532nm的激发光)和荧光寿命成像(485nm的激发光)来分别记录拉曼光谱和时间分辨荧光衰减光谱。如下图1为纯物质在532nm激发光下的MoTe2,1% Fe-MoTe2,2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光谱图,从图中可以看出对于理想的2H-MoTe2结构有三个拉曼活性模型,根据第一性原理计算和图1中的插入图可知,两个明显的峰(A1g和E12g)可被指认为两个振动模式。相比较2%和5%的Fe-MoTe2,在170cm-1(A1g)和230cm-1(E12g)振动处可观察到明显的蓝移现象,这表明低浓度的Fe离子掺杂会导致MoTe2晶格对称性的选择性的轻微破坏。图1 在532nm ...
,由于相干受激发射过程[1]能产生约103-105倍的增强拉曼信号,可以实现高达视频速率(约25帧/s)[2]的高速成像。SRS显微镜继承了自发拉曼光谱的优点, 是一种能够快速开发、label-free的成像技术,同时具有高灵敏度和化学特异性[3-6], 在许多生物医学研究的分支显示出应用潜力,包括细胞生物学、脂质代谢、微生物学、肿瘤检测、蛋白质错误折叠和制药[7-11]。特别的是,SRS在对新鲜手术组织和术中诊断的快速组织病理学方面表现出色,与传统的H&E染色几乎完全一致[12,13]。此外,SRS能够根据每个物种的光谱信息,对多种组分的混合物进行定量化学分析[6,7,14]。尽管在 ...
可重复的单击激发·内部传感器评估和过程控制·自动搜索和调整冲击力·位置的变化是自动预测的·通过附件配置脉冲特性·通过远程控制或集成到客户系统中来触发功能·在德国设计和组装·CE认证1.确保单次激发双重撞击激励可以在时域和频域检测到2.丰富的配件支持不同的传感器-尖端-配重的组合。综述上文介绍WaveHitMAX - 第一款用于全自动冲击测试的智能脉冲锤,在全新的AI智能脉冲领域实现真正意义上的全自动智能脉冲锤!关于Gfai techGfai tech GmbH一直在生产和销售"德国制造"的声音和振动测量和分析创新产品超过15年。作为应用计算机科学促进会(GFai)的100% ...
体中载流子的激发和复合等。正是由于这个缘故,在飞秒激光诞生后的相当长的一段时间内,飞秒激光主要是用来研究物理、化学领域微观过程超快现象的一个先进技术,从而在物理、化学和生物领域完成了大量的超快过程的研究,发现了大量的新的超快现象,解释了大量原子、分子微观运动规律,成为多个基础学科研究领域中相当引人瞩目并获得累累成果的研究方向。二、飞秒激光的功率飞秒激光的峰值功率是指脉冲持续时间内所具有的瞬时功率,即E/r,E为飞秒脉冲包络内所携带的能量,r为飞秒脉冲包络的极大值一半所应对的时间宽度。由于r为极短的10-15s量级,即使其携带的能量为毫焦耳量级(10-3J),其峰值功率也高达1012W(TW,太 ...
)激光器进行激发。由于可见或近红外激光器的波长更短,拉曼显微镜的空间分辨率可以达到亚微米级。另一方面,红外光的波长为几微米。对于许多显微镜的应用来说,其空间分辨率被认为是很差的。2)水在红外区域有强烈的吸收。对于富含水的环境(如生物样品),红外光会受到强烈的背景吸收。因此,在某些情况下,拉曼是首选。与占主导地位的瑞利散射相比,拉曼散射非常弱。为了获得合理的信噪比,通常需要几秒钟的长积分时间。这对于常规光谱学来说可能不是问题,但对于光谱成像来说,可能需要几个小时才能得到一个视野。为了增强信号,多年来已经开发了几种不同的方法。基于质子的方法,如表面增强拉曼光谱,进一步降低检测极限到单分子水平。相反 ...
