、即主光线的入射角ip有关。如果光阑位于球心，相当于主光线与辅轴重合，即ip=0,则不论球差如何,都不会产生彗差。实际上,光学系统的各种像差总同时存在,所以在计算彗差时，并不能像定义的那样，真正求出一对对称光线的交点相对于主光线的偏离，而是以这对光线与高斯像面交点高度的平均值与主光线交点高度之差来表征的。如上图所示,对于子午彗差，可表示为对于弧矢彗差,因一对对称的弧矢光线与高斯像面的交点在y方向的坐标必相等，故有彗差是轴外点成像时产生的一种宽光束像差，是与视场和孔径均有关系的。为全面了解光学系统对彗差的校正情况，需要计算设置多个特征视场和特征孔径来计算彗差。对于子午光束，孔径取点系数为要正负都 ...
渡。当光波的入射角满足一定条件时，各级衍射光在介质内相互干涉，高级次衍射光互相抵消后只存在 0 级和+1级(或-1 级)衍射光的现象，即为布拉格衍射，如下图所示。若参数选择合理且超声功率满足条件，则可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 级(或-1级)衍射光，大大提高了能量利用率。要实现布拉格衍射，光波的入射角必须满足干涉加强的条件，该条件即布拉格方程。若衍射光之间的光程差为其波长的整倍数，即它们同相位，则满足了相干增强的条件，发生布拉格衍射。上式称为布拉格方程。根据该方程，只有当光束的入射角为布拉格角时，各衍射光在声波面上才能达到同相位，发生相干加强，实现布拉格衍射。 ...
000nm，入射角度 65°：标准样片标称厚度为 2nm,50nm,500nm，样片椭偏角标准值通过Matlab按照样片的厚度量值进行份真得到：校准环境(20Z±3)°，相对湿度40%-60%。校准时，分别使用3个样片对光谱型椭偏仪进行校准，每个样片测量10次，取10次结果的平均值作为椭偏角的测量结果，椭偏角偏差计算公式为式中：----波长取样点上光谱型椭偏仪测量得到的椭偏角；校准结果与分析按照校准方案使用标准样片对光谱型椭偏仪进行校准，校准结果如下图所示。通过校准发现，仿真结果与测量结果匹配的非常好：2nm 样片仿真结果与测量结果的偏差在±0.6°以内；50 nm 样片仿真结果与测量结果的偏 ...
所有实际的光入射角，分别确定以下对紫外线照射的贡献：通过透明眼镜镜片进入眼睛的紫外线（I直接）、绕过眼镜镜片和镜框进入眼睛的紫外线（I间接）以及紫外线光线通过镜片表面的背反射 (Iback) 进入眼睛，见图 5。评估了旨在zui大限度地减少眼部紫外线照射的三种眼镜镜片的影响：第1种眼镜镜片，zui大限度地减少了通过镜片的紫外线透射(Idirect)高达 400 nm（L1UV 阻挡）、第二个眼镜镜片，通过眼镜镜片背面的增透膜（L2 Back-UV）zui大限度地减少紫外线背向反射，以及结合了两者的第三个眼镜镜片（L3 组合）.图5. 辐照度方案，a) C1，贡献 Iindirect，b) C2 ...
线的夹角称为入射角。振动方向在入射面内的叫的p偏振光，垂直于人射面的叫s偏振光。（2）偏振态偏振态有线偏振、圆偏振和椭圆偏振。上面提到，光波可以分解为xy轴电场振动矢量。然而，当光通过某一样品时，其偏振态会改变，因为Ex和Ey分量会产生一个位相差，如下图所示，1.2 光束通过样品前后的位相变化图中的相位延迟角δ即为位相差，位相差不同时，偏振态不同。我们将所有的情况都考虑，可以得到下面这个公式：当位相差为0°或180°时可以获得线偏振光。当δ=90°,并且Ax=Ay时，表示圆偏振光。当位相差是上述以外的其他情况，偏振态的矢量方向是椭圆，这种偏振称为椭圆偏振。(3)双折射双折射有两个折射率，即在不 ...
