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m,通过一段反常色散的PMF产生一个自相关宽度为117 fs(高斯拟合为83 fs)的输出脉冲。图2(c)和(d)分别为压缩光脉冲的展宽谱和干扰自相关迹。然后,放大的脉冲序列直接光纤耦合到一个1550px高度非线性锗硅酸盐光纤[41]。保持偏振的高度非线性光纤(HNLF)在放大波长上提供了反常色散,从而通过孤子裂变产生了一个倍频跨越的光谱。图2(e)显示了保持偏振的HNLF输出光谱,其范围为1000 ~ 2250 nm。由于保持偏振的HNLF相对较长,该结构具有一个倍频跨越谱。然而,我们仍然获得稳定的脉冲能量和光谱形状只使用PMF成分。倍频跨越频谱耦合到一个f-to-2f干涉仪,以稳定频率梳和 ...
的,基于一个反常色散产生方案。图1证实并说明了一个众所周知的事实,即在异常色散区使用泵浦的超连续介质源表现出相对较高的波动(特别是与全正态色散超连续介质发生器的新概念相比)。然而,该图也显示了脉冲平均的重要性,因此对于大多数常规中红外光谱应用,高脉冲重复频率发射器(MHz或数十MHz范围)可以减少脉冲到脉冲光谱不稳定性的影响。在光谱域光学相干层析成像的ji端噪声敏感技术中,通过使用高重复率的积分来降低噪声的示例可以在中找到。此外,我们想指出的是,光谱亮度的增强能够显著延长光-物质相互作用的路径长度,并探测更多的分子(即增强相对于噪声的吸收信号)。因此,相对较高的光谱不稳定性(在标准测量时间尺度 ...
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