镜、单色仪和光电倍增管检测器。整个系统由一台专用的台式计算机控制。线性Stokes参数，Q和U，由2f调制频率测量，而圆形Stokes参数V，由第一个PEM的1f调制频率测量，使用锁相放大器以获得额外的精度。直流分量提供了总强度I。在我们能够产生完全线性偏振光的情况下，圆偏振光完全偏振光的偏振度为零。偏振计可从400nm调到800nm，并由软件自动控制，并可以在选定波长范围内进行离散的扫描。单色谱的光谱分辨率为15nm(FWHM)，最常见的采样频率为5nm步长。实验分别测量了样品的透射和反射的圆偏振光谱。光路如图1：在反射模式下，来自光纤耦合石英钨卤灯的光通过水平开口(B)进入直径为200mm ...
测器可以使用光电倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或单光子雪崩二极管 (SPAD)。 假设每个周期记录一个以上光子的概率很低，每个时间段光子到达形成的直方图表示从单次时间分辨模拟记录中获得的时间衰减。 如有必要，可以通过衰减样品处的光来满足单光子概率的前提条件。如上图说明了如何在多个周期内形成直方图。激光脉冲反复激发产生光致发光。 激发和发射之间的时间差是由像秒表一样的电子设备测量的。 如果满足单光子概率条件，实际上在许多周期中根本没有光子。应该注意的是光子或空循环的出现完全是随机的，只能用概率来描述。 因此，这同样适用于各个秒表读数。如上图所示，秒表读数被分成一个由一系列“时间段”组成 ...
抑制。其中，光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光，利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~82 MHz)的脉冲激光和时间门宽为31 ps的微通道板型光电倍增管，利用单通道门控探测器实现了单光子计数技术。用于抑制乙醇中罗丹明6G样本的荧光。拉曼信号的信噪比和拉曼荧光强度比分别为4.2和129倍时，与没有门控的情况相比有显著提高。另一种成本相对较低的拉曼系统包括一个重复频率为6.4 kHz、脉宽为900 ps的脉冲二极管激光器和一个用于时间分辨光子计数的光电倍增管。该系统表明，在浓度为10-4M的罗丹明6G掺杂纯苯 ...
过将时间门控光电倍增管(PMT)与时间相关检测相结合，能够在时域内实现高灵敏度的信号检测。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久(见上图)以及在光纤中传播足够长的距离(见下图)后的频率-时间分布。在上图中所描述的情况下，当信号刚从样本发出时，拉曼峰在频域可以分离，而在时域则是混合的。在足够长的光纤中传播后，由于色散规律，不同频率的峰值在时间上被分离。相反，与瞬时和瞬态拉曼信号不同，荧光发射具有更长的寿命。通过对光纤输出信号的投影，我们可以分离不同的拉曼峰，也可以对荧光进行拉曼信号的区分。图2中在最后还可通过档位式反射镜将信 ...
，并使用放大光电倍增管(PMT)进行检测(PMT: H7422-P40 Hamamatsu, Bridgewater, NJ, USA;放大器:信号恢复AMETEK先进测量技术，沃金厄姆，英国)。PMT从来自DOE的多个小束同时激发的所有点收集发射光。在这种激励-促进机制下，波束的水平方向并不是严格要求的。相对于感兴趣的特征，小的波束间距是关键，然而水平方向是最直接的应用。这种成像方式稍微降低了沿小波束方向的成像的空间分辨率，但随着时间的推移增加了每个成像像素的集成强度，因为每个像素都被采样了多次，每个小波束一次。可以通过旋转DOE来改变波束的水平或垂直方向，以保持沿某一特定轴的最大分辨率，同 ...
9658R型光电倍增管作为探测器，其阳极灵敏度可达200A／lm。此外，为了避免市电系统不稳定对测试造成的干扰，所有的电子仪器都经由UPS稳压电源供电。光谱扫描法，补偿法和光强法等测量方法都可以在这套测试系统上进行对比测试。了解更多详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-56.html相关文献：1王勇辉,郑春龙,赵振堂.基于斯托克斯椭偏测量系统的多点定标法[J].中国激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王东光,邓元勇,张志勇,孙英姿.自校准法测量波片相位延迟[J].中国激光,2012,39(4) ...
配备GaAs光电倍增管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量，得到的光谱如图2所示。除了该系统提供的更高分辨率之外，使用349NX的实验还具有其他优点。例如不需要对激光线进行过滤，因此整个激光功率可用于激发光谱，并且实验设置比使用滤光单色仪更简单、更灵活。图2 使用双单色仪获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱正如预期的那样，在>155 cm-1区域的光谱没有伪影。然而，在<155 cm-1的区域，可以看到一些微弱的谱线。这些谱线不是源自样品，而是由激光引起的，用星号标记。这些谱线的强度随着与特征距离偏移的距离缩短而增强。然而，在低于~150 cm-1的 ...
被视为等效于光电倍增管，光电倍增管将入射光子转换为可以计数的电脉冲。它们计数单个光子的能力减少了增益噪声或电路噪声的影响。SPAD是在击穿电压Vbreak以上工作的光电探测器，即所谓的GEIGER模式（盖格模式）。这是通过施加远高于击穿电压Vbreak的反向偏置运行电压VOP来实现的。单个入射光子会产生雪崩，可以很容易地检测和计数。当工作在击穿电压以下时，雪崩效应导致随机增益，该增益与光电流成比例。图1(a)显示了通过用作SPAD的p+-π-p-n+的APD结构的典型河段的横截面。它由四个不同掺杂的区域、两个低掺杂区域π和p以及两个高掺杂区域p+和n+构建。光子吸收发生在相对较大的π区。光子撞 ...
头同步的两个光电倍增管(PMT)收集:(i)显微镜PMT，放置在标准的非脱封，外荧光路径，和(ii)光纤PMT，置于连接的光纤贴片的远端至锥形光纤20、21(图1b)。用显微镜PMT得到的参考图像对视场中双光子激发效率的轻微不均匀性进行校正后，来自光纤PMT的信号报告了锥形光纤的荧光光采集场，定义为ξT(x,y)。测量了不同数值孔径(NAs)和芯径，但锥度角(ψ)近似为~4°的光纤的集合场ξT(x,y)(图1c)。我们发现沿锥度的光敏区域，即收集长度L，随着光纤NA的增大和ψ的减小而增大(补充图1a)。因此，锥形光纤的采集长度是可以定制的通过修改光纤NA和锥度角ψ，从几百微米提高到约2 mm。 ...
使用微通道板光电倍增管(mcp - pmt)，因为组合在两种检测器元件的优点。pmt是一种特殊的真空玻璃密封电子管，旨在通过从光电阴极产生电信号来增强弱光信号(highest可达单个光子)。mcp - pmt的一个缺点是严重的“老化”问题，这是由残余气体的离子撞击和破坏光电阴极引起的。这导致探测器的量子效率迅速下降，并且在仪器响应函数的频宽点处产生令人恼火的二次颠簸和不规则的尾。这可以通过原子层沉积和薄氧化铝或氧化镁层涂层来解决，以减少MCP衬底的排气。尽管mcp - mpt作为拉曼探测器似乎已经过时了，但它们的灵敏度令人满意，具有合适的时间分辨率，并且它们的发展与其他应用相关。例如，zui近 ...
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