双光子三光子激发荧光、二次和三次谐波生成、相干拉曼反斯托克斯散射)可用作对比机制,以提供生物样品的补充信息。在相干非线性显微镜中,信号和散射方向由激发场分布和样品微观结构之间的相互作用产生,因此,定量图像解释需要建模描述。当前不足:现有的基于角谱表示(ASR)计算聚焦点附近的激发场分布,基于格林函数(Green)将非线性响应从聚焦区域传播到探测器平面的模拟策略及已建立的大多数数值模型忽略了焦点附近样品光学异质性引起的场的失真的影响。解决方案:巴黎理工学院的Josephine Morizet和Nicolas Olivier等人将有限差分时域(FDTD)方法(FDTD已被用于模拟宽场、共聚焦、相衬 ...
80度时,会激发弯曲模式。如果以90度的相位差激发电机的两个相,两种模式交替出现将使尖端遵循椭圆轨迹。通过控制幅度和相位差,可以改变椭圆轨迹的形状和大小,从而影响电机的驱动力和速度。这些激励信号的生成由 Xeryon 的控制器完成。用户只需指定基本输入变量,例如所需的速度或位置,控制器将相应地调整激励信号以实现这些目标。超声波操作的优点电机以 166 kHz 共振,远高于人耳的可听极限。因此,电机可以静音运行。166 kHz 也远高于大多数机械系统的截止频率,因此周围机械系统的机械干扰可以忽略不计。谐振运作还将压电马达的激励电压降低到安全限值以下。工作电压可低至 20 V,而对于要求更高的应用 ...
光片可接受的激发光入射角范围。(11)有效孔径:不同于镜片尺寸,它代表能利用的有效光学尺寸。(12)起始波长:表示长波通滤光片中透射率增加至50%波长。(13)截止波长:表示在短波通滤光片中透射率降低至50%波长。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
适用于可调谐激发。图1b所示的TLP滤光片可在0-60°范围内偏转并不降低边缘陡度,且在全量程范围内提供OD>6的光密度和90%以上的传输,可调谐波长可覆盖400-1100 nm,很适合于可调谐激光光源拉曼测试。图1如下图2a所示,一个超连续激光光源(400-2400 nm)经超冷滤光片(1100 nm以上)或宽带带通滤光片过滤。然后经透射式光栅分光,并经狭缝滤出所需要的单色光,其作为激发光。光谱仪前的TLP滤光片通过选择角度得到拉曼信号。通过测试硅片的拉曼谱如图2b,透射光栅对来自超连续谱激光器的宽激光源具有良好的色散,上述瑞利线可以缩小到15波数。但是在光谱区域仍然存在较强的杂散光, ...
光子在耗尽区激发自由电子和空穴,并引导它们分别向两极运动,从而产生光电流。表征光电二极管时,我们会用到量子效率,这里其实是指内部量子效率,即产生的电子数与进入载荷子区的光子数之比,用于确定光电二极管的性能。光电二极管的响应度,对应外部量子效率,即产生的电子数与所有到达二极管表面的光子数之比,包括因表面反射或吸收而没有进入载荷子区的光子,所以一般内部量子效率高于外部量子效率。这种探测器的优势和缺点分别是:优势:响应速度快、灵敏度高、线性度好、噪声低、暗电流小、尺寸小。缺点:易饱和、光谱范围有限、易受温度影响、有效区域有限、放大电路。二.热敏探测器热敏探头先将光子能量转化成热量,再转化成电流。热敏 ...
L) 来选择激发波长。为了使 OPD 表现出快速响应时间,快速淬灭激子很重要。在这方面,有两个因素需要考虑:受体材料内的激子猝灭和在异质结中从供体到受体的电荷载流子转移。对于第一点,PC71BM 薄膜的单重态激子寿命τS1为10.72 ns,而 eh-IDTBR 薄膜的τS1短得多(6.39 ns)。 这是由于PC71BM有更多的缺陷位点,延迟了PL淬火。对于第二点,测量了eh-IDTBR和PC71BM的TCSPC。光敏层中的单重态激子衰减与快速扩散到供体-受体界面有关,而长寿命组分与电荷分离后的电荷复合有关。此外,PBDTTT-EFT 和 PC71BM 混合物的τCT比PBDTTT-EFT和 ...
)组成。荧光激发模块由激光、滤光片、光纤和扩束镜组成。其中785nm和808nm激光(输出功率2W,MW-GX-785和MW-GX-808,Changchun Leirui Optoelectronic Technology)分别用于NIR-I和NIR-II成像的激发源。三个成像子系统独立工作(以减小互相干扰),且使用热电(Peltier)冷却对其降温。(2)图像处理。图像采集使用相机品牌自有软件采集。图像处理软件基于MATLAB开发,术中荧光图像伪彩显示。原始图像首先经过中值滤波降噪(邻域尺寸9*9)。然后通过像素计数(pixel counts)将荧光图像转为伪彩图像。高强度区域黄色显示,低 ...
念相碰撞,则激发出各种各样用于解决大规模(即大数据量)相位重建问题的方法。本文的作者提出的大规模相位复原方法得到业界巨佬Gabriel Popescu(相关文章,见传送门3,4.其SLIM一文是Phi Optics Inc公司SLIM的原型 )的认可,并亲自在Light: Science & Applications volume上撰文介绍。当前不足:针对计算相位成像,尽管已有各种相位复原方法,但是都需要在低计算复杂度、测量噪声鲁棒性和不同成像模态强泛化能力之间互相妥协。难以应对大规模的相位复原。文章创新点:基于此,北京理工大学的Xuyang Chang(第一作者)Liheng Bia ...
子成像应用的激发效率。然而,就其无法提取实际脉冲形状和相位而言,使得它们从根本上受到限制,因此,通常假设高斯或双曲正割 (sech) 整形函数。针对这种情况,已经开发出一系列与显微镜非常匹配的更复杂的脉冲测量技术;即频率分辨光开关 (FROG) 和用于直接电场重建的光谱相位干涉测量法 (SPIDER) ,它们能够提供额外的信息。此外,多光子脉冲内干涉相位扫描 (MIIPS)不仅可以测量脉冲,还可以对其进行整形。有许多论文详细介绍了使用执行自相关作为衡量显微镜系统双光子成像性能的效果。4.2a 干涉自相关自相关测量是通过在其自身上扫描相同的脉冲副本来进行的。这是通过将脉冲传播通过干涉仪来实现的, ...
如果短脉冲光激发分子,拉曼信号在脉冲的脉宽范围内发射,而荧光的寿命更长。根据这个想法可得到无荧光的拉曼光谱。但是仪器变得更复杂,且由于通过门控系统和光谱仪不可避免的损耗,信号的幅值显著降低。此外通过光学元件,特别是光谱仪光栅的传输通常是偏振相关的。新的拉曼信号的采集和分析方法解决了这两个障碍:相对较弱的信号水平和不消失的荧光背景。通过将采集到的拉曼信号送入足够长的光纤中,拉曼峰可以被时间分离。通过将时间门控光电倍增管(PMT)与时间相关检测相结合,能够在时域内实现高灵敏度的信号检测。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久( ...
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