免TiO2的激发,在400 nm激发波长下获得了AO-PAN、P25-PAN和TiO2- PAN的PL光谱。如上图a所示,由于分离电荷的稳定性较差,AO-PAN在450 nm左右表现出明显的PL吸收,而P25-PAN和TiO2- PAN的PL强度明显较弱,吸附范围更广,说明TiO2负载可以显著提高电荷分离效率,证明了光电子从纤维配体转移到TiO2的电荷转移复合物的成功形成。如上图b所示,TiO2-PAN和P25-PAN的衰减曲线用双指数函数拟合得很好,并据此计算了它们的寿命。结果表明,TiO2-PAN的载流子寿命(2.075 ns)高于P25-PAN (1.275 ns),进一步证明了TiO2 ...
术之一:1.激发点被限制在焦平面附近,光损伤被最小化,生物可以存活更长的时间;2.容易获得良好的光学切片,通常接近共聚焦显微镜;3.采集速度非常快,比传统的共聚焦显微镜快几个数量级。从本质上讲,光片显微镜通常基于荧光技术,一般来说,研究中的样品需要正确标记才能成像。使用弹性散射光可以生成未标记样本的图像,但目前主要的障碍是这些图像通常受到散斑的影响。为了解决这个不便,Pablo Loza-Alvarez, Omar Alarte, David Merino of ICFO-Institut de Ciencies Fotoniques with Diego Battista and Giann ...
光分析如荧光激发、光遗传学、荧光原位杂交、内窥镜照明、微流控等照明。图1 Lumencor光源成像示意图二、Lumencor显微镜光源分类(1)激光光源:Lumencor 的 CELESTA 和 CELESTA quattro 光引擎包含 4-7 个可单独寻址的固态激光光源阵列。激光输出与复杂的控制和监控系统相结合,提供旋转盘共聚焦显微镜、空间分辨转录组学和其他高级成像应用所需的高性能照明。图2 CELESTA 光源(2)LED光源:4、5 或 6 个固态照明光源同时工作以产生白光,多种型号可选,光纤输出或液体光导输出。图3 SOLA光源及其光谱图4 PEKA光源及其光谱(3)其他光源图5 M ...
调制的连续光激发样品,测量得到的是具有相同频率的荧光信号,但由于荧光寿命的影响,荧光信号的振幅和相位相比激发光均发生了变化,因此通过计算荧光信号相对激发光的振幅调制度变化和相位延迟可计算得到荧光寿命。时域法则需要采用高重复频率的飞秒脉冲激光激发样品,利用前面提到的门控技术、扫描相机或 TCSPC 技术等直接或间接记录脉冲过后的荧光衰减过程,得到的是荧光强度(或光子数)随时间的变化关系,因此一般可通过曲线拟合得到荧光寿命。PA法最先被用于处理频域FLIM技术得到的荧光寿命数据,其相量由频域FLIM测量得到的解调系数和相位延迟来构建,是原始数据的直接表达。PA法同样适用于时域FLIM数据的分析,但 ...
何在一个阻抗激发频率范围内影响下游阻抗。通过PBS和AHA的共流溶液创建一个电界面,然后在交越频率(COF)低于(1MHz)和高于(20MHz)的频率,当没有应用场时(例如交越频率(COF)的位置)偏转。对于每个接口位置,我们进行了从100kHz到5MHz的阻抗频率扫描,以确定不同界面位置的阻抗大小(图4)。在1MHz的界面交越频率(COF)以下,fDEP电极极化,并迫使高导电(绿色)流在阻抗电极阵列上覆盖更大的区域。相反,当我们在交越频率(COF)以上应用高频时,高介电流和阻抗传感器暴露在电导率较低的流体中。阻抗数据与界面位置在阻抗电极附近产生的电变化相一致。当高导电-低介电PBS覆盖大量阻 ...
