几何特性,是光频率(即波长)的函数。给定光瞳面的传递函数,成像平面的场是透射波前和相干扩展函数(coherent spread function, CFS)p(x,y)的卷积。p(x,y)是的逆傅里叶变换在这里,**表示二维卷积。如果我们假设一个简化的坐标,即fλ=1,f是图2中透镜的焦距,u和v是归一化的空间频率,并且入射到探测器上的时域信号是光源的所有频率分量的和:一个无穷小探测器置于点(x,y)处,在曝光时间内的信号响应为其中R(v)是探测器的光谱响应,它的值是实数。常数κ是一个比例因子,用于将被积分的入射电磁波场量转化为探测器的输出量。得到方程(5)需要做两个假设:一是波前是标量场,二 ...
验教学,如激光频率稳定和软件定义的无线电(Software Defined Radio,SDR)等。Moku:Go的锁相放大器支持从直流到20MHz的信号进行双相解调(XY/Rθ)。它还集成了双通道示波器和数据记录器,能够以高达125MSa/s的速度观测信号,并以高达1MSa/s的速度记录数据。Moku:Go主要参数-解调频率:1mHz - 20 MHz,分辨率 1 μHz-本机振荡器输出频率高达20 MHz,可调振幅-动态储备:>100 dB-双相解调:X/Y 或 R/θ-相移精度:0.001°-可调时间常数128 ns-1.59 s-滤波器滚降率:6,12,18,24 dB/Oct- ...
。在固定的激光频率和强度下,较宽的光栅可以在给定的曝光时间内收集更多的光子,但代价是较低的光子到达时间分辨率。正如我们将看到的,这不是一个基本的极限。该软件允许选择门配置(长度),每1位帧的激光脉冲数(曝光),每个门图像的位深度(8或10位)(动态范围),两个连续门位置之间的延迟(步长),以及数据集中门图像的数量。栅极特性影响时间分辨成像性能,影响荧光寿命测定的准确性和精密度。对于大视场系统,测量的空间均匀性是由栅边位置分布或倾斜决定的。在大尺寸传感器中,门信号的倾斜和高频信号切换期间可能的电压下降导致阵列的门边缘非均匀性。随着栅极长度的增加,上升边缘倾斜明显缩小(在表1的最后一行旁边)。这种 ...
完成腔长和激光频率的某种匹配,以达到最大限度地实现远距离传输。根据框图简单说一下PDH技术,激光器输出频率为ω的激光,然后经过EOM晶体(electric-optical modulator)电光调制器,对激光光场进行射频电光相位调制,然后将调制后的激光信号经过偏振分束棱镜(PBS)与四分之一波片(λ/4)进入光学腔,然后通过反射到达光电探测器,偏振分束棱镜(PBS)与四分之一波片(λ/4)的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调,得到反射光中的频率失谐信息,产生误差信号,然后通过低通滤波器和PID(比例积分电路)处理后,反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响应器件, ...
最终输出的激光频率的稳定性。所以光学超稳腔的选择显得尤为重要。在为您的应用选择理想的腔体设计时要考虑的因素包括:线宽:在稳频激光器系统中,线宽越窄,激光的频率越集中,输出激光的频率就会越稳定。所以超稳腔的线宽越窄越好。自由光谱范围(FSR):相邻两个峰之间的间距.精细度:自由光谱范围与线宽的比值即为精细度,精细度越高,波长的锁定性越好,输出激光频率的稳定性就越好。还有工作环境(温度、振动)以及对于稳定性要求(包括短期和长期-可容忍的漂移程度)等,这些参数都会影响稳频激光系统其输出激光频率的稳定性。F-P腔:F-P腔其优点为充分利用工作物质,使光束在整个工作物质内振荡,可用于大功率输出脉冲激光器 ...
