高斯光束及通过薄透镜时的变换及激光扩束镜（一）高斯光束的基本性质稳定腔激光器发出的激光束是一种具有特殊结构的高单色性的高斯光束，它具有最小横向发散角，在光学元件边缘的衍射损耗最小。此外，高斯光束通过自由空间的传播和通过无像差透镜的变换时，除轮廓比例因子外，将始终保持高斯型分布。电矢量沿z轴方向传播的高斯光束的性质可以由下面三个方程式来决定：上式中，R(Z)是距离坐标原点（束腰）Z处的高斯光束的波阵面的曲率半径（为球面），A(r)是高斯光束电矢量在r方向（也就是垂直于光波传播方向）的振幅，A0是波阵面中心的振幅，ω为光束的光斑半径，其中分析式1可以知道，当Z 趋于0的时候，R(Z)趋于无穷，即此 ...
高斯光束及通过薄透镜时的变换及激光扩束镜（二）高斯光束可以看作是均匀球面波的一种推广，博伊德和戈登理论已经证明：高斯光束传播轴线与透镜主轴重合的时候，通过透镜后仍为高斯光束。而对于薄透镜，透镜两侧的光斑尺寸相等，换言之，透镜两侧高斯光束的ω'= ω。本篇主要讲述高斯光束经透镜变换与几何光学中牛顿公式的关系，如果相同，此时可以使用几何光学的近轴公式使高斯光束的计算大为简化。对于焦距为f'的薄透镜，薄透镜的成像公式为高斯光束的复曲率半径表达式为如下图所示，由物点0发出的球面波到达透镜左方的曲率半径为R1，通过透镜L的变换，在它右方出射的是曲率半径为R2的会聚球面波。并规定发散球面波 ...
发散角较大的高斯光束。在两个准直器进行耦合时，光束束腰在中间位置，耦合损耗最小，这就是准直器所需要的工作距离。所以实际准直过程是将尾纤端面放在准直透镜的焦距位置，然后微调尾纤与透镜的距离，将准直后光束的束腰放在工作距离，以保证耦合效率。二、分类光纤准直器主要有两种：自聚焦透镜G-LENS（Grin Lens），其特点是折射率分布径向减小，能够使其中传输的光线产生连续折射，从而实现汇聚。球面透镜C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地设计端面曲率来控制焦距，同时也因为低成本在应用中更广泛。尾纤分类主要有三种：PC (Physical Contact)，物理接触。 ...
有：拉盖尔-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、贝塞尔光束（Bessel beams）和贝塞尔-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。贝塞尔光束是一种无衍射光束，若在传输路径中存在障碍物，则经过障碍物后一定距离，没有被遮挡的光线会在障碍物后重新干涉，光场可自我恢复，具有自愈性。贝塞尔光束具有无限延展的光场结构，这使得其只能为理想的理论模型而无法真实存在，实际中一般采用贝塞尔-高斯光束作为贝塞尔光束的近似，在有限传输距离内具有与贝塞尔光束相似的无衍射特性，超出最大传输距离后贝塞尔-高斯光束将不再存在。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006- ...
获，如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。（2）偏振光束与微粒相互作用将光束的自旋角动量传递给微粒使其旋转。（3）携带有轨道角动量的涡旋光束与微粒作用时将轨道角动量传递给微粒，使其旋转。三、各种涡旋光的应用原理涡旋光束的轨道角动量可以由光镊传递给粒子，使粒子在没有其他任何悬挂设施的情况下绕着光轴旋转而形成光学扳手，此时角动量转换由被捕获粒子对激光的吸收来实现。涡旋光束的环形光场结构意味着微粒可以被束缚于光轴附近的零强度的区域内，若要实现第三维度即轴向的限制，在垂直于光轴的位置放置玻璃片即可。由于自旋角动量也可由光子传递给微观粒子使其旋转，故可通过控制涡旋光束的偏振态的方式，来控制其携带的 ...
