光与非寻常光折射率呈现差异，最终表现光束偏转。折射率变化与电压呈线性关系的称为普克尔效应；而常用的非线性晶体KTP被用来做普克尔盒；目前，普克尔盒常用晶体的半波电压基本在1000V~1800V之间，但是比较通用的驱动芯片MOSFET耐压值大多小于1000V，而MOSFET由于自身工艺导致开关频率又做不快，通常在几百KHz，而CMOS晶体管的工作频率可以达到几十MHz，但是常见管子的耐压值又比较低，只有700V左右；一款优秀的脉冲选择系统对于晶体来说，需要考虑半波电压、工作频率、透过率等，但是目前最大局限还是半波电压稍高，给驱动设计带来很高的要求；对于另一个核心部件，驱动需要接受外部几十MHz的 ...
边缘、边界和折射率梯度。暗场照明的理想候选对象包括微小的水生生物、硅藻、小昆虫、骨、纤维、头发、未染色的细菌、酵母、组织培养细胞和原生动物。适合暗场观察的非生物标本则包括矿物和化学晶体、胶体颗粒、粉尘计数标本、以及包含细小夹杂物、孔隙率差异或折射率梯度的聚合物和陶瓷薄片。使用暗场显微观察存在哪些挑战？在制备用于暗场显微观察的标本时必须特别当心，原因是位于焦平面上方和下方的特征会散射光线并导致图像质量下降。载玻片的清洁度是影响成像的重要因素，在暗场照明中，由于细微碎屑均会被照亮，并且让你无法看清想要观察的部分，因此其重要性更甚。暗场显微镜与高光谱成像相结合，为研究组织、活细胞或溶液中的纳米材料提 ...
面。当前片的折射率满足1≥1.5时，阿米西型物镜能达到的数值孔径0.65，相应的倍率为40。图34）阿贝浸液物镜 数值孔径大于0.90时，采用干物镜已不合适，通常都用浸液物镜。阿贝浸液物镜的结构如下图4所示，相当于在阿米西物镜的前片与中组之间加一弯月形正透镜，其数值孔径可达1.25~1.35，用高折射率的浸液时可达1.5，相应的倍率为100。浸液物镜的第1块透镜是超半球的，应选用折射率与浸液相同或略高的玻璃。这样第1面通常是平面，不产生像差；第二面是齐明面，也不产生像差。物镜的第三面应在平面和大的负球面之间选取，第四面为齐明面。图4设计阿米西物镜和阿贝浸液物镜时，由于数值孔径大，一定要把盖玻片 ...
其中，μ为双折射率，d为波片的厚度。若在一定波长带宽范围内，忽略μ随波长的变化，便可推算出波片在该带宽范围内不同波长处的延迟值：其中，为取光强zui小值时的对应波长，λ为所求延迟的波长。2.误差分析这里主要分析λ／2波片测量误差，因此主要分析各测量参量对光谱曲线中zui小值位置的影响。(1)角度取值对测量的影响：由之前的公式可见，Ω及θ的取值并不影响zui小值的位置，但二者的取值对光强读数有一定的影响。由第二个公式对Ω及θ求偏导数得：注意到，Ω=45°及θ=0°时，可见此时两角度对光强的影响zui小。(2)偏振器消光比的影响：以a表示偏振器的消光比，当θ=0°时，系统的透过光强可以近似表示为由 ...
Hz时的群组折射率ng=3.109±0.010。所述误差对应于拟合的1σ误差。两个值都与窗口的机械厚度公差和文献报道的群组折射率相符。此外，自洽拟合结果几乎没有不确定性，证实了没有蓝宝石窗口的原始THz时间跟踪中在约600 ps光延迟处的伪影来自于THz波形在THz自由空间路径上的接收器和发射器器件上的反射。表1：将蓝宝石窗口插入自由空间THz光束路径中导致THz波形光延迟的贡献。ng表示蓝宝石在其c轴上的群折射率，L表示窗口的物理厚度，c表示真空光速。图8：测量2mm的C切割蓝宝石窗口的物理厚度和群组折射率。窗口相对于红外干涉图和空气间隙的波纹反射提供了THz波形的光延迟（见示意图）。强反射 ...
