要么通过使用辐射转移的大气模型来进行校正，使用已知或者假定光谱的地面目标(经验线校准，平场校正，黑暗物体减法)，或者两者的结合。辐射传输模型（方程式）依赖于一组外部参数的正确输入，主要用于卫星和机载数据，而地面目标、暗物体和平坦面场提供了一种更加简单的方法。然而，这些方法需要足够高的空间分辨来解决光谱均匀的参考目标亦或是对这些材料的光谱有一个合理的理解，因此主要用于低采集高度的无人机或机载数据。在过去的几年中，萌生了利用高光谱传感器进行地质应用的方法。安装在三脚架上的设备可以用于快速获取近垂直地质露头的光谱和空间高度精确的数据，即表面仪器无法（或几乎无法）观测到的空间方向。近乎垂直的露头可能包 ...
系列光谱光度辐射度计技术原理及介绍简介美国Photo Researc公司成立于1941年，现地点位于纽约州罗彻斯特的North Syracuse（北锡拉丘兹），是一家专门致力于光度、色度、辐射度测量仪器研究、生产的公司；同时，PR也是一家生产光谱式亮度计的厂家，在各地拥有13个自己独立的光学校准实验室，溯源NIST标定标准；Aunion昊量光电作为Photo Research公司在国内的代理商，总部位于上海，在西安、成都分别建立办事处，为国内客户提供快捷的本地校准及维修服务。一、理论介绍PR-6系列和PR-7系列是真正意义上的的光谱辐射度计；通过物镜或者其他光学配件有效收集光学辐射信号(光信号 ...
于材料的受激辐射产生的电子跃迁吸收带，通过分析本征吸收的吸收带我们可以从中挑选处合适的低损耗的窗口区，从而提高信号的传输效率。（2）非本征吸收损耗即杂质吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工艺的不完善引入的了新的杂质导致杂质的吸收损耗。其中对非本征吸收影响比较大有两种：1. 过渡金属离子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，这些过渡金属离子在0.6um-1.6um波段范围内光吸收能力较强，光纤制造过程中，过渡金属离子的数量应减少到十亿分之一以下，这样可以将损耗控制1dB/km以下。2. 氢氧根离子（OH-），水分子中解析出来的OH-振动吸收导致信号衰减并呈现出三 ...
，静电、紫外辐射……诸多方面都进行了测试。- 极高的响应速度：每秒显示二进制图片帧数达5万次。在实时控制模式下，从图形数据读取到显示的时延小于1500µs；- 超长的设计寿命：铰链的设计使用寿命超过120000小时，铰链偏转超1012次。- 高品质的显示：可以提供1670万种颜色，256灰度等级的图像显示，保真度高，色彩细腻。在几微米的尺寸上，集成了铝制微镜、铰链、弹性垫片、CMOS存储单元。数以百万的微镜，做到没有缺陷，在数字信号的控制下，以极快的速度做到协调统一。这些特点的综合，造就了DMD芯片卓越的品质和稳定性。让DMD在响应速度、调制精度、使用寿命、成像亮度、均一性等诸多方面，其他任何 ...
-8s），以辐射光的形式释放能量后，回到原来的能态。这时发出的光即为荧光（fluorescence），其波长比激发光的波长要长，原理如图2-6所示。利用物质对光吸收的高度选择性，可制成各种滤片，吸收一定波长范围的光或允许特定波长的光通过，用来激发不同的荧光素，产生不同颜色的荧光。对于荧光的激发波长一般都在紫外和可见波段，而对于荧光的发射波段一般都在可见光波段观察荧光一般都采用落射荧光观察方式，就是激发光是由显微物镜照射到样品上，而不是大家常见的在样品下方进行透射照明的方式，当然也存在一些使用透射荧光的观察方式，但是一般来说荧光的发射光是在样品360度方向都有发射光，而且发射光的强度只有激发光强 ...