束水平放置以激发相同的点,或彼此非常接近的点(图2,顶部)。在所有使用DOE的实验中,我们确保每个小束都有足够的功率,能够充分激发荧光团。在比较单束和五束成像模式的实验中,我们将DOE保留在原位,并在两种实验中生成5个小波束,唯一的区别是在单束实验中,我们简单地在中间成像平面放置一个简单的虹膜隔膜,作为四个小波束路径上的屏障,只允许一个通过)。在这些条件下,在800 nm处,单个中心光束对样品的功率为24 mW,而所有五束光的功率之和对样品的功率为108 mW,其他四束的平均功率为21 mW,每个都在平均值的5%以内。检镜扫描与单光束双光子光栅扫描成像相同,并使用放大光电倍增管(PMT)进行检 ...
的电子从价带激发到导带,然后由电路读出,作为输出信号。有三种过程可从材料中激发出电子:光伏效应,光电导效应,光电发射效应。能够发生光伏效应的半导体传感器,应该由P型区和N型区组成,并且两区相互拼接形成P-N结,如图1(a)所示。电子吸收光子后,激发到导带上,但在价带上留下空穴,形成了电子-空穴对。电子在材料内部想着P-N姐方向扩散/漂移,最后到达N型区,这样在N型区和P型区之间形成电势差,即形成了内建电场,如图1(b)所示。另一方面,空穴由于带正电荷,到达P型区。最终输出电流至电路中。这种光电传感器成为光电二极管(Photodiode,PD)。图1: 基于光伏效应的光电二极管(PD)结构及工作 ...
S)过程,其激发条件与共振CARS相同。与自发拉曼散射不同,在自发拉曼散射中,样品被一个激发场照亮,SRS中两个激发场在泵浦频率ωp和斯托克斯频率ωs处重合在样品上。如果激发束的差频Δω = ωp−ωs与焦点内分子的振动频率Ω相匹配,即分子跃迁由于分子跃迁的刺激激发,速率提高。分子居群从基态通过虚态转移到分子的振动激发态(图1A)。这与自发拉曼散射相反,自发拉曼散射从虚态到振动激发态的转变是自发的,导致信号弱得多。图1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量图。泵浦和斯托克斯束的共同作用通过虚态有效地将样品中的分子从基态转移到第一振动激发态。被激发的振动状态可以通过调节泵和斯托克斯梁之间的频率差 ...
, 以相干地激发分子的振动。为了从嘈杂的背景中捕捉到非常小的SRS信号, 高频调制和相敏检测方法是必要的。图1:检测到由于SRS导致的Stokes到泵浦光束的振幅调制转移。所展示的泵浦光束的重复率为80MHz,Stokes光束具有相同的80MHz重复率,但也在20MHz处调制。通过这个检测方案,Δpump被提取出来。为了进行实时双色SRS成像实验, 研究人员必须运用正交调制并检测同相和正交信号分量。“在大多数SRS光谱实验中, 由于激光器总带宽的限制, 光谱范围被限制在300 cm-1左右,”华盛顿大学化学助理教授Dan Fu博士说到。“避免这种情况的一种方法是使用可调谐激光器扫描波长, 但这 ...
是选择特定的激发波长并设置白光激光器的功率。此外AOTF还可以与激光多路复用技术相结合。AOTF通过选择系统中的激光源并控制其强度来控制波长和光强。声光效应允许快速并精确地控制传输和波长选择。这样AOTF就可用作激发光的滤波器,并且可以实现“动态”调整。这与传统的介质带通滤波器形成鲜明对比,任何调整都意味着需要购买新的滤波器,并且显微镜中可以安装的滤波器数量始终存在限制。环境稳定性共聚焦系统中的AOTF实现了对多条激光线路进行灵敏、快速的电子调谐和强度控制,较大程度减小了由温度或湿度变化引起的任何潜在频率漂移。而这些对于传统滤波转台/轮的机械调谐方案很难实现。AOTF技术与指标在AOTF中,射 ...
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