频率为v0的单色光照射到样品上后，分子可以使入射光发生散射。大部分光只是改变方向不改变频率发生散射，这种散射称为瑞利散射；还有一部分光不仅改变了传播方向，而且散射光的频率也改变了，不同于激发光的频率，称为拉曼散射。拉曼散射中频率减少的称为斯托克斯散射，频率增加的散射称为反斯托克斯散射，斯托克斯散射通常要比反斯托克斯散射强得多，所以拉曼光谱仪通常测定的是斯托克斯散射，也统称为拉曼散射。拉曼光谱仪具体原理结合光谱仪各部件加以说明。二、光谱仪各部件1、狭缝狭缝是一条宽度可调，狭窄细长的缝孔.狭缝宽度影响光谱分辨率，狭缝越窄，分辨率越高.狭缝经由入射光照射，是光谱仪成像的物点.另外狭缝可以限制某些方向 ...
生每个波长的单色光同等效果的颜色感受所需要的RGB三色光的比例，zui后我们对该光源在整个光谱范围内，合成各单色光所需RGB三色的成分分别积分，就得到了该光源的RGB值称为三刺激值。一个光源的色品，只取决于光谱成分中RGB三色的相对比例，定义r = R/(R+G+B),g = G/(R+G+B),b = B/(R+G+B)，即标准白光中r=g=b=0.33。以r,g为横纵坐标，绘制坐标系，就得到色品坐标。RGB三原色并不能匹配出所有的颜色，有些光谱颜色无论按何种比例都不能被准确的混合出来。只有光谱颜色中加入某些三原色才能匹配两边的颜色。这就造成了三刺激值中可能存在负值，这也是RGB三刺激系统z ...
具有高能量的单色光束在非线性介质中传播时，它会在非线性材料中发生差频从而产生一个不变的电极化场，这个电极化场会在材料内部形成一个直流电场。这种现象被称为光学整流现象。图2 光学整流法产生太赫兹原理图当超短飞秒脉冲激光在非线性介质中传输时，它可被视为由一组单色光束叠加而来。这些单色光束在非线性材料中发生差频现象，生成一个低频振荡的时变电极化场，并向外辐射电磁波，该过程是一个二阶非线性过程如图2。由于激发激光脉冲是飞秒脉冲，这个电极化场发射的电磁波便处在太赫兹频段，且发射的太赫兹电场强度正比于该交变电场对时间的二阶倒数： 上式中P代表电极化强度，“0”代表零频率， 代表二阶非线性介质的 ...
的偏离。这是单色光的成像缺陷之一，称为球差。如图所示在上图中，在轴上点A的理想像为A0’,由A点发出的过入瞳边缘的光线（marginal ray)从系统出射后，交光轴于一点，而由于球差可见到在12345个孔径带上成像不同，而它们的像方截距分别为L’于l’，则其为这条光纤的球差。。显然，在边缘光纤以内与光轴成不同角度的各条光线都有各自的球差。而如上图所示为球差小于0的情况。如果经过计算，使某一孔径带球差等于0，称为光学系统对这一环带光纤校正球差。大部分光学系统只能对一环带光线校正球差，一般是对边缘光线校正的。这种光学系统叫消球差系统。球差对成像质量的危害，是它在理想平面上引起半径为的弥散圆。 称 ...
述，轴外点以单色光被球面成像时，可从其复杂的光束结构中分离出不同性质的五种像差，即球差、彗差、像散、场曲和畸变。其中,球差和彗差属宽光束像差，像散、场曲和畸变属细光束像差。除场曲外,它们皆由辅轴球差引起。B点所处位置球差越大，其主光线偏离于辅轴越大,轴外像差也越大。若轴外点的主光线正好过球心，即主光线与辅轴重合时,将不会产生轴外像差。不过像面弯曲，即场曲，是仍然存在的。相关文献：《几何光学 像差 光学设计》（第三版）——李晓彤 岑兆丰您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
按波长展开成单色光的仪器。 在这里，进入分光计的是反射光，其结果被称为反射光谱。 测量物体的反射光谱也是使用高光谱成像最常用的方法。高光谱图像提供了目标物体的三维信息高光谱图像使用成像光谱仪来收集光谱信息，这种设备也被称为高光谱相机。我们用高光谱相机来测量成千上万的光谱，而不是单一的谱段。用所采集的光谱数据，行扫描绘成目标图像；这样，每个像素都包含完整的光谱信息。 我们可以通过对应位置和光谱信息分析出结果。另外， 还可以从目标物体的任意位置获取信息， 这意味着会有大量的数据；高光谱数据也被称作数据立方体，因为高光谱信息是三维的。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006 ...
拉曼光谱简介当单色光照射到样品上时，光与样品发生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出现的散射光可以告诉拉曼光谱学家一些关于样品分子结构的信息。分析散射光的频率（波长）可以发现，其中不仅存在与入射光波长相同的成分（瑞利散射），而且还存在有少量的波长改变了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光强度大约是总散射光强度的10-7 。正是这些波长改变了的拉曼散射光能够给我们提供有关样品的化学成分和结构信息.来自分子的散射光有几种成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子体系中，这些频率主要是位于分子转动、振动以及电子能级跃迁相关的范围内。散射光沿着所 ...
滤出所需要的单色光，其作为激发光。光谱仪前的TLP滤光片通过选择角度得到拉曼信号。通过测试硅片的拉曼谱如图2b，透射光栅对来自超连续谱激光器的宽激光源具有良好的色散，上述瑞利线可以缩小到15波数。但是在光谱区域仍然存在较强的杂散光，其强度是瑞利线的100倍，掩盖了硅的拉曼信号。这些杂散光来自于激发光源，所以需要进一步净化单色激发。图2常见的带通随着入射角的增大也会出现失真和偏振分裂现象，类似于上述长通（图1a），而图3a所示的两个不同角度下的TBP滤光片，其在60°范围内具有陡峭的边缘极化不敏感性，可根据需要调整角度。图3b则是两片TBP滤光片经过精细调整入射角后的透射谱，可窄至1 nm，是可 ...
曼光谱是基于单色光的非弹性散射，是一种可以用来识别特定化学键的强大技术。当入射光子和化学分子相互作用时，就会发生光子散射。大多数散射光子是由瑞利散射(一种弹性散射形式)产生的，并且与激发激光具有相同的波长。一小部分被散射的光子是由称为拉曼散射的非弹性散射过程产生的。虽然与瑞利散射光子相比，光子的数量相对较少，但这些光子的波长和强度携带有关特定化学键存在的定性和定量信息。在给定的拉曼光谱中，出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”，同时，峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的应用之一。在过去的二十年里，许多研究小组提出了光学拉曼装置，专门设计来提高该 ...
成的不同频率单色光波的功率，即位置坐标和光的频率是一一对应的。来自中继像面处图像的光场被傅里叶透镜转换为傅里叶频域下的光场，并与物镜后瞳孔波前共轭，微透镜阵列通过对波前分段，在单个透镜后传输角度信息，从而使相机在不同区域输出图像。图6傅里叶光场系统通过在傅里叶域（FD）中记录4D光场，成像方案主要通过两种方式对LFM进行变换。首先，FD系统允许以一致的混叠方式分配入射光的空间和角度信息，有效地避免由于冗余而产生的任何伪影。第二，由于FD以并行方式处理信号，因此可以用统一的三维点扩展函数来描述图像形成，从而大大减少了计算成本。3.光场传播和成像模型结合光场显微技术和傅里叶变换理论的有关知识，微型 ...
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