，因此与宽场辐射荧光相比，可以较大限度地减少光损伤并提供改善信噪比的光学切片。此外由于图像是以宽场（2D平行）方式收集的，因此光片成像比一次仅检测一个像素的点扫描共聚焦显微镜快得多。由于三个关键特性，光片荧光显微镜正成为体积成像较流行的技术之一：1.激发点被限制在焦平面附近，光损伤被Z小化，生物可以存活更长的时间；2.容易获得良好的光学切片，通常接近共聚焦显微镜；3.采集速度非常快，比传统的共聚焦显微镜快几个数量级。从本质上讲，光片显微镜通常基于荧光技术，一般来说，研究中的样品需要正确标记才能成像。使用弹性散射光可以生成未标记样本的图像，但目前主要的障碍是这些图像通常受到散斑的影响。为了解决这 ...
:YAG激光辐射的吸收更高，并且与二氧化碳激光器对组织汽化相比，Er:YAG是更为高效的热机械烧蚀机制。这一点以及像面上更多的平顶光解释了使用二极管泵浦Er:YAG激光器时缺乏碳化现象的原因，这被认为有利于更好的伤口愈合。观察到的切割深度随切割速度的增加而下降(图3)可以解释为每个位置的照射时间减少，因此接收到激光能量减少。随着切割速度的增加，每个位置外加能量的减少导致热损伤宽度的减小。众所周知，在激光平均功率恒定的情况下，随着脉冲重复频率的增加，切割深度减小，热损伤增大。这可以解释为，随着重复频率的增加，每个位置的脉冲数量增加。每个脉冲都必须将达到消融阈值的能量引入到组织中，这导致随着脉冲数 ...
发态进行自发辐射发出荧光，因此激发态是亮态，STED中采用荧光分子的基态作为暗态。强制使得荧光分子处于暗态的机制采用受激辐射。当激发光光斑内的荧光分子吸收了激发光处于激发态后，用另一束STED光束照射样品，使损耗光斑范围内的分子以受激辐射的方式回到基态，从而失去发射荧光的能力。即荧光萃灭。这个过程就叫做受激发射损耗。只有损耗光强为零或较低的区域内的荧光分子能够以自发辐射的形式回到激态发出荧光，这样就实现了有效发光面积的减小。为了实现上述目的，损耗光聚焦后的光斑需要满足边缘光强较大，而中心趋于零的条件，一般采用的是环形的空心光斑，如图2所示。图2. 激发光斑（a），涡旋光（b），强度分布的线扫描 ...
地提高弱拉曼辐射的收集效率;(ii)阻止强瑞利辐射进入探测单元。这些目标是通过聚焦透镜、分束器和长通滤波器实现的。来自激光二极管的准直光通过分束器和聚焦透镜(L1)定向到样品。分束器的作用是将激发光路与收集光路分开。我们没有使用专门设计的分束器，而是使用了一块正方形的显微镜切片(25 mm × 25 mm × 1 mm)，当与激发光路保持45°时，反射/透射比为30:70。后向散射辐射由同一个透镜(L1)收集，该光束的一部分直接通过分束器，通过第②聚焦透镜(L2)聚焦在分光光度计的入口狭缝上。瑞利散射光被挡住了，在分束器和L2透镜之间使用截止波长为550 nm的长通滤波器。探测器使用的探测器是 ...
模型假设基波辐射与非线性信号的理想耦合，这意味着在脉冲带宽上有完美的相位匹配。对于宽带少周期脉冲，通常不是这样[31,32]，必须包含响应函数R(ω)(可能不仅包含有限相位匹配的影响，还包含技术参数，例如光谱仪响应函数)以适应不规则的光谱响应。图1(a)给出了中心波长为800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全宽)高斯脉冲的二次谐波d-scan迹线。在这个模拟中，根据塞米尔方程计算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可见光和近红外光谱范围内d-scan玻璃楔的常用材料。在图1(b-d)中，我们在谱相位的泰勒展开中加入数值上不同的色散阶数，即群延迟色散(GDD)、三阶相位色散(TOD)和四 ...
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