PPLN可用于单通结构的SHG，泵浦聚焦在晶体长度的中心。为了达到最佳效率，要达到Boyd-Kleinman聚焦状态。这就是光斑的大
小，晶体长度与共聚焦参数的比值是2.84。
1．二次谐波产生
ppln可用于单通结构的SHG，泵浦聚焦在晶体长度的中心。为了达到最佳效率，要达到Boyd-Kleinman聚焦状态。这就是光斑的大
小，晶体长度与共聚焦参数的比值是2.84。
SHG相互作用所能达到的最佳转换效率也取决于以下几个因素:
连续波或脉冲泵源
输入功率:在高功率时，可达到增益饱和
泵浦/SHG波长:在低增益时，涉及更高能量光子(短波长)的相互作用，转换效率更高。
1064nm→532nm
对于低增益连续波，典型的转换效率为2%/Wcm。例如，对于1.5W的1064nm泵浦，40mm长的MgO:PPLN晶体，532nm的预期输
出是180mW。在更高的功率下，Covesion在10W光源下可以达到1.5%/Wcm，在532nm波长下从20mm长的晶体产生3W。
在连续波系统中，腔内的转换效率已被证明超过50%。对于纳秒源(~10KHz，~50uJ)，通常可以达到50%的效率。
1550nm→775nm
掺铒光纤激光器的倍频也很常见，例如775nm或780nm的产生。对于一个连续波源，通常可以实现0.6%/Wcm的低增益。在高功率
下，在一个长40mm、泵浦功率为30W的晶体中，在780nm处产生11W功率的效率为0.3%/Wcm。
对于纳秒源，在单通脉冲系统中已经证明了高达80%的转换效率。对于飞秒源，使用1mm晶体长度，客户报告在~100fs、100MHz和
几百mW的平均功率下，效率可达40-60%。由于非常宽的温度接受带宽，我们的MSHG1550-0.5-1晶体可以在室温下使用，没有温度
控制器，在1550或1560nm产生SHG。
2．产生差频
PPLN常用于产生中红外的DFG装置，可调谐Ti:S激光器和1550nm激光器，或1064nm光源和可调谐~1550nm激光器。最佳效率需要
两个泵浦光的共聚焦，即晶体长度与共聚焦参数的比值为1。对于连续光系统，效率可以达到0.3-0.4mW/W2cm。
3．光参量振荡（OPO）
PPLN最常见的用途之一是用于光参量振荡器(OPO)。OPO的原理图如上所示。常见的装置使用1064nm泵浦激光器，可以产生比泵浦
光波长长的信号和闲频光。精确的波长由两个因素决定:能量守恒和相位匹配。能量守恒要求一个信号光子和一个闲频光子的能量之和
必须等于一个泵浦光子的能量。因此，无限数量的光子组合是可能的。然而，将有效地发生的组合是满足周期性极化的铌酸锂晶体的准
相匹配的条件。准相位匹配的波长组合，也称为实验波长，可以通过改变PPLN的温度或使用不同的极化周期的PPLN来改变。基于
PPLN的Nd:YAG泵浦OPOs能有效地产生波长在1.3 ~ 5μm之间的可调谐光，甚至能产生较低效率的波长更长的光。PPLN的OPO用脉
冲或连续泵浦激光器泵浦可以产生几瓦的输出功率。
在共聚焦的条件下，泵浦与谐振信号光或闲频光，可以获得最小的振荡阈值，即晶体长度与共聚焦参数的比值为1。典型的单共振连续
波OPO的泵浦阈值约为1-2W。
4．和频的产生
为了实现高效的SFG，理想情况下两个泵浦光共聚焦到PPLN中(即晶体长度与共聚焦参数的比值为1)，并且两束光的功率大致相等。
PPLN中的SFG常用于需要对频率进行精确控制的原子或离子的激光冷却。由1051nm和1551nm产生626nm光的效率达到3.5-
2.5%/Wcm。这里，效率η定义:
其中P是每个波长的功率，l是晶体长度。从1051nm (8.5W)和1551nm (8.3W)的产生7.2W的626nm光的效率已被证明为44%。
在1064nm和1319nm的产生589nm时，转换效率为3.2%/Wcm。
Covesion 研究团队拥有 20 多年的经验和丰富的技术储备，可以完美地为您提供设计可见光和红外光所需的支持。昊量光电作为
Covesion在中国区的主要代理，可给客户提供更低的价格、更短的货期以及优良的服务。
展示全部 
