系统发展大大增强了传统克尔技术的能力。通过干涉层的应用实现了显著的对比度增强，但克尔显微镜的突破是随着20世纪80年代视频显微镜和数字图像处理的引入而来的。自20世纪50年代以来，法拉第显微镜也主要用于磁性柘榴石薄膜和正铁氧体的透射实验，由于法拉第效应比克尔效应强得多，因此不需要电子对比度增强。基于Voigt效应的透射显微镜 ...
化诱导了圆形双折射，因此，两种圆形光模式在通过半导体传播时经历了不同的相移，这导致入射线偏振光的偏振面旋转。图2.4.2 K时n↑= 1.5·1017 cm−3和n↓= 0.5·1017 cm−3的Kerr旋转谱图2为根据图1的吸收系数计算得到的克尔旋转光谱期望值。克尔旋转仅在砷化镓带隙附近是非零的。此外，在频谱的中间存在一个符号反转。这表明正确的光子能量的选择对GaAs中pMOKE测量起着至关重要的作用。实验发现，不同样品的克尔旋转光谱略有不同。因此，在n-GaAs样品上进行pMOKE测量的第1步是优化探针激光束的光子能量。zui重要的是，对于一个固定的光子能量，克尔旋转角θK与GaAs导带 ...
二维电子系统中砷化镓的磁光克尔效应除了本体砷化镓的自旋注入实验外，二维电子系统的自旋注入实验进行光学测量并不像在大块GaAs样品上进行pMOKE测量那么简单，因为2DEG对称性的降低可能会严重影响光学选择规则，从而影响pMOKE的强度。事实上，研究表明，在狭窄(约10 nm宽)的GaAs/(Al,Ga)As量子阱(QW)系统中，约束势迫使价带中重空穴态的轨道角动量和自旋角动量向垂直于QW平面的面外方向运动。此外，约束提升了Γ-point处重空穴态和轻空穴态的简并性，将轻空穴带移至较低能量处(见图1)。考虑到这两个因素，只有面外极化重空穴才能促进与导电带电子的复合过程。这对磁光过程有重大影响。在 ...
效应、磁线阵双折射、塞曼效应、磁光克尔效应等。（１）磁光法拉第效应磁光法拉第效应又称磁光旋光效应，是指当一束线偏振光从磁光材料沿磁场方向透射时，由于材料折射率的不同，磁光材料中的左旋和右旋偏振光，即偏振面相对于入射光的偏振面偏转一定角度的一种磁光现象。法拉第效应产生的根本原因是磁光材料中的电子等磁性粒子发生光学跃迁。在磁场的作用下，这种跃迁使得在磁光材料内部传输的左旋圆偏振光和右旋圆偏振光产生一定的色散差，导致zui终透射光的偏振面相对入射光旋转了一定角度。（２）磁线振双折射当一束线偏振光以垂直于磁场方向的方向从磁光材料传输时，线偏振光被分解成两个偏振光，两种偏振光在材料中以不同的相速度传播， ...
及退偏。线性双折射是指线偏光的两个正交分量的折射率差，圆偏光双折射是指左旋和右旋偏振光之间的折射率的差值。衰减则定义为偏振光zui大zui小透过率差值的比值。总之，有6个参数来表征非退偏样品的延迟和衰减特性，线性位相延迟器的大小，线性位相延迟器和圆偏光位相延迟器的快轴角度,线性衰减器的大小,线性位相衰减器和圆偏光衰减器的角度。（4）PEM光弹调制器是一种基于光弹效应的共振偏振调制器。光弹效应是由机械应力导致的透明介质固体中的线性双折射。光弹调制器发明于1960年。其中设计zui成功的光弹调制器包括了一个矩形的熔石英和一个有单晶石英制成的压电传感器。PEM是由各向同性的光学材料制成的，如石英等。 ...
的情况下，圆双折射和二色性及其叠加如图1所示，这种情况称为极性法拉第效应。图1.磁化诱导的圆双折射(a)，圆二色性(b)，以及垂直入射平面偏振光的极性法拉第几何中两种效应(c)的叠加。在垂直于传播矢量的平面上，显示了光偏振的轨迹。两个面外磁化畴对极化状态有不同的影响，如与畴颜色相同的箭头所示。在(c)中，法拉第旋转是指椭圆长轴的旋转。虽然法拉第旋转让人联想到光活性介质的圆双折射，但有一个重要的区别:如果光再次以相反的方向通过材料，在法拉第效应的情况下，旋转不会取消，而是会加倍。这种不可逆性的原因是法拉第旋转与磁化方向而不是光轴有关。磁化相对于传播方向的反转导致沿m轴的首xuan左圆形模式和右圆 ...
7)中出现磁双折射。Voigt(1908)对MO现象的早期研究作了概述。在20世纪初，MO现象已经成为一个重要的研究课题。量子力学还没有出现，因此对这些现象的理论理解是完全缺乏的。洛伦兹(1884)提出了法拉第效应的早期理论模型，该模型基于左圆偏振光和右圆偏振光与固体中的经典电子振子的耦合方式不同的观点。德鲁德(1900a, 1900b)进一步扩展了理论。对MO效应的基本认识随着量子力学的发展而增长。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效应是由自旋-轨道(SO)耦合下的自旋极化电子运动引起的。休姆在他的考虑中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，该方程根据电偶极子算子的能 ...
ac干涉仪对双折射或地形效应等互反效应不敏感。这些影响通常会导致Kerr-SNOM图像中的伪影。为了测试新的可变温度UHV-Sagnac-SNOM的性能，人们使用了一小块垂直磁化和大Kerr旋转(红光约0.41)的TbFeCo磁光(MO)盘。表面轮廓由1毫米宽的轨道组成，由0.6毫米宽和100毫米深的凹槽分隔。沿着磁道，等间距的磁位与相反的磁化被热磁写入。图2图2(a)和(b)显示了MO盘的Sagnac-SNOM图像以及同时记录的地形图像。在地形图像中可以清晰地检测到轨迹和凹槽，这表明在目前的设置下，尖端到样本的距离控制在特高压下工作得很好。图像中的小波纹结构是由噪声激发的尖端到样品的振动引起 ...
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