晶体双折射当一束光穿过晶体变成两束光的现象就称为双折射,这种晶体也称为双折射晶体。出射的两个光束有各自的性质,其中一条光被称为寻常光,简称o光,因为他的性质遵循一般的物理性质。另一束光称为非寻常光,简称e光,光方向不同,折射率也不同,其折射率呈现一个椭球面。在某一个特定的方向,o光和e光是无法分开的,这个方向就称为光轴,这个方向上,o光与e光的折射率相同。并且从下图中可以看出,如果e光椭球面上的最小折射率与o光相同,则称为正晶体,若椭球面的最大折射率与o光相同,则称为负晶体。有些晶体只有一个光轴,叫做单轴晶体,也有些晶体有两个或者三个光轴。入射光和光轴组成的平面称为主截面,o光与e光都是线偏振 ...
理计算可得双折射的系数,并且结果表明三个化合物都是负的双光轴晶体,在1064nm的激发光下Δn=nz-nx,其双折射系数分别为:0.070, 0.090和0.060,此数据表明上述三个化合物的双折射系数大于已经报道的磷酸复盐晶体。图3(a)、(b)和(c)分别为化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的双折射系数谱图您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
腔内的周期性折射率变化来实现光反馈的。当光栅置于有源区内时,称为分布反馈(DFB)半导体激光器;当光栅置于有源区外时,称为布拉格反射(DBR)半导体激光器。常见的单纵模的选频方法主要有这几种方式. 1.短腔长法,缩短谐振腔长使纵模间隔大于增益曲线。2.色散腔法,在谐振腔内加入棱镜或光栅构成色散腔,使只有某一特定频率的纵模能够振荡。3.标准具法,在谐振腔内插入一参数合适的标准具,使只有单一纵模能通过标准具振荡。3.标准具法,在谐振腔内插入一参数合适的标准具,使只有单一纵模能通过标准具振荡。单横模的实现方法主要是采取适当的方法抑制高阶横模,保证谐振器内只有基模能够形成震荡,保证单模输出。单频激光器 ...
不重合,而由折射球面的球差引起的。四、慧差的种类慧差的种类很多,分类方法不一,在彗形亮斑的朝向上可分为外向慧差和内向慧差两种;在产生方式上可分为初级慧差和高级慧差两种。五、消除慧形像差的方法1.设计光学系统时,使用不同曲率的透镜的组合来加以矫正慧差2.缩小光圈如果镜片是用作相机的镜头,存在慧差的摄影镜头,将严重影响成像的清晰度。我们在拍摄时也可以适当采用较小的光圈(孔径)来减少慧差对成像的影响。3.入瞳位置设置在球心处光阑移动对球差没影响,但对像散和慧差有影响,但当球差为零时,慧差与光阑的位置无关。使用光束分析仪可以在成像位置观察到光斑的形状,观察其是否有彗星状拖尾的像差来判断其是否存在较大的 ...
周围介质的高折射率产生的梯度力,使粒子被光最强的区域捕获,如微粒在高斯光束的作用下被控制在光束的中心。(2)偏振光束与微粒相互作用将光束的自旋角动量传递给微粒使其旋转。(3)携带有轨道角动量的涡旋光束与微粒作用时将轨道角动量传递给微粒,使其旋转。三、各种涡旋光的应用原理涡旋光束的轨道角动量可以由光镊传递给粒子,使粒子在没有其他任何悬挂设施的情况下绕着光轴旋转而形成光学扳手,此时角动量转换由被捕获粒子对激光的吸收来实现。涡旋光束的环形光场结构意味着微粒可以被束缚于光轴附近的零强度的区域内,若要实现第三维度即轴向的限制,在垂直于光轴的位置放置玻璃片即可。由于自旋角动量也可由光子传递给微观粒子使其旋 ...
前,标准阶跃折射率塑料光纤主要选取的纤芯材料聚甲基丙烯甲酯,其折射率为1.492;包层材料一般选取折射率更低的含氟聚合物,其折射率为1.402。由于上述纤芯与包层材料折射率差值(比玻璃光纤或石英光纤要大)所决定的数值孔径NA=0.47,如果纤芯材料选取折射率为1.58的聚苯乙烯,则包层可以采用聚甲基丙烯甲酯。这两类塑料光纤中,聚苯乙烯瑞利散射较严重,损耗较大;相比较,纤芯为聚甲基丙烯甲酯材料,则损耗较低。塑料光纤的主要特性与优缺点塑料光纤在性能等方面主要具有如下突出的优点。(1)重量轻。光学塑料的比重1 g/cm3 左右(比重范围一般在 0.83~1.50 g/cm3),为玻璃比重的1/2-1 ...
过光学零件的折射和反射来实现,决定一种材料能否用来制造光学零件,要看它对要求成像的波段是否透明,或者在反射的情况下是否具有足够高的反射率。对于透射光学零件来说,透射材料的特性除了透过率之外,还有它对各种特征谱线的折射率,其中以D或d线的折射率nD或nd以及F线和C线的折射率差nF-nc作为其主要的光学性能参数,这是因为F线和C线接近人眼光谱灵敏极限的两端,而D线或d线在其中间,接近人眼最灵敏的波长,nd称为平均折射率,nF-nc称为平均色散。此外,将ϑd=(nd-1)/(nF-nc)称为阿贝常数或平均色散系数,任意一对谱线的折射率差,如ng-nF称为部分色散;部分色散和平均色散的比值称为部分色 ...
异性引起的双折射引起的反射探测光束和黑磷样品内部的声波之间的相互作用引起的。这些振荡也通过校正减法抵消[注意,图2(a)中的校正信号是平滑的,没有振荡]。这种方法使得TR-MOKE测温法不容易出错,因为任何与传感器磁化状态无关的杂散信号都可以被抵消。图2. 使用9兆赫调制频率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9纳米厚的三丁基锡化合物层的黑磷样品上测量的TR-MOKE信号的例子。(a)作为延迟时间函数的正(M+)、负(M)和校正的vin信号。插图显示了前几百ps时出现的周期为21 ps的布里渊散射振荡。这些振荡在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信号——来自实验(符号)和热模型模拟( ...
的相对相位。折射率随光的频率而变,因此,随着光子在材料中传播,两个不同折射率的光子之间的相位关系将改变。除非晶体对这些频率进行了相位匹配。为了输入光子进行有效的非线性转换,需要在整个晶体中保持输入光子和输出光子之间的相位关系。如果相位不能匹配,产生光子相互间将以正弦的方式在同相和异相之间变化,限制从晶体中输出光子的数量,如图所示。传统相位匹配要求光在一个特定的方向上在晶体中传输,在这个方向上晶体的自然双折射和输出光的折射率相匹配。尽管这种方式可以实现相位匹配,但是限制了这些材料只能在小波长范围内实现。而通过改变结构,让PPLN晶体的晶向周期性反转,通过在每个正弦产生的峰值反转晶向,可以避免光子 ...
LN具有高的折射率,在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅尔损耗。为了增加晶体的透过率,晶体的输入和输出端面镀了增透膜,从而将每个面的反射率降到1%以下。温度和周期:一个PPLN晶体的极化周期是由使用光的波长决定的。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。每种晶体都包括多种不同的极化周期,这些极化周期可在给定的晶体温度下使用不同的输入波长。转换效率与温度的广西符合一个sinc2函数,描述晶体的温度接受带宽。晶体越长,接受带宽越窄,对温度越敏感。在多数情况下,非线性相互作用的效率对温度的敏感性在几个摄氏度以内。20mm长MgO:PPLN晶体1064nm泵浦SHG强度与温度的关系通过将晶体加热到 ...
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