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电压值是一个脉冲持续时间内的所有能量的混叠。假设被采样信号是幅度为Ac、频率为fc的余弦信号，光采样脉冲的形状是高斯型，关于理想采样时间点t对称。光采样时钟有限脉宽引起的采样误差综上所述：低幅值噪声、时间抖动、窄脉宽的采样脉冲源在光采样系统中起着决定性的作用。目前市场上，锁模掺铒光纤激光器作为采样脉冲源被广泛用于光采样系统中。掺铒光纤激光器是一种重要的光源，具有输出功率高、脉宽窄、抖动小、波长调谐范围大等优点。昊量公司最新推出C波段高重复频率（最高可达42 GHz）的主动锁模激光器，可提供稳定而可靠的光学时钟。系统提供用户友好的前置控制面板，可方便的通过旋钮调节输出激光的波长、脉宽、输出功率等 ...
率Ppk乘以脉冲持续时间T，再除以激光光斑面积A，见公式1。图6 一个脉冲激光器的矩形“能量-时间”剖面(1)如果脉冲具有高斯形状，如图7所示，计算通常使用由高斯分布的1/e2功率级定义的脉冲持续时间来完成。在这种情况下，能量E的定义如公式2所示。激光光斑面积如式3所示，其中d为光束直径。这导致通量F的计算如公式4所示图7 A高斯时间剖面脉冲激光器三、SLM的激光损伤阈值测试光路Meadowlark光学使用如下光路测试SLM的损伤阈值。该测试的目的是确定SLM对各种激光光源的光强损伤阈值。光学测试配置示意图如图8所示图8 光学测试配置，A=光圈，BP =光束轮廓仪，FM=反光镜，HW=半波延迟 ...
R信号，激光脉冲持续时间为1 ps(532 nm)。让我们注意到信号是负的，因为在这个波长下金的热反射系数是负的，如图2插图。图2比较实验和模拟(2TM)热光谱。即使区域C和区域D重叠，上面详述的不同区域也清晰可见，因为1 ps实验脉冲持续时间将热带宽限制在1 THz。此外，对于金中3.24纳米/秒的声速，50纳米金层的声共振频率明显出现在32.8 GHz。其他四种金属的声子输运:铬、铂、铜和银由2TM计算的结果显示在图3中，显示了在金属/二氧化硅界面处用50 nm厚的换能器获得的声子温度。根据金属的电子结构特征，这些图被重新分组为(1)贵金属(金、银和铜)和(2)非贵金属(铝、铂和铬)。应该 ...
构与泵浦激光脉冲持续时间共同影响着光电导天线（光电导开关）的性能。半导体基底须具有高载流子迁移速率、极短的载流子寿命以及高击穿阈值。使用不同的波段激发往往需要不同的基底，常用的半导体基底材料有低温生长的砷化镓（LT-GaAs）、蓝宝石（RD-SOS）等。光学整流法在线性材料中，双光束传输时相互不干扰，可独立传播，且其振荡频率均不变。当它们在非线性材料中传输时，两束入射光会混合并发生和频振荡、差频振荡现象，所以出射光中不光有原频率的光，还会包含有其他频率成分的光波。而当具有高能量的单色光束在非线性介质中传播时，它会在非线性材料中发生差频从而产生一个不变的电极化场，这个电极化场会在材料内部形成一个 ...
160 a，脉冲持续时间5 ~ 100 μs，脉冲重复频率为1 ~ 16 Hz的矩形单极脉冲。所研制的PEF发电机的能量转换效率为88%。结果表明，在鸡胸肌上施加1000 V (~ 500 V mm−1)120次脉冲，脉冲持续时间为50 μs (1 Hz)，可使水分的有效扩散率提高13-24%，对流空气干燥时间缩短6.4-15.3%。这些结果为实验设备的设计提供了新的信息，以改进和优化小规模的肉类预处理。柔性、小规模的PEF设备是工业发展新工艺的必要步骤，可以减少肉类行业的设备规模和工艺能耗。https://doi.org/10.1007/s11947-019-02360-534. 一种能够通 ...
