去除距离激光中心波长100-200cm-1以内的噪声。与陷波滤波器类似，薄膜带通滤波器的线宽受到外延层数量的限制，这些外延层可以在不降低质量的情况下沉积，因此，目前只能窄到几纳米。图3反射型的VBG，即BragGrate™带通滤波器(BPF)，可将频谱噪声降低至-60-70分贝，如图4所示。BPF并不是一个真正的带通滤波器，因为它反射信号而不是传输信号；然而它把有用的信号从噪声中分离出来，清理激光线。BPF的典型衍射效率约为95%，相应地，有用信号的损失约为5%。图4的左面板显示了在拉曼系统中如何使用BPF的示例。标准BPF的偏转角在20°左右。可以制作偏转角高达90°的滤光片，但这种滤光片的 ...
谱剖面显示，中心波长和半高宽分别为531.8 nm和0.78 nm。由此估计，较小可达到的拉曼光谱分辨率范围为20 ~ 28 cm−1。对应于300 ~ 3000 cm- 1的拉曼位移，Stokes线将落在540 ~ 630 nm的范围内，典型的硅探测器在这个范围内表现出较高的效率。这些因素使得低成本的CCD探测器能够很容易地探测到拉曼散射光子。另外，人们也可以使用商业上可用的激光二极管，如Thorlabs DJ532-40，它也基于相同的原理工作。由于以下原因，在激光器内部由二极管产生的发射剖面中存在额外减弱的强度808 nm线，不影响测量:(i)其强度几乎比532 nm弱25倍。(ii)与 ...
万个具有不同中心波长的保持相等频率间隔的连续波激光器。图2.飞秒激光器在切割材料示意图结语：高功率飞秒激光在医学、超精细微加工、高密度信息存储和记录方面都有着很好的发展前景。高功率飞秒激光还可以将大气击穿，从而制造放电通道，实现人工引雷。利用飞秒激光能够非常有效地加速电子，使加速器的规模得到上千倍的压缩。此外，高功率飞秒激光与物质相互作用，能够产生足够数量的中子，实现激光受控核聚变的快速点火，从而为人类实现新一代能源开辟一条崭新的途径。如果您对飞秒激光器有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：920nm, 4W飞秒激光器（双光子）（全新样机免费试用）——920nmMax输出功率可达4W，超宽色散 ...
缺点。图四：中心波长1000nm（工作波段900-1100nm）的介质镜反射率曲线（参考）此外，我们的SLM 采用 Meadowlark Optics 专有液晶材料，可最大限度地减少 SLM 中液晶层所需的厚度。 通过最大化像素间距与 LC 厚度的比率，我们能够提供像素间效应最小的 SLM，可以在工作波段范围内轻松实现92%以上的零级衍射效率，最高可达98%。图五：镀介质镜的SLM结构示意图图六：不同光栅常数的相位光栅的一级衍射效率MeadowlarkOptics公司产品型号命名规则：特点四：高损伤阈值26GW/cm2镀介质镜的设备具有高效率和低热效应，提升了器件对高峰值功率激光的承受能力，使 ...
;(b)PL中心波长的假彩色图和(c)从高光谱数据中提取的两个PL光谱–参见相应的颜色。与Pablo Docampo教授研究小组(New Castle University)合作研究了大型钙钛矿晶体。一个好的太阳能电池需要尽可能发光[2]。PL强度的映射（图3）提供了一种快速评估非辐射损失并获得材料效率输入的方法。为了获得这样的图谱，使用532nm激光以10个太阳的等效功率激发样品。在不到一分钟的时间内以 670nm波长从880nm采集到5nm的数据。图3、在790nm处提取的PL图像（a）和从不同区域提取的PL光谱（b）。还使用Photon的GRAND-EOS平台进行了大规模测量。使用532 ...
情况为例，在中心波长λ=637.8nm处，带宽对λ／4波片误差＜0.0005%；对λ／2波片误差＜0.07%。可见实验条件下带宽对测量的影响很小。(3)偏振器的消光比对测量的影响：当考虑偏振器的消光比时，系统透过光强的表达式非常复杂。仅以式(2)为例，当θ=0°时，系统透过光强zui大值则可近似表示为：若以φ(0)表示理想偏振器的测量值，φ(a)表示考虑消光比的测量值，则误差可以按下式估算：若按a≈10-5计算，对旋转波片法而言，当θ=0°时，λ／4波片误差＜0.002%，λ／2误差＜0.29%；当θ=45°时，λ／4波片误差＜0.2%，6，λ／2误差＜0.45%。对旋转检偏器法而言，λ／4波 ...
2(b)），中心波长分别为1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我们观察到两个梳的无杂波射频（RF）频谱，在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上（图2(c)）。重复率差在这里被设置为Δfrep= 21.7 kHz。图2：双梳激光器输出特性的表征，两个梳同时运行：(a) 平均输出功率和脉冲持续时间随泵浦电流的变化。详细的锁模诊断结果显示在(b)-(d)，用于后续的测量。(b) 光谱。(c) 在重复频率差为21.7 kHz时，每个梳的射频频谱。(d) 通过二次谐波自相关测量的脉冲持续时间。脉冲持续时间τFWHM是通过反卷积获得的，假设为sech2脉冲形状（虚线对应 ...
的光脉冲串，中心波长约为1550 nm。脉冲首先通过偏振色散补偿光纤，以补偿下游组件的色散，其余的光纤组件均采用保偏光纤，确保即使在环境不稳定的情况下系统也能稳定运行。脉冲随后通过掺铒光纤放大器，然后被50:50的光纤分离器分光，每个COSMO模块接受一半的脉冲光束。在考虑损耗后，每个COSMO器件的输入功率约为45 mW(脉冲能量180 pJ)。这一数值大约比使用传统高度非线性光纤产生超连续介质和f-2f自参考所需的功率低5倍。来自环内COSMO模块的fceo信号与来自RF合成器的30 MHz信号混合。该信号通过锁相环反馈器件向激光器提供反馈。通过计数器分别记录来自内环与外环模块的信号次数， ...
(a)给出了中心波长为800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全宽)高斯脉冲的二次谐波d-scan迹线。在这个模拟中，根据塞米尔方程计算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可见光和近红外光谱范围内d-scan玻璃楔的常用材料。在图1(b-d)中，我们在谱相位的泰勒展开中加入数值上不同的色散阶数，即群延迟色散(GDD)、三阶相位色散(TOD)和四阶相位色散(FOD)。对脉冲施加正GDD主要是沿着色散轴向下移动走线(图1(b))，这意味着可以通过移除玻璃来重新压缩脉冲。由于BK7不仅引入GDD，还引入了高阶项，因此轨迹似乎略有倾斜。这在图1(c)中变得很明显，图中显示了带有TOD的d-sca ...
出。其中λ为中心波长，Δλ为FWHM。因此，在中红外区域较长的波长处，为了保持相同的相干长度，光谱宽度必须显著增加。用分辨率为0.125 cm−1的傅里叶变换红外光谱仪(FTIR)在快速扫描模式下拍摄发射光谱，在与LIV表征相同的操作条件下确定激光阈值。图4 (a)显示了两种器件在低于阈值~20 mA时在80 K下拍摄的光谱，图4 (a)显示了在16 cm−1分辨率的阶跃扫描模式下拍摄的相应干涉图。4 (b).在80k的z大ASE功率下，两种器件的FWHM均为~47 cm−1的高斯形光谱。平滑的光谱表明发射器确实低于阈值。通过干涉图确定了8 mm和12 mm器件的相干长度分别为~112μm和~ ...
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