法1. 采用折射率较高,色散率较低的光学玻璃制造透镜,并配制各种曲率的表面相互抵消2. 缩小光圈使用光束分析仪可以在成像位置观察到光斑的形状,我们可以通过在成像面前后移动光束分析仪来观察其是否有子午与弧矢方向的拉伸变化来判断其是否存在较大的像散。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
光纤之间以低折射率的包层隔离以防止发生串光。根据电磁场理论,光在界面上发生全反射的时候,仍然有进入第二种介质的波,称为消逝波。消逝波的透入深度与入射光的入射角,波长及偏振等因素都有关系,所以光纤束中的每根光纤的包层厚度必须大于消逝波的透入深度。这种物镜-光纤束-目镜组合系统实质上是一种利用光纤束将中间像平面轴向延伸的显微镜或者望远镜系统,利用光纤柔软可弯曲的特点可将其插入人体与物体内腔,在医疗诊断和工业检验方面有重要的应用。一般应用的同时会以另一位束传光光纤实现对内腔的照明。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
位差(表现为折射率差)对透明结构成像。数字全息就是这样一种常用的无标记手段,样品的数字全息图可以在焦平面外采集,然后在后处理中通过数值求解模拟波前传播过程的衍射积分进行数字聚焦。数字全息已在生物学、诊断学和医学、微流控和片上实验室成像(lab on a chip)、三维追踪、细胞力学、即时检验(point of care testing)、环境监测等领域得到了广泛的应用。相衬层析(phase contrast tomography,PCT)可以从不同方向探测样品,从而测量出样品的三维折射率分布。多方向探测可通过移动光源、旋转样品的等方式获得样品不同方向的信息。当前不足:当前基于数字全息的PCT ...
和外部之间的折射率差决定。更大的折射率差将允许更大的填充因子。LCoS中像素的相位控制优于MEMS和相控阵。LCoS相位是模拟的并且与施加的电压成正比,因此在像素之间是均匀的。相比之下,当前的MEMS微反射镜的相位级是离散的,仅限于4bits,并表现出一些非线性。对于相控阵,相位控制是模拟的和准确的,但由于制造不一致,必须对每个元件进行单独表征。参考文献:Pierre-Alexandre Blanche. Holography, and the future of 3D display[J]. Light: Advanced Manufacturing.DOI:https://doi.org/ ...
层中光的时空折射:界面引起的频移效应简介:当光穿过折射率随时间快速变化的介质时,光的频率会发生变化。最近报道了透明导电氧化物的显著频移效应。这些观察结果被解释为由于折射率的时间变化导致体介质中propagation phase的时间变化。这是一种称为时域折射的效应。在这里,作者展示了由氧化铟锡制成的epsilon-near-zero层中的频移不仅源于这种体响应,而且还包括由空间边界条件的时间变化引起的显著影响。对于某些角度,这种边界效应会导致对体效应的显著的、相反的转变。因此,此过程会产生可通过角度确定的频移,从而将幅度和相位调制解耦。作者:Justus Bohn, Ting Shan Luk ...
列校正像差的折射光学元件组成笨重的镜头,是为相机尺寸的下限。还有一个基本的障碍在于镜头焦距难以缩短,因为这会引入更大的色差。基于计算设计的超表面光学(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一。超薄的meta-optics使用亚波长级纳米天线(nano-antennas),以比传统的衍射光学元件(DOE)更大的设计自由度和空间带宽积来调制入射光。此外,meta-optical散射体丰富的模态特性使得其比DOE具有更多的能力,如偏振、频率、角度多路复用等。meta-optics可以使用广泛可用的集成电路代工技术制造(如深紫外光刻(DUV)),而无需基于聚合物的DOE或二元光学器件中使用 ...
材料对x光的折射率大约为 1。因此,当 x 射线穿过材料时主要是振幅的变化,而不是相位的变化,这种变化与所遭遇材料的密度成正比。当应用于医学成像时,由于骨骼和软骨的密度相对于软组织更大,X 射线图像中骨骼和软骨的对比度要高于软组织。然而,单个 X 射线图像是三维空间变化的密度函数投影到二维探测器上。根据 Beer-Lambert定律,图像中的每个点都对应着X 射线沿一条路径的线积分,从根本上是不可逆的。这可以通过使用冗余和非冗余投影的多次测量来克服,从而重建成像体积。这就是断层扫描(来源于希腊语,切片记录的意思)的本质。在 CT 中,为了形成身体的单个二维平面图像,X 射线源以平行或扇形光束输 ...
ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透镜制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一项是科学定律,后两项是工程定律。我们故意将折射定律而不是反射定律作为成像唯一的科学基础。尽管罗马人已经知道怎么制造反射镜,也知道入射角等于反射角,但是这些理解并不能够带领我们实现多镜片成像系统的广泛应用。理解光是如何在玻璃中折射的,将让我们理解透镜以及它在成像中的决定性价值(基于反射的成像系统也是有的,Newton认为基于折射无法消除色差,制造出了基于反射的成像系统,后续也有其他人基于反射原理设计成像系统)。从这些开始,成像依托于四项基础技术的进步得到了发展,这四项技术是:光学材料 ...
如,将无源双折射晶体插入腔中[10],用双折射增益元件对偏腔线[16],分割激光增益带宽[17],或利用环形腔的双向运行[9,11]。最近,在高功率锁模薄片激光器结构中也研究了涉及独立腔端镜的空间分离模概念[18,19]。然而,在这些最新的实现中,并不是所有的内腔组件都是共享的以便降低常规噪声抑制。在这篇文章中,我们提出了一种激光腔多路复用的新方法,通过在表面插入一个具有两个独立角度的单片器件,例如双棱镜,使空间分离模式存在。因此,通过在适当的位置安装双棱镜,可以将对单光频梳操作最优的空腔适应为双光频梳空腔。利用这种方法,在80 MHz重复频率,在脉冲小于140fs的情况下,我们从单个固体激光 ...
微镜中玻璃的折射率与频率相关,这会产生影响色度效应,从而影响脉冲形状,降低激发效率。产生越来越短的脉冲需要越来越大的频谱带宽。例如:一个10-fs的高斯脉冲将需要大部分的可见光谱。对于正常色散,当飞秒激光脉冲穿过显微镜的玻璃·M 的重要组成部分。为了证明色散的影响,我们考虑具有高斯时间分布的“前向移动”超短脉冲,其持续时间为τ,为时间强度分布的半高全宽。时间分布写为:其中,形状因子: 对方程(3)进行傅里叶变化,得到正频谱: 方程 (5) 经系统传播,通过将其乘以谱相位(频域中的电场相位)的指数,得到:方程(6)中相位可以由泰勒级数展开,从而解出每一项的贡献(原文公式如此): 方程( ...
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