SHG。利用中心波长为1.49 eV (830 nm)的脉冲激光产生SHG信号。插图显示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)图2显示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)测量结果。由于SHG是一个非线性过程,它发生在非中心对称系统中。观察这个效应奇偶厚度证明,由于晶体对称性,任何层数都会发生自旋分裂。通过将SHG和拉曼与文献进行比较,可以确定测量的样品为ϵ-InSe。如果您对磁学测量有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司 ...
,4 μ m中心波长)内M2光束质量因子的表征;背景中显示了完整记录的三维光束演化(伪颜色),以供参考(径向不对称是由于用于避免过饱和的球面镜造成的);对子午面进行分析(输入光束轮廓为高斯分布)。在大多数应用情况下,能够很好地表征和量化激光束质量的一个实用参数是M2因子。它本质上表明了实际光束与理论衍射限制光束(衍射限制高斯光束的M2因子为1)的差异有多大。光束质量因子具有明确的实际意义,例如,任何采用映射方法的高光谱无像差显微镜的分辨率都可以通过将理论衍射限制分辨率与所利用光源的M2因子相乘来估计。确定M2因子的程序由ISO标准11146定义。它涉及到光束焦散的测量(在一个瑞利距离内至少五个 ...
YAG晶体,中心波长1030 nm的飞秒激光器,脉宽约为400 fs,重复频率为300 kHz。利用显微物镜将激光束聚焦于样品表面,光斑大小3.5 um。样品的移动通过高精度三维电控位移台实现。对YAG晶体样品表面的不同位置进行辐照,所有实验均在常温、常压的空气中进行。单脉冲作用后的烧蚀形貌如图所示,在单脉冲烧蚀下,损伤坑的直径随着脉冲能量的增加而增加而增加。在飞秒激光作用后,在烧蚀坑内和周围形成了一定数量的纳米颗粒。图1.单脉冲烧蚀形貌记录多脉冲作用下,孵化效应在烧蚀过程中扮演重要角色。在介电材料和半导体材料中,由外部激光作用引起的晶格缺陷,可以在带隙中产生额外的能级。新的激发路径的存在有利 ...
L发射光谱的中心波长(PL峰值位置),因为该中心波长对应于半导体材料光学带隙的独特能量,并且大部分光子通过这种跃迁从材料发射。因此,QFLS被分配给这个中心波长。为了检测划线或线边缘区域的中心波长偏移,确定了在每种情况下出现 PL 发射zui大值的局部中心波长,该波长来自对 PL 光谱的逐像素分析。中心波长的测定结果如图1(上行)所示,显示了两张以(A)ns和(B)ps脉冲为模式的划线图像,具有zui佳通量和先前确定的相应zui佳通量。在这两种情况下,划线线旁边和内部的中心PL波长都在758nm ±3 nm的窄范围内,对应于约1.64 eV的光带隙能量。激光划线沟槽内的低强度信号来自少量残留的 ...
会选择更长的中心波长,1300 nm就是这个穿透深度的OCT的首xuan波长。美国Wasatch公司的Cobra 1300光谱仪系列提供1.4-11.5毫米的成像深度(在空气中),具体取决于带宽。然而,随着带宽的增加,成像深度减小。因此,当需要更深的成像时,使用带宽较窄的系统。尽管1300 nm OCT为许多结构的大深度成像提供了足够的深度,但使用这种波长需要用到InGaAs相机,InGaAs相机相对于于800 nm SD-OCT的CCD或CMOS相机要昂贵得多。通过使用较短的中心波长(CWL),光谱仪成本可以降低约40%,但必须也要减少带宽(BW)以保持相同的空间分辨率。但要想使用800 n ...
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