。1. 散射光频率不发生改变的散射过程称为瑞利散射，就是Lord Rayleigh用来解释天空之所以呈现为蓝色的那种过程。2. 散射光频率（波长）发生改变的散射过程称为拉曼散射，拉曼光子的能量与入射光子能量相比可以增大，也可以变小， 取决于分子的振动态。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量较之入射光子变低（失去能量，波长红移），而它的散射强度更大一些，这是因为在室温下分子中大多数电子主要布居在振动基态（参见上图所示）4. 分子中少量电子布居在较高的振动能级上，因此散射光子的能量可以大于入射光子，（获得能量，波长蓝移）这就是强度相对弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和 ...
验教学，如激光频率稳定和软件定义的无线电（Software Defined Radio，SDR）等。作为Liquid Instruments的Moku:Lab和Moku:Pro的旗舰仪器，Moku:Go增加了锁相放大器，使学生在其职业生涯中与Moku产品一起成长。其他更新和即将推出功能在此次更新中，Moku:Go也新增了对LabVIEW应用接口的支持，确保用户易于集成到更复杂的现有实验装置中。今年，Liquid Instruments计划进一步扩大软件定义的测试平台。届时，Moku:Go将在现有的逻辑分析仪仪器上增加协议分析，还将提供“多仪器并行模式”和“Moku云编译（Cloud Compi ...
BIC 激光频率 ωs 与纳米腔共振 ω0的失谐 δ0 = ω0 − ωs 的计算变化。d，基于 InP 光子晶体 (PhC) 膜结构制造的 Fano BIC 激光器的扫描电子显微镜 (SEM) 图像，具有埋入的异质结构（BH，红色矩形）增益区和光栅耦合器（GC）在末端工作组。比例尺，2 μm。e，光学 Fano BIC 的示意图。f，制造的 Fano BIC 激光器横截面的 SEM 图像，显示了包含 BH 的有源 WG 和无源纳米腔。BH 在器件切割后被蚀刻掉。比例尺，200 nm。参考文献：Yu, Y., Sakanas, A., Zali, A.R. et al. Ultra-cohe ...
息处理能力和光频率下的低量子退相干能力。结合微波和光学技术的理想方法是在单个芯片上集成超导和纳米光子器件的集成器件平台，并允许微波和光频率之间的相干光子转换，而不会产生互连损耗。超导电路中的微波和光网络中的光波的共同点是它们的超低损耗特性，这使得它们分别在超导体和光纤中的超快数字信号处理和高速数据传输中得到了应用。当结合在单芯片平台上时，它们提供了进一步的优势来提高经典应用中的设备性能。例如，光学技术可以通过超导单通量量子 (SFQ) 逻辑电路 或低温 CMOS 处理器来检索低温数字数据处理器生成的大量数据。另一方面，超导纳米线和高动态电感器件（high-kinetic inductance） ...
如果模式具有光频率 ν 并在频率 f 处进行幅度调制，则所得信号在光频率 - f 和 + f 处具有边带。如果调制器以与腔模式间隔 相同的频率驱动，则这些边带对应于与原始模式相邻的两个腔模式。由于边带被同相驱动，中心模式和相邻模式将被锁相在一起。调制器在边带上的进一步操作会锁定 - 2f 和 + 2f 模式的相位，依此类推，直到增益带宽中的所有模式都被锁定。如上所述，典型的激光器是多模的，并且没有根模播种。因此需要多种模式来确定使用哪个阶段。在应用了这种锁定的无源腔中，无法转储原始独立相给出的熵。这种锁定更好地描述为耦合，导致复杂的行为和不干净的脉冲。由于幅度调制的耗散性质，耦合只是耗散的。否 ...
