微透镜阵列焦距检测方法1，千分尺测量法西安工业大学通过透镜焦距和透镜镜面半径的理论关系，利用显微镜测量微透镜阵列子单元的直径并用千分尺测量矢高，从而完成焦距的测量，图 1-1所示。图1-1 平凸透镜焦距示意图对于一般的平凸型微透镜阵列，利用显微镜和千分尺分别测量子单元直径 Ф和矢高 h，计算其焦距为： （1-1）早期的微透镜阵列制造常采用熔融光刻胶法制作，形成的是平凸面形的透镜，利用该方法能完成相应的焦距测量。由于平凸透镜焦距受凸面曲率半径限制，使得该类型微透镜阵列的应用受到较大的局限。另外，该检测方法采用千分表接触是测量微透镜阵列的矢高，易造成微透镜表面的 ...
差的20%；焦距和主面位置的不确定性应小于焦距的1%；应选择聚焦元件的口径使其包含整个入射光束，光束截断和衍射损耗占最后测量误差的比重不应大于1%；所有光学元件都不应对光束相对功率密度分布产生明显影响。当将激光束成像于探测器面进行测试时,计算中应包含成像系统的放大倍数。6.5 标定应在开始测量前对仪器进行标定。可通过在一已知距离使用两个正交放置的微米精度线性平移导轨移动位置敏感探测器进行标定。7，测试程序7.1概述测量应该在激光器生产商评估本款激光器所规定的工作条件下进行。在测试过程中，对被测光束的取样应至少大于1000次。探测器的带宽,包括与之相连的放大器及其他电子设备的带宽，应当大于2次测 ...
制。b、一个焦距8mm的非球面镜片(A240TM-A,Thorlabs)将激光二极管的光束准直输出。c、焦距40mm平凸透镜(LA1422-A,Thorlabs)对光束聚焦后穿过直径10微米的针孔(P10C,Thorlabs)。d、由焦距75mm的消色差透镜(AC254-075-A, Thorlabs)对光束准直。e、光束由一对galvanometric mirrors(Saturn 5B 56S, Pangolin Laser Systems)做x-y扫描。f、聚焦用显微镜物镜(HCXPLAPO 100x/1.4-0.7 oil CS, Leica Microsystems)。g、三维压电平 ...
为g是镜头的焦距。最终相机接收到的强度为表示光场u在距离为d的空间中自由传播。(3)网络的损失函数为γ=1/2，ε是一个用于避免在0附近不可微的小常数。为了确保DOE能被加工出来，在训练的过程中将面型的高度值的范围最大化，并对面型增加一个额外的平滑项以防止生成的表面轮廓包含了许多不连续的点。具体表现为增加一个损失函数D是Laplacian filter,ν = 109是权重参数。参考文献：Metzler, C., Ikoma, H., Peng, Y., Wetzstein, G., Deep Optics for Single-shot High-dynamic-range Imaging, ...
障碍在于镜头焦距难以缩短，因为这会引入更大的色差。基于计算设计的超表面光学(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一。超薄的meta-optics使用亚波长级纳米天线(nano-antennas)，以比传统的衍射光学元件(DOE)更大的设计自由度和空间带宽积来调制入射光。此外，meta-optical散射体丰富的模态特性使得其比DOE具有更多的能力，如偏振、频率、角度多路复用等。meta-optics可以使用广泛可用的集成电路代工技术制造(如深紫外光刻(DUV))，而无需基于聚合物的DOE或二元光学器件中使用的多个蚀刻步骤、金刚石车削或灰度光刻(grayscale lithogra ...
长12mm，焦距20mm)，狭缝(宽10um)，4F系统(焦距100mm,f/#=2)，衍射光栅(透射式，300 groves/mm)，相机(Lumenera, Lt16059H, 7.4um)组成，光路图见图2。(2)图像重建单个波长场景的重建可以通过迭代求解优化问题得到：其中是对图像进行稀疏化的变换函数，是范数，而 是对正则化项进行加权的超参数。实验结果：(1)平面物体的高光谱成像平面物体在横向上光谱连续变化，照明光源如(a),(b)为采集到的原始图像，(c)\(d)为重建图像。(2) 三维物体高光谱体积成像(a)为ground-truth, (b)为三维重建图。(3) 分辨率测试对10u ...
提供生成任意焦距菲涅尔透镜的功能，用户可以将全息图与该菲涅尔灰度图进行叠加，从而零级光与衍射光的焦平面会发生错位，零级光在衍射光的焦平面上会发散掉，从而减小零级光的影响。光路方面：1）光路中添加偏振片和半波片，提高入射光的偏振态准确性为了使用SLM作为相位调制器，入射偏振必须是线性的，并且与LC分子对齐。为了确保入射光的偏振是线性的，建议在激光光源后放置一个偏振器。为了确保偏振与LC分子对齐，建议在偏振器和SLM之间放置半波片，通过半波片的旋转可以将0级光调到最小。2）光路中添加使用0阶块（0th order block），阻挡零级光上海昊量光电设备有限公司可以提供什么样的空间光调制器？1）1 ...
这个系统使用焦距为f的透镜将输入的二维物体o(x,y)在探测器上形成输出图像i(x,y)。这个物体可以是自发光的，也可以是被外部光源照射的。图2展示的是物体被外部光源照射。光瞳函数P(u,v)表示光学系统对物体施加的变换。光瞳函数最简单的形式是具有有限尺寸的通光孔径，然而，更复杂的结构也是可能的。为了分析图2的系统，我们需要注意探测器上波前的加权叠加是成像的本质。自发光或被照明的物体上的不同空间位置光谱信息被波前所携带。光源的物理性质和物体决定了这些信息是如何被波前编码并在探测器上进行换能转换。如果物理过程中生成的两个波前是相关的，那么这两个波前可以相干的叠加，即振幅和相位都叠加。如果这个过程 ...
ax与物镜的焦距和所需的FOV有关。再一次，利用傍轴近似，得到：正如预期的那样，管透镜的孔径由物镜的 FOV、焦距和 NA 决定：无限远校正的物镜的焦距可以通过透镜的放大倍数和制造商规定的套筒透镜的焦距来确定（见第6节）。对于我们选择的UIS系列蔡司透镜（Zeiss, Thornwood, New York, USA），套筒镜头的焦距为，所以物镜的焦距为 式 (21) 和 (22) 可用于根据所需 FOV 和可从物镜获得的参数（即放大倍率和 NA）确定套筒透镜所需的孔径：只要已知制造商规定的套筒透镜的焦距。虽然方程 (23) 作为选择 Tube Lens 孔径的快速经验法则， ...
eri将透镜焦距、透镜的面曲率半径和折射率联系起来，推导出我们现在的透镜制造者方程。最终，约1670年，Newton推导出了成像方程，这是光学设计的里程碑，它将透镜焦距、物距和像距给联系了起来。1662年Neri的书的英译版影响了英国的玻璃工人GeorgeRavenscroft，他决定将铅加入玻璃的化学成分中，这对光学玻璃产生了重大的影响。1674年，Ravenscroft申请了制造火石玻璃的专利。1733年，天文爱好者Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃来校正色差。有些年头以后，1809年，Fraunhofer在一个巴伐利亚的玻璃熔炼车间做玻璃材料成分的实验。他不仅生产出了高质量的消 ...
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