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振变化，还有泵浦功率浮动。这些会让激光产生额外的不稳定态，例如调Q激发。为了揭示真正的孤子建立过程，必须尽可能地抑制环境扰动。然而目前无法完全抑制扰动。因此在文章中将会围绕孤子分子展开讨论，而不是孤子本身。在实验中，使用了多种方法抑制环境扰动，比如碳纳米管偏振强度饱和吸收体（Carbon NanoTube Saturable Absorber, CNT-SA）、偏振控制器、波分复用器、tap耦合器、隔离器等，并因此得以观察到两种锁模激光中的孤子产生过程。实验光路结构如下：实验分析就不在此赘述，详细分析请参考原文。以下为测量结果：锁模激光中孤子建立过程的实时记录：带有节拍稳定动态（beating ...
接口控制激光泵浦功率和晶体内部温度，进而调整高精度的相位匹配。单光子纠缠源系统组成部分如下所示，主要分模拟部分和数字部分，其中模拟部分控制PPLN晶体的温度、激光器的输出功率和系统温度控制；数字部分用于模拟部分温度采集控制、LCD显示、以及USB通信等；从上图可以看出泵浦光可以直接在Pump Output输出775nm的稳定光源，最大功率5mW;也可以使用外部的泵浦光从Pump input输入；在Output端输出1550nm的单光子纠缠光源；如果会用内部光源模式，使用保偏光纤将Pump Output的输出光源接入到PumpInput达到输出最终光源；从上图可以看出系统的组成部分，我们着重分析 ...
长40mm、泵浦功率为30W的晶体中，在780nm处产生11W功率的效率为0.3%/Wcm。对于纳秒源，在单通脉冲系统中已经证明了高达80%的转换效率。对于飞秒源，使用1mm晶体长度，客户报告在~100fs、100MHz和几百mW的平均功率下，效率可达40-60%。由于非常宽的温度接受带宽，我们的MSHG1550-0.5-1晶体可以在室温下使用，没有温度控制器，在1550或1560nm产生SHG。2．产生差频PPLN常用于产生中红外的DFG装置，可调谐Ti:S激光器和1550nm激光器，或1064nm光源和可调谐~1550nm激光器。最佳效率需要两个泵浦光的共聚焦，即晶体长度与共聚焦参数的比值 ...
图像，样品上泵浦功率6 mW。背景（绿色）无拉曼信号，受到测量噪声的限制，该噪声比散粒噪声低0.9 dB，信噪比提高了23%。b、拉曼位移为2,850 cm-1的水性缓冲液中活酵母细胞（酿酒酵母）的图像。几个细胞器清晰可见。也可以看到可能是细胞膜或细胞壁的模糊轮廓，表明显微镜的分辨率约为200 nm。在这里，测量噪声比散粒噪声降低了1.3 dB，相当于信噪比提高了35%。样本处泵浦功率约为30 mW。210 W μm-2的泵浦强度低于可观察到的细胞损伤的强度。（a、b中的虚线矩形框显示用于确定测量噪声的区域，插图是明场显微镜图像。）c、一系列图像，其中两个细胞以与b中相同的泵浦功率照射，但聚焦 ...
持续时间随总泵浦功率的变化。图1(a)显示了我们的自由运行双光频梳激光腔的布局。我们使用多模泵浦二极管和端泵浦腔结构，类似于我们之前报道的偏振复用双梳状激光器的配置[20,21]。然而，与过去的报道相反，在有源元件，即增益晶体和半导体饱和吸收镜(SESAM)上的空间分离是通过插入一个具有高度反射涂层的双棱镜来获得的。通过使用一个顶角179°的双棱镜，我们获得了在增益介质上模式分离1.6 mm和在SESAM上模式分离1 mm。图1(b)显示了扫描泵浦功率时单个光梳的性能。该孤子锁模激光器的最大工作点对应2.4 W平均输出功率，脉冲持续时间分别为138 fs(comb1)和132 fs(comb2 ...