局相位， 是光频率。给定相位调制 =msinΩt 其中 m 是相位调制指数，正弦相位调制导致正弦频率调制在固定频率 ，但具有 90° 相位滞后和 2mΩ 的峰峰值偏移。相位调制场幅度可以表示为一组傅里叶分量，其中功率仅存在于离散光频率处。其中k是整数，m是相位调制指数（调制深度），Jk(m)是k阶的普通贝塞尔函数。在调制指数较小的情况下，m<<1，则只有 k=0 和 k=1 项显着，展开式简化为在这里，大部分光功率位于频率为 ω 的傅立叶分量（称为“载波”）中，少量光功率位于频率为 ω±Ω 的两个一阶边带中。这种频率调制特性使相位调制器可用于激光锁模。您可以通过我们昊量光电的官方网 ...
一个模式具有光频率 ν 并且在频率 nf 处进行幅度调制，则生成的信号在光频率 ν - nf 和 ν + nf 处具有边带。相比于主动锁模，它的脉冲更短更强且锁模更稳定。可饱和吸收剂通常是液态有机染料，但它们也可以由掺杂的晶体和半导体制成。半导体吸收体往往表现出非常快的响应时间（~100 fs），这是决定被动锁模激光器中脉冲最终宽度的因素之一。在碰撞脉冲锁模激光器中，吸收体使脉冲的前沿变陡，而激光介质使脉冲的后沿变陡。还有一些被动锁模方案不依赖于强度吸收性的材料。在这些方法中，腔内组件中的非线性光学效应被用于提供选择性地放大腔内的高强度光和衰减低强度光的方法。最成功的方案之一称为克尔透镜锁模 ...
现，限制了激光频率的稳定性和频率可连续调谐的范围。首先需要知道的是在激光器谐振腔内部会发生模式竞争，虽然各模式的频率不同，但使用相同的反转粒子数，因此在均匀加宽的激光器中，满足阈值条件的纵模在振荡过程中相互竞争，导致只有相对靠近中心频率的纵模取胜，而其他模式都被抑制。而跳模正是因为模式竞争而引发的。如下图所示，在图（a）中νq相比νq+1更靠近中心频率ν0，因此在模式竞争中νq取胜，激光器输出激光频率即为νq。但是由于半导体激光器的输出频率受到温度以及腔长的影响，当腔内温度升高，放电管热膨胀，粘在放电管两端的反射镜片距离增加，即腔长变长，而纵模的频率由如下公式决定：因此当腔长L变长后，频率整体 ...
电光调制器的实际用途和应用（二）调幅为了理解电光幅度调制器的操作，我们首先考虑一个电光波片。 假设与晶体主轴成 45偏振的光束平行于电光晶体的第三轴传播。 在没有外加场的情况下，晶体通常是任意延迟的多阶波片。当外加电场时，电光效应会在不同程度上改变沿两个晶体方向的折射率，从而改变 有效波片的延迟。如图 2 所示，一个简单的幅度调制器的几何结构由一个偏振器、一个用于零延迟的电光晶体切割和一个分析器组成。输入偏振器保证光束与晶体主轴成 45° 偏振。晶体充当可变波片，随着施加电压的增加，将出射偏振从线偏振（从输入旋转 0°）变为圆偏振、线偏振（旋转 90°）、圆形等。分析仪仅透射已旋转的出射偏振分 ...
通常与泵浦激光频率相同，使它们回到基态并产生频率高于探测激光的反斯托克斯信号(图1)。通过固定泵浦激光的波长和改变斯托克斯光束的频率，可以获得像SRS中那样的宽带测量。CARS实现了信号强度的1000倍提高，并且由于散射光是蓝移的，因此它不受自荧光的干扰。与SRS一样，信号强度的增加允许更短的采集时间，允许高达20 fps的视频速率成像。与SRS不同，CARS信号与浓度呈非线性相关，因此定量成像并不简单。第三种信号增强技术，SERS，依赖于修改样本来增强信号。在SERS中，使用金和银等金属纳米颗粒，当受到入射光的撞击时，它们的表面会产生强烈的电磁场，增强目标分子的拉曼信号。这一过程背后的物理现 ...
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