nc称为平均色散。此外,将ϑd=(nd-1)/(nF-nc)称为阿贝常数或平均色散系数,任意一对谱线的折射率差,如ng-nF称为部分色散;部分色散和平均色散的比值称为部分色散系数或相对色散。另外透射光学材料还应有高度的光学均匀性,化学稳定性和良好的物理性能,同时在材料中不应有明显的气泡,条纹和内应力等缺陷。这些都对光学成像有缺陷。透射光学零件应用的材料一般有光学玻璃,光学晶体以及光学塑料,其中又以光学玻璃使用最多。光学玻璃能透明的波段大约为0.35到2.5微米,在0.4微米以下时,已显示出对光的强烈吸收。光学玻璃可以分为冕牌和火石两大类,各大类又有好几种类,一般而言,冕牌玻璃的特征是低折射率低 ...
是玻璃的平均色散,υ是阿贝常数。所以平行平板恒产生正色差,其大小只与平板的厚度d以及玻璃的光学常数有关,而与在光路中所处的位置无关,当平板处于平行光束中时,不会产生色差。由于在会聚或发散光束中的平行平板恒产生正色差,所以带有反射棱镜的光学系统,其透镜应当保留相当数值的负色差进行补偿。相关文献:《几何光学 像差 光学设计》(第三版)——李晓彤 岑兆丰您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
校准方法对于色散仪器,仪器上的波数或波长读数不应按面值计算。建议定期校准仪器。校准所涉及的时间取决于特定实验所需的准确度。色散光谱仪通常通过以下方法之一校准频率。1) 内部标准当需要1波数的精度时,可以使用内标。这些可以是溶剂带的频率或添加的非相互作用溶质的带的频率。 将被测化合物的谱带与内标的频率进行比较。但是,必须注意不要因为所研究的物质与参考本身之间的化学相互作用而发生显着的谱带偏移。除了其简单性之外,该方法与其他方法相比具有明显的优势,因为从相对于内标的波段位置确定的频率基本上与温度无关。应该注意的是,如果单色仪内部的温度控制出现故障,单色仪的绝对读数可能会每天变化多达 2-3 波数。 ...
、1.3m零色散光纤上开展了55x20Gbit/s传输的研究,最终使1.1Tbit/s的传输成为现实。接着NEC公司实现了2.64Thit/s,NTT公司实现了3Thit/s的传输。随着光纤传输技术进一步开发研究,日本等发达国家,实现了10.96Thit/s(274xGbit/s)光纤传输系统的实验,光纤传输的距离已达到4000km无电中继的技术水平。除了在光纤传输系统上有了长足的进步,光网络技术也有了很大的突破。诸如光网技术合作计划(ONTC)、多波长光网络(MONET)、泛欧光子传送重叠网(PHOTON)、泛欧光网络(OPEN)、光通信网管理(MOON)、光城域通信网(MTON)、波长捷变 ...
好鉴频特性的色散型谱线,生成尖锐的误差信号(图1),量化了实际频率离参考点的距离。通过控制器所提供的伺服系统,接收误差信号并通过执行器(通常是激光二极管电流和影响激光腔长的压电陶瓷)产生一个控制信号。控制信号能有效调整激光频率,使误差信号向零方向减小,如此一来闭环的反馈回路抑制了频率的波动,将激光锁定在光学谐振腔的共振频率上,MOGLabs激光器提供了通过如此PDH技术稳频的可能性。图1:PDH产生的典型误差信号PDH技术的优点在于:1)由于F-P腔可以具有极高的Q值,能满足窄线宽激光稳频的要求2)F-P腔几乎能适合各种波长的激光系统,而不是像原子(分子)跃迁谱线中心频率局限在某一特定的波长上 ...
镜决定ASE色散覆盖在DMD上的宽度。可编程DMD作为滤波器,不局限于选择单发射波段。DMD方法还允许选择一个以上的工作波长,并控制这些波长的相对功率,这些波长照射在微镜上可以独立控制而互不干扰。这些波长之间的损耗分布可以通过改变加载到DMD上的每个反射列的像素数来修改。图3展示了带有三个反射柱的模式。柱的位置和宽度决定了输出波长,而微镜个数调节反馈效率,类似于二维闪耀光栅。以A = 1541.30 nm为例,设反射柱为15 × 400像素,如图3所示。值得注意的是,衍射效率是由色散区域的像素决定的。此外,通过设置如图3所示的柱状形状,可以进一步精细地调制波长相关的损耗。图3 在DMD上有三个 ...
制方式和光纤色散特性。对于单波长光纤通信系统,由于终端设备的电子瓶颈效应而不能发挥光纤带宽大的优势。通常采用各种复杂技术来增加传输的容量,特别是现在的密集波分复用技术极大地增加了光纤的传输容量。(2)损耗低,中继距离长。目前,商用石英光纤损耗可低于0~20dB/Km,这样的传输损耗比其他任何传输介质的损耗都低;若将来采用非石英系统极低损耗光纤,其理论分析损耗可下降的更低。这意味着通过光纤通信系统可以跨越更大的无中继距离;对于一个长途传输线路,由于中继站数目的减少,系统成本和复杂性可大大降低。(3)抗电磁干扰能力强。光纤原材料是由石英制成的绝缘体材料,不易被腐蚀,而且绝缘性好。与之相联系的一个重 ...
立体结构上的色散过渡。当光波的入射角满足一定条件时,各级衍射光在介质内相互干涉,高级次衍射光互相抵消后只存在 0 级和+1级(或-1 级)衍射光的现象,即为布拉格衍射,如下图所示。若参数选择合理且超声功率满足条件,则可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%,即入射光能量集中于+1 级(或-1级)衍射光,大大提高了能量利用率。要实现布拉格衍射,光波的入射角必须满足干涉加强的条件,该条件即布拉格方程。若衍射光之间的光程差为其波长的整倍数,即它们同相位,则满足了相干增强的条件,发生布拉格衍射。上式称为布拉格方程。根据该方程,只有当光束的入射角为布拉格角时,各衍射光在声波面上才能达到同相位,发生相干加强 ...
源具有良好的色散,上述瑞利线可以缩小到15波数。但是在光谱区域仍然存在较强的杂散光,其强度是瑞利线的100倍,掩盖了硅的拉曼信号。这些杂散光来自于激发光源,所以需要进一步净化单色激发。图2常见的带通随着入射角的增大也会出现失真和偏振分裂现象,类似于上述长通(图1a),而图3a所示的两个不同角度下的TBP滤光片,其在60°范围内具有陡峭的边缘极化不敏感性,可根据需要调整角度。图3b则是两片TBP滤光片经过精细调整入射角后的透射谱,可窄至1 nm,是可调谐激光源的优质选择。图中灰色虚线则是长通TLP的边缘截止线。图3下图4a所示中在光栅滤光后加入上述两片TBP滤光片即可得到干净的硅拉曼谱,如图4b ...
。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久(见上图)以及在光纤中传播足够长的距离(见下图)后的频率-时间分布。在上图中所描述的情况下,当信号刚从样本发出时,拉曼峰在频域可以分离,而在时域则是混合的。在足够长的光纤中传播后,由于色散规律,不同频率的峰值在时间上被分离。相反,与瞬时和瞬态拉曼信号不同,荧光发射具有更长的寿命。通过对光纤输出信号的投影,我们可以分离不同的拉曼峰,也可以对荧光进行拉曼信号的区分。图2中在最后还可通过档位式反射镜将信号引入到光谱仪中。因此,与传统的拉曼光谱表达式(较短波长先出现)不同,PMT检测到的信号 ...
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