腔长L与介质折射率n决定，使用外加电压调控压电陶瓷制动器(PZT)的方法就可以实现对frep的锁定。相比之下，锁定fceo则更为困难，常见的方法是通过f-2f自参考过程，生成超连续谱将光谱展宽至至少一个倍频程，然后将低频倍频后与高频拍频测得fceo后接入锁相环反馈器件进行锁定。虽然工作频率接近100MHz重复频率的光频梳正在成为一种成熟的技术，但重复频率为GHz的梳子仍然存在着大量挑战。首先，传统的激光器架构很难构建低噪声且重复频率>0.5GHz的谐振结构，而MENHIR-1550飞秒激光器是一种在100MHz至5GHz的重复频率下产生超低噪声锁模脉冲的稳定光源模块系统。其次，f-2f自 ...
有周期性介质折射率分布的材料。在PCF中，通过在光纤芯部和包层之间引入微米尺度的周期性孔隙结构，形成了具有特殊光学特性的通道。这些孔隙可以采用不同的形状、尺寸和排列方式，从而实现对光纤的折射率、色散特性和非线性效应等的精确控制。图1光子晶体光纤的结构(a)全固态光子晶体光纤(b)空芯光子晶体光纤二、PCF的优势1.单模传输特性单模传输特性[1]是光子晶体光纤中zui早被发现，也是zui引人注目的特性，单模传输可以提高光电器件的信号质量及传输速率。对于普通光纤，当传输光的波长大于截止波长，就可能实现单模传输，但是对于光子晶体光纤，对光纤结构经过合理设计，就能实现在所有波长无截止单模传输。2.非线 ...
出薄膜厚度和折射率。测试样品为单层ITO膜，采用原子力显微镜标定，厚度为120.1nm，实验存在5nm的膜厚测量误差。其中，PBS的非理想和激光源输出偏振态畸变会引入混频非线性误差，而NPBS也是一个重要的误差源。了解更多详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-56.html相关文献：1王勇辉,郑春龙,赵振堂.基于斯托克斯椭偏测量系统的多点定标法[J].中国激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王东光,邓元勇,张志勇,孙英姿.自校准法测量波片相位延迟[J].中国激光,2012,39(4):173- ...
S的玻璃基片折射率为1.5416，交错镀4层折射率分别为2.OO和1.45的分光介质膜系，每层厚度均为1.5λ。NPBS的光学参数如表1所示。偏振分量RTs0.93410.3571-0.85962.2255p0.20640.9785-1.70341.4758 表1 NPBS的光学参数注：=0.3649，K=4.5257，=0.8438，=0.7497；符号定义见式(8)～(10)。后面我们将对NPBS1与NPBS2引入的误差分别进行分析。了解更多详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-le ...
应该考虑空气折射率的影响。空气折射率的校正方法有两种，一种是测量环境参数，如空气温度、空气压力、湿度及二氧化碳的密度，然后使用经验公式计算及校正空气的折射率。另外一种方法是用长度稳定的腔体，即波长跟踪器来测量,它由稳定的腔体及差分干涉仪组成，如图所示。一束偏振光是经标准腔体的前表面反射，另一束是经后表面反射。这种差分干涉仪可测量腔体的光学长度。腔体是由具有很小热膨胀系数的材料制成的，其几何长度非常稳定；因此，腔体的光学长度变化可认为是腔内空气折射率变化的结果。也就是说，空气折射率的变化可通过监测腔体的光学长度的变化来测量，那么就可在同一测量环境下，用作位移测量的校正。测量中，参考通道和测量通道 ...
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