70° 的入射角度下进行 S 偏振的合并，组合后的端口每个单独的光梳初始强度约为 40%，同时避免在检测路径中出现任何谐振腔效应或脉冲重复。来自组合端口的光被衰减并进行光纤耦合，然后在快速光电二极管（Thorlabs，DET08CFC）上检测两个光梳的拍频信号，该光电二极管处于其线性响应区域。为了以组合线分辨率提取气体靶的光谱信息，我们采用[44]的方法：将干涉图周期进行相位校正，通过用组合因子Δfrep/frep缩放时间轴并相加将其转移到光学域。将这个相干平均信号的傅里叶变换与频移相结合，可以在光学频率域内获得组合线分辨率的光谱信息。双梳激光器的重复频率frep确定了单个光学组合线之间的间 ...
K，受温度、入射角和入射光束偏振态的影响。入射角变化1°，NPBS的和变化约5°，和K变化约5％，且变化规律不同步；而温度引起的相移变化率约为0．12（°）/℃假设×K和+分别变化1%和1°，式(19)给出的椭偏参数误差约为：此时引入的膜厚测量误差约为1nm。NPBS2引入的误差分析根据式(17)，用图3描述了NPBS2的方位角对椭偏参数测量误差的影响。（a）幅值比误差(b)相位差误差图3 NPBS2方位角对椭偏参数误差的影响由图3可知，NPBS2的对准误差对相位差测量影响较大。当θ=0.1°时，椭偏参数误差约为：根据椭偏基本方程和薄膜参数，式(21)的椭偏参数误差大约导致1～2nm的膜厚测量 ...
A0的光束以入射角θ0入射，经过多次反射与投射，透射出相互平行的光束。设高反膜的反射率为，因此可得第1束透射光的振幅为，后续依次为由等倾干涉可得，相邻的透射光束的光程差为：由此引起的相位差为：若第1束透射光的初相位为零，因此各光束的相位依次为透射光的振动可以用复数进行表示：我们计算其和振动，其中利用了等比求和公式：其中因此可得：求合振动强度时，针对分式项需要用到他与共轭复数的乘积：因此合振幅的平方为：其中 称为艾里函数，称为精细度，体现出干涉条纹的精细程度。当P为固定值时，A2与相关。当时为zui大，时为zui小。因此越大时，可P见度越显著。图4 不同精细度的艾里函数图目前，激光干涉仪技术正处 ...
光在界面1的入射角，、如图1-1所示，分别是在所测薄膜、基底中的折射角。在图1-1的模型中，经过多次反射折射后，由多光干涉的公式可得zui终反射系数为：其中，d是膜厚，λ是真空中光的波长，2δ是相邻两束反射光的相位差。振幅、相位是描述光波偏振状态的两个参数，在椭偏仪中用Ψ、△来表示。其取值范围是：0≤Ψ≤π/2，0≤△<2π。总反射系数比值定义为ρ，ρ与(Ψ，△)、(Rp，Rs)关系式如下：其中，tgΨ为反射前后P、S光两分量的振幅衰减比，△=δp−δs为P、S两分量相位变化差。可以清楚地看到Ψ、△直接给出反射前和反射后光偏振状态变化。在衬底、入射角、波长等确定已知的条件下，Ψ、△是膜厚 ...
非zui低点入射角观察地面时，天线平面上的线极化只对应于天线轴线上相同的线极化。在非zui低点角度，来自地面的发射必须进行偏振混合校正;该过程的详细描述见[20]的附录a。基于PoLRa的地球物理参数(如土壤湿度)检索将在未来使用原位土壤湿度传感器网络进行验证。4.讨论概述了便携式L波段辐射计(PoLRa)的设计和特性。给出了详细的技术讨论，以证明该辐射计的硬件功能符合预期，并提供了其噪声温度测量不确定度的估计。虽然使用与其他辐射计相似的架构，但PoLRa的天线设计独特，电子设备简单，功耗低，成本效益高，无需主动温度控制。由于采用了新颖的主动冷源(ACS)表征方法，这里介绍的辐射计不需要温度稳 ...
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