的频率，随着脉冲持续时间的减少，温度仅由脉冲能量决定。实际上，在连续加热阶段，像素没有明显的热量传递。可精确计算每个像素的临界时间，低于该时间的峰值温度仅由脉冲能量决定。在此之上，峰值温度受脉冲能量/像素对阵列的电导率的限制（即，峰值功率的稳态等效）。以上内容介绍了Vialux的DMD使用中涉及到的部分参数（温度等）建立时使用的物理模型。分析DMD在不同激光功率下的微镜温度变化趋势。在下一篇文章中，介绍以此模型为基础的、在底板和整个微镜阵列环境下的DMD温度变化规律。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
T开关，电流脉冲持续时间为1 ms，周期为3 s。显然，在一系列电流脉冲的作用下，高阻和低阻状态(对应于TM和BM的两个反平行矩排列)可以循环切换。为了进一步证实上述传输信号是由SOT诱导的磁化开关产生的，而不是由非磁源产生的某些电信号。我们使用MOKE显微镜检查一个未补偿SAF样品(补充注释2)在SOT开关前后的磁化状态。施加正、负电流脉冲后霍尔通道的循环对比变化进一步证实了SAF结构中的全SOT开关。因此，我们得出结论，生长在楔形SOC层上的SAF结构具有均匀的各向异性，并在没有外部电场的情况下表现出相当稳定的电流诱导磁化开关性能，使SAF更接近潜在的应用。图4:无场自旋轨道转矩开关a不同 ...
伤，同时缩短脉冲持续时间是一种替代的提高峰值功率的方法。这减少了光子落在介质上的时间间隔，同时提高了介质被吸收的概率。近日，西班牙FYLA公司首次利用超连续谱全光纤激光器技术得到脉冲宽度短至15fs的商业激光器，命名型号“SCH”。与传统的100fs激光器相比，SCH的15fs脉冲宽度可在相同平均功率水平下提供超过传统飞秒激光器7倍的光子通量。图1：FCH 宽光谱光纤飞秒激光器，波长范围950-115nm，脉冲宽度15fs, 峰值功率>200kW图2：蓝色线：SCH 飞秒激光器光谱曲线；橙色线：1um波段百秒激光器光谱曲线；灰色线：红色荧光蛋白DsRed吸收截面光谱但是，巨幅提高每个时间 ...
拟状态寿命由脉冲持续时间决定。直观上，第一个光子诱导电子从基态跃迁到虚拟态，第二个光子诱导跃迁到激发态。双光子吸收过程在多光子光学显微镜和多光子光学光刻中至关重要，这两种应用都已商业化多年。多光子光学光刻已成为制造从纳米级到微米级的三维(3D)结构的成熟方法。在3D光学光刻(也称为直接激光写入或 3D 激光纳米打印)中，双光子吸收导致光引发剂跃迁率的缩放，因此曝光剂量与光强度的平方成正比。至关重要的是，这种二次非线性抑制了衍射极限激光焦点不可避免的横向和轴向拖尾，从而保证了沿所有三个空间方向的激发和后续化学反应的关键浓度。重要的是，没有额外非线性的单光子吸收不能从根本上提供这种浓度来制造任意3 ...
GDD 与脉冲持续时间联系起来：如图14 所示为每一阶项的色散效应。偶数阶色散项引起脉冲的对称展宽，比ϕ2高阶的奇数阶色散项引起脉冲扭曲变形。根据符号的不同，在脉冲的前边缘或后缘边添加一个振铃（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一个说明性的例子，其中列出了增加 GDD 量对不同时间长度脉冲的影响，具有 800 nm光源的典型多光子显微镜可能具有高达 4000fs2的 GDD。这个量的GDD 将导致160-fs 脉冲展宽到174.4 fs。甚至10-fs 脉冲会展宽到 1109.1 fs。这表明使用更短的脉冲并不总能保证改进多光子信号，同时也说明色散补偿的重要性。DO ...
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