传输效率，当泵浦功率提高时，激光振荡输出达到饱和，导致晶体破裂。优异的结构设计，对防止激光振荡或局部温度升高时对固体激光器晶体造成损伤起着至关重要的作用。这样的结构，可实现平均输出1w的功率，再在表面上固定黄铜手持柄或固定器，外套管和黄铜管间填充导热材料。很明显，可以将放置在光纤尖端的激光头尺寸减小到与一般光纤连接器的插件尺寸相当的水平，对比透镜聚焦结构，这种结构的尺寸可控，节省空间。从材料上来看，采用石英光纤的优点是使用方便，并可根据需要通过中继光纤延长传输距离。直径在100um左右的光斑容易被晶体获得，因此可以试试我们的同种类的光纤，会有不错的效果。（声明：本文部分图表参考自CNKI或SP ...
差信号来调节泵浦功率。可实现的带宽已扩展到100 kHz以上。受激寿命的长短主要取决于激光腔的增益和腔体的设计。然而，在许多应用中，降低在高频区域的快速相位波动是必要的，如标准传输[30,31]和高谐波产生[32,33]。为了抑制的快速相位波动，人们已经研究了将锁相反馈带宽扩展到超出增益寿命限制的方法。采用更快的腔内损耗调制的调制器，如字素[34,35]和光学调制器[36]，已被用于更快的控制。电光晶体可以为快速的相位波动提供亚兆赫的锁定带宽。然而，在光梳（OFC）中，使用不同腔内的EOMs抑制快速的相位波动的困难在于，当两个EOMs用于锁相时，不同腔内的EOMs制快速的相位波动的困难在于，当 ...
毫瓦，受可用泵浦功率限制。两个光梳具有几乎相同的光学特性。功率曲线是线性的，激光在zui高功率操作点时达到了23%的光学转化效率(参见图2(a)，随着腔内功率的增加，脉冲持续时间缩短的趋势符合孤子形成的预期逆比例规律（参见图2(a)）。在zui高功率操作点，脉冲的持续时间为77 fs，通过二次谐波自相关测量得到（参见图2(d)），在光谱上的半高全宽为16 nm（参见图2(b)），中心波长分别为1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我们观察到两个梳的无杂波射频（RF）频谱，在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上（图2(c)）。重复率差在这里被设置为Δfrep= ...
仅用5mW的泵浦功率，在C波段产生正交偏振的频率纠缠光子，光子数超过250000光子/秒。其在周期性极化铌酸锂ppln波导(准相位匹配-QPM)中，通过自发参量下转换(SPDC)产生纠缠光子对，是量子信息技术的理想选择。通过USB接口和专有软件接口控制激光泵浦功率和晶体内部温度，以高精度调整相位匹配。我们同时还提供DLL文件以方便您使用LabVIEW，C++，Visual basic等语言进行控制或二次开发。本次实验我们将验证其偏振性。除了必要的光子源，我们还需要单光子探测器与高性能计数器。我们本次使用的是同样由该公司推出的NIR单光子探测器模块OEM，以及由Swabian公司推出的时间相关计 ...
被量化，作为泵浦功率、收集效率以及符合率的函数。在低平均光子数（$$μ_L=5.6×10^{-5}±9.0×10^{-6}$$）时8通道系统可见度可达到平均99.3%，而在较高功率时（$$μ_H=5.0×10^{-3}±3.0×10^{-4}$$），演示时总符合率为3.55MHz，平均可见度为96.6%。纠缠光子源部分下图展现了该实验装置。来自锁模激光器的脉冲光，中心波长为1539.47nm，通过一个80ps延迟线干涉仪（Optoplex DPSK相位解调器）。源干涉仪每个时钟周期产生两个脉冲，用于编码early/late的基础状态（|e⟩, |l⟩），随后由一个二次谐波生成（SHG）模块上转 ...
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