实现磁光技术研究InSe光自旋动力学在图1中可以看到至少采用其中一种光学测量的实验装置。所有的测量都是在低温下在高磁场的磁光低温恒温器中完成的。偏振PL的一般光学设置如图1a所示。在输入端，有一个短通滤波器(SPass)，一个线性偏振器(LP)和一个四分之一波片(QWP)。然后，圆形或线性极化光束通过50:50的分束器(BS)，其中50%被引导到attoDRY2100磁光低温恒温器(1.7 K基温，9 T超导磁铁)内的物镜。然后，从样品(S)反射的光束通过圆偏振收集光学元件(QWP和LP)，用长通滤光片(LPass)过滤，然后聚焦到光纤上，该光纤通向带有CCD相机(Andor)的750毫米光谱 ...
过门控调节的载流子密度。例如，基于Gr的器件已经证明了长通道上的自旋输运和自旋进动，并且被预测在没有外场的情况下具有光学产生的自旋极化。不幸的是，由于弱自旋轨道耦合(SOC)的困扰，Gr对OISO的适用范围有限。具有重要光学和自旋特性的二维材料的典型例子是过渡金属二硫族化合物(TMDs)。强SOC通过光学选择规则为控制赝自旋态创造了条件，再现了自旋材料的许多光学特征。激子和其他载流子可以被偏振光激发成“谷”，这是单层tmd在k空间中分离的直接带隙跃迁。对这些谷偏振态的光学访问模拟了OISO所需的选择规则。谷的应用创造了一个与自旋电子学平行的“谷电子学”，其中基于谷的器件表现出“谷霍尔效应”和强 ...
减轻了与侧向载流子扩散相关的挑战，并且避免了样品粗糙度引起的伪像问题，这些问题在逐点成像方法中经常遇到。此外，根据物镜的放大倍数，记录的图像可以跨越几平方毫米，从而便于全面分析。这里呈现的mapping是在激光zui大激发功率下记录的。而在较弱激励水平下发现的映射显示出均匀的空间行为(未示出)，我们在这里观察到轻微的空间变化。在接触点和样品边缘附近的映射显示zui小值，在(1.167±0.010eV)之间的映射显示zui大值。zui大值和zui小值的差值在系统误差范围内，但可以在7±2meV下相对评估。尽管发现了轻微的空间变化，但我们注意到与同时测量的1.15V开路电压很吻合，验证了接触处Δµ ...
o)可以激发载流子种群。当这个种群松弛时，每个载流子都有相同的机会落在任意一个自旋状态，因为这些状态在能量上是简并的。这导致没有净自旋不平衡(无Polz)，并表现为等量的圆极化发射(σ+(−))。当施加磁场时，由于塞曼效应，自旋能级被分裂，导致自旋能级在能量上分离(塞曼)。当这种情况发生时，更多的载流子将放松到能量较低的自旋态。这就产生了相反螺旋度的发射PL之间的强度差异。然而，这两个都不是自旋的取向是由偏振光和自旋的耦合驱动的。如果在没有磁场存在的情况下，圆偏振光入射产生净自旋不平衡，并且在初始快速弛豫后可以观察到圆发射之间的强度差异，则自旋优先定向到一个自旋状态。在第三种情况下，圆偏振光将 ...
的变化会导致载流子浓度的变化，从而引起材料折射率和增益系数的改变，也会使激光器的发射波长以阶梯形式跳跃变化。而MOGLabs的激光器控制器可以很好的解决这一问题，它是一款超低噪声半导体激光器控制器，一款集电流控制、温度控制、频率锁定等功能为一体的ECDL控制器，集八大功能于一体，提供用于驱动ECDL激光器和将其锁定到外部参考源的重要部件。每一台DLC控制器都包括：微分低噪声探测器，700kHz带宽；超低噪声二极管电流源，< 100pA/√Hz，直流至1MHz；带有珀尔帖TEC驱动的温度控制器；扫描振荡器；一对高压压电驱动；解调器（锁相放大器）；微分光电探测器；交流调制源；伺服反馈回路滤波 ...
性，例如电荷载流子寿命长、扩散长度长、光吸收强 （104–105cm-1）、宽光谱范围 （1.2–3.0eV） 的带隙可调谐性、极低的缺陷密度和高缺陷容限、低电压损耗以及光子回收，使它们对光伏应用具有吸引力。近年来，实验室规模的PSCs经历了功率转换效率的巨大提升，达到25%以上，这在晶体硅基太阳能电池效率的范围内。然而，由于工艺的可转移性和钙钛矿薄膜质量的下降，PSC的效率正在从实验室规模下降到大规模钙钛矿太阳能组件（PSM），这限制了商业化，从而限制了PSC的实际应用。薄膜的激光图案化及其在PSM单片串联互连中的应用。证明无论钙钛矿层堆栈的详细配置如何，基于激光的图案化的成功都是基于精确控 ...
持黑暗，导致载流子向这些区域横向扩散。全局照明避免了由于局部照明引起的载流子复合。使用全局成像时生成的等势体防止了电荷向更暗区域扩散。用于全局成像模式的均匀照明使得在现实条件下进行PL实验成为可能，z低可达一个相当于太阳功率密度。预计仪器激发强度波动可达13%。激发辐照度的变化将带来PL发射的比例变化，使这种效应易于识别。此外，在仪器软件的辅助下，这些效应将减少到可以忽略的min程度。图1(a)展示了在CIGS沉积前，P1划线和P2激光划线区域的光学显微照片和PL显微照片在同一位置的直接比较。正如预期的那样，P2激光槽周围的金属化区域没有PL发射。关于P1烧蚀线上的CIGS材料的PL空间均匀性 ...
范围远超光生载流子的迁移距离，可以很容易地理解SR热效应内的CIGS区域不再是光活性的。作为参考，Brown通过电子束诱导电流（EBIC）报告了0.30到0.52μm的少数载流子扩散长度。相应地，Delamarre使用宽带可调激光的光束诱导电流（LBIC）装置绘制了1.09μm（标准偏差为0.10μm）的载流子扩散长度。上述陈述可以通过以下事实进一步解释：CIGS的部分损伤不会完全耗尽光致辐射复合，而只会抑制它。热诱导缺陷的逐渐增加将通过非辐射能量耗散途径（如热或红外辐射）逐渐抑制光致辐射复合。在这方面，Schultz报告了图形线边缘的CIGS成分的激光诱导变化，也是短程距离。借助能量色散X射 ...
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