稳腔通过把激光频率的稳定性转化到腔长的稳定性上。锁定在法布里-珀罗腔共振上的激光器可以在许多应用中用作振荡器。法布里-珀罗腔的共振频率v由ν = nc /2L其中n是一个整数,c是光速,L是腔的长度。因此,腔稳定激光器的频率关键取决于腔的长度。温度的变化,在腔内耗散的光功率和机械力,都有助于腔长度的变化。要使用空腔来稳定频率,必须保持其长度恒定。这是通过降低外部干扰和使腔体本身对这种干扰不那么敏感来实现的。法布里-珀罗腔由一个垫片和卡在垫片两端的两个镜子组成。为了有一个非常稳定的频率参考,反射镜由相同的材料制成(具有极低的热膨胀系数)作为间隔,并在两端光学接触。迄今为止最成功的材料是ULE(超 ...
PTF)用激光频率链的方法,直接测量了633 nm 碘稳定激光器碘谱线i分量的绝对频率值,其频率fi和真空波长值λi分别为:fi=473612214705 kHz,λi=632991398.22 fm其相对不确定度为2.5×10-11。TEM公司出品的633nm稳频可调谐半导体激光器,包含碘饱和吸收光谱的频率参考,确保在半导体激光器使用寿命内的各种使用条件下拥有50MHz(66fm)的稳定性,因此在很多应用中可直接取代He-Ne激光器,且可调谐范围超过300GHz(0.4nm)。可通过软件进行简易的操作,将输出波长锁定在633nm,使用方便,并且可以实时监控锁定情况。如果您对633nm碘稳频可 ...
变化的斜率对光频率合成的波动非常敏感,表明和Rb时钟之间存在紧密的锁相。在修正的Allan偏差分析中,计算的不稳定性分数在平均低于1000 s时也产生了到的斜率。对于较长的平均时间,不稳定性受到不必要的频闪噪声的限制。图2所示。(a)锁模铒光纤激光器的光谱范围为21 nm,中心为1560 nm。(b)强度自相关迹为2.3 ps脉冲。(c)放大后的光谱输出范围为45.5 nm。(d)压缩后83 fs脉冲的干扰自相关迹线。(e)两个光谱分析仪测量HNLF后的超连续统。图3所示。(a)光电探测器检测到的fceo的射频频谱。(b)光电探测器检测到的光拍音符(fbeat)的RF频谱。图4所示。从锁相环路 ...
的参考下,激光频率偏离腔的谐振频率的失谐量。提取探测器的交流信息并且和调制频率的射频本振源混频并经过低通后(只剩频率为 Ω 的项和射频本振源混频的信号),就可以得到 PDH 技术的误差信号。在载波和腔近似谐振的情况下,边带几乎完全被反射,即 F (ω ± Ω) ≈ −1,此时F (ω)F (ω + Ω)|*− F (ω)*F (ω − Ω)| ≈ 2iIm[F (ω)],即可以忽略(1)式中的cosΩt项,只剩下sin Ωt 项。因此可以得到混频后(混频时需要使得本振源的信号和反射信号的相位差保持 90◦,以确保得到较大的误差信号。这可以通过在某一臂加入移相器或者简单的加长射频传输电缆的长度实 ...
距使其能够将光频率分割为与电子和微波信号相匹配的部分,从而建立起光学原子钟与微波原子钟以及电子设备之间的联系。这种联系为科学家们建立更快、更准确的时间测量系统提供了可能,有望重新定义秒的概念。全qiu定位系统(GPS)依赖于卫星和接收器之间无线电信号的时间关系来确定实时位置。因此科学家们期望在导航卫星上使用光学原子钟以提高系统精度,使GPS能够实现厘米级的定位。此外,光学原子钟在量子物理学方面也具有重要应用。通过将时间划分为ji小的时间段,科学家们可以测量以前无法检测到的变化,如短距离尺度上的引力红移等。总而言之,光频梳和光学原子钟的出现为时间测量和相关领域带来了巨大的创新和应用前景。天文学和 ...
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