则是对于具有高斯光束分布的连续激光，光斑尺寸应选择在瑞利长度为晶体长度一半时的大小，光斑尺寸可减小一定的量，知道获得最高效率。POPLN具有高的折射率，在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅尔损耗。为了增加晶体的透过率，晶体的输入和输出端面镀了增透膜，从而将每个面的反射率降到1%以下。温度和周期：一个PPLN晶体的极化周期是由使用光的波长决定的。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。每种晶体都包括多种不同的极化周期，这些极化周期可在给定的晶体温度下使用不同的输入波长。转换效率与温度的广西符合一个sinc2函数，描述晶体的温度接受带宽。晶体越长，接受带宽越窄，对温度越敏感。在多数情况下，非线 ...
束输出为基模高斯光束；慢轴方向尺寸为 50µm 至 200µm，输出为厄米高斯光束。由于快慢轴的尺寸大小以及出光的不对称性，使测试 LDA 的“Smile”效应变得尤为复杂，目前最常用的测试方法有 CCD 成像测量法，近场扫描光学显微镜测量法和干涉测量法。图1-1 用CCD探测到半导体激光器阵列的“smile”效应2，“smile”效应评价计算方法通过测试获得列阵近场光斑分布之后，需要采用一定的算法确定列阵的“Smile”效应大小及走势，即“Smile”效应评价计算方法。其中，通过光斑强度质心分布表示光斑位置对LDA的“Smile”效应进行描述是国内外通用一种的描述方法。而“Smile”效应值 ...
得的成果。与高斯光束相比，贝塞尔光束表现出较强的旁瓣，这使得贝塞尔光束用于侧照时轴向分辨率降低。然而，结合狭缝扫描拉曼显微镜，狭缝检测的共聚焦效应可以降低旁瓣对有效PSF的影响，如图1(c)所示。除了旁瓣外，贝塞尔光束在光束传播方向的光分布长度和均匀性方面都比高斯光束有优势。因此，狭缝共聚焦检测可以成功地将高斯光束的上述优点引入到侧光显微镜中。贝塞尔照明拉曼显微镜也有利于提高低浓度样品的灵敏度，因为背景信号的存在在本质上限制了微弱信号的检测能力。侧边照明有效地降低了离焦平面的背景信号，能检测出背景贡献较大时可能被镜头噪声隐藏的微弱信号。由于这种效应，灵敏度的提高足以扩大使用拉曼标签和探针的小分 ...
er 可以将高斯光束转换为均匀的平顶轮廓，从而在整个视野中实现均匀照明。所产生的平场照明具有高空间相干性、无与伦比的光学性能和 > 95% 的高均匀性。分子的均匀激发和zui小的图像重叠 (5%) 可以保证让您完全满意。下图显示了荧光显微镜的工作原理和一般结构。荧光显微镜的工作原理荧光显微镜应用 基于激光的荧光显微镜内的定量分析可能会因高斯光束轮廓产生的不均匀 照明而变得复杂。光源和照明光学等因素会影响均匀性。当要检查大视野 (FOV)时，这些功能尤其具有挑战性。测量图像由图像网格在荧光显微镜中生成。以边缘重叠的方式获取单个图像，并且可以在后处理中组合它们。如果照明不均匀，zui终图像的 ...
量TEM00高斯光束。与气体和离子激光器相比，DPSS激光器的线宽在更长的相干长度上窄了几个数量级，这有助于高分辨率测量，同时也降低干扰和噪声强度。这些都是半导体检测和光谱学等分析应用中的关键参数，DPSS激光器可以提供更高的准确性和清晰度。提高能效，减少发热由于高压电源、激光管工作以及额外冷却的热量产生，气体和离子激光器在功率转化效率方面处于劣势。DPSS激光器具有高电光效率，相较于气体激光器，其功耗明显降低，同时产生更高的输出功率。这对于降低能源消耗和减少发热效应非常重要，特别是在对功率效率和维护成本有担忧的情况下。紧凑的尺寸相较于气体激光器，DPSS激光器通常更小、更紧凑，便于集成到各种 ...
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