微镜和双光子激发技术一种新技术。为了不损伤细胞,双光子显微镜使用了高能量锁模脉冲激光器,因该激光器具有很高的峰值能量和很低的平均能量,其脉冲宽度只有100飞秒,而其频率可以达到80至100兆赫。不仅如此,双光子显微镜检测效率高、易穿透标本、对细胞毒性小、只在焦平面上才有光漂白和光毒性,这也使得显微镜在观察厚标本、活细胞、定点光漂白实验上起着积极的作用。随着科学技术的发展和社会的进步,人们对仪器设备的各项性能提出了更高的要求,科技工作者也投入于研发新产品和新技术。在国家自然科学基金委重大科研仪器研制专项“超高时空分辨微型化双光子在体显微成像系统”的支持下,由北京大学分子医学研究所牵头,联合北大信 ...
光分子全部被激发并发出荧光。因此光斑内的样品的细节特征无法被分辨,激发光斑的尺寸难以改变,但如果可以使光斑内周围区域的荧光分子处于某种暗态而不发光,那么探测器只能检测到光斑中心区域处于亮态的荧光分子。这样就减小了样品的有效发光面积,从而突破了衍射极限的限制。荧光分子需要在激发态进行自发辐射发出荧光,因此激发态是亮态,STED中采用荧光分子的基态作为暗态。强制使得荧光分子处于暗态的机制采用受激辐射。当激发光光斑内的荧光分子吸收了激发光处于激发态后,用另一束STED光束照射样品,使损耗光斑范围内的分子以受激辐射的方式回到基态,从而失去发射荧光的能力。即荧光萃灭。这个过程就叫做受激发射损耗。只有损耗 ...
本拉曼光谱仪激发光源激发源的技术指标,如波长、线宽(单色性)、光功率等,是获得高质量拉曼光谱的关键。通常,拉曼光谱出现在激发波长(Stokes)以上和(反Stokes)以下的约10 ~ 200 nm。拉曼散射效率与激发波长的四次方成反比。因此,较低激发波长(UV和可见光)的激光器比红外光源产生更好的拉曼信号。我们使用了一种低成本和易于获得的绿色(~ 532 nm)激光笔,二极管泵浦固态激光器(DPSS)作为激发源。内置的Nd:YAG和KTP晶体将激光二极管的主发射波长808 nm先转换为1064 nm再转换为532 nm。有利的是,该激光笔带有必要的电子驱动电路、被动散热装置和准直透镜组件,无 ...
的方法,如受激发射损耗(STED) 、单分子定位方法(PALM 和 STORM) ,结构照明显微术(SIM)和超分辨率光学波动成像(SOFI),这要归功于图像传感器技术的改进以及单分子光谱学的巨大进步。在这里,我们提出了一种新的显微技术,它利用 SPAD23阵列探测器的超高时间分辨率来测量荧光波动引起的相关性。在 ISM 架构中测量的这种相关性,然后被用作具有高达 4倍增强横向分辨率和增强轴向分辨率的超分辨率图像的对比度。仅用几毫秒的像素驻留时间就可以获得高信噪比的超分辨率图像。单光子探测器阵列SPAD23技术源于代尔夫特理工大学和洛桑联邦理工学院 7 年的研究工作和 6 项独特技术。它是由2 ...
刀是一种通过激发20 kHz~60 kHz 超声振动的金属探头(刀头),对生物组织进行切割、消融、止血、破碎或去除的外科手术仪器。超声手术刀的工作性能一般与刀头的超声输出功率、频率直接相关,因此对刀头的超声特性探测至关重要。超声手术刀的刀头尺寸一般为5-10 mm,这种小尺寸结构很难采用接触式传感器测量其超声特性,而激光测振仪则可以轻松将激光聚焦到刀头位置,精确测量超声振幅与频率。三、超声洁牙器超声洁牙器主要工作原理是:将高频振荡信号作用于超声换能器,利用逆压电效应(或磁致伸缩效应)产生超声振动并传递至工作尖,工作尖受到激励产生共振,利用工作尖的超声波共振可以将牙齿表面的菌斑、结石或牙周表面的 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com