器通光直径和高斯光束的光斑直径所确定,不是与实际通光孔径形状有关的常数,。若通光孔为圆孔,则光斑为艾里斑,。根据用途不同,激光扫描记录仪的光点尺寸也不同。二是焦距。焦距由要求扫描的像点排列的长度L和扫描角度决定,即当扫描长度一定时,与呈反比关系。在F数一定时,应尽可能用大的角,小的,以减小透镜和反射镜尺寸,从而减小棱镜表面角度的不均匀性和扫描轴承的不稳定性造成的不利影响。又由于入射光瞳位于扫描器上,在实现像方远心光路时,小可以使物镜与扫描器之间的距离减小,使仪器轴向尺寸减小。但L一定时,小就大,这给光学设计带来了困难,使光学系统复杂,加工制造成本增大。反之,仪器纵向尺寸加大,使用不便。实际工作 ...
因为透镜聚焦高斯光束到一个高纵横比,只有光束的中心部分是可用的。这一问题可以用鲍威尔透镜来解决,它可以将光束聚焦到一个均匀强度的高aspect矩形。在流行的扫描配置中,线聚焦光束是静止的,物体在它下面平移。不太常见的是,线聚焦光束扫描静止物体。从逐点扫描的总测量时间的减少是显著的,因为同时获得100或更多的光谱。获得这些光谱的测量时间可能比点聚焦激光测量单个光谱的时间短,也可能只长一点。原因是在线聚焦的情况下,激光总功率可以大得多。然而,由于每个电荷耦合器件(CCD)行包含1像素处的光谱,探测器必须逐像素读取。为了较大限度地减少探测器噪声,ccd以低速率(16-50 kHz)读出,因此需要1- ...
光学系统采用高斯光束光学(静态模式)和傍轴光学(动态模式)。光学系统示意图如图1所示。图1为了在x-y平面上获得较大的空间分辨率,激光束必须同时准直并填满zui终物镜的孔径。输出光束被扩展,空间滤波,然后聚焦到AO调制器(AOM)。AOM的上升时间与光斑大小成正比。然后光束通过一系列中继透镜(稍后描述)产生准直光束,该光束填充物镜的孔径,在样品表面产生衍射限制斑。为了使扫描激光显微镜同时具有静态和动态成像能力,光学系统采用高斯光束光学(静态模式)和傍轴光学(动态模式)。光学系统示意图如图1所示。然后通过使用精密x-y级移动样品来完成静态成像,几何或近轴光学用于将SMI镜像到SM2上,从而将该对 ...
束(衍射限制高斯光束的M2因子为1)的差异有多大。光束质量因子具有明确的实际意义,例如,任何采用映射方法的高光谱无像差显微镜的分辨率都可以通过将理论衍射限制分辨率与所利用光源的M2因子相乘来估计。确定M2因子的程序由ISO标准11146定义。它涉及到光束焦散的测量(在一个瑞利距离内至少五个光束位置[ ZR ]和距离腰部超过两个瑞利长度的五个位置),从中可以计算M2,分析使用强度分布方法的D4σ秒矩获得的光束半径的演变。在本节中,我们提供了典型的中红外zblan超连续介质源(NKT Photonics, SuperK Compact, 40 mW输出功率)的M2特性。为了获得中红外超连续光谱发射 ...
2~1(接近高斯光束)的单模激光,我们可以提供一种和光束整形透镜,用来实现平顶分布。这种器件的相对于一般的光束整形元件而言,具有体积小(单片透镜),成本低,方便安装等优势。组成:单片镜片。输出光斑:可根据客户选择进行设计。 ...
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