便携式L波段微波辐射计的设计与特性（转译自Portable L-Band Radiometer (PoLRa): Design and Characterization；Derek Houtz , Reza Naderpour and Mike Schwank）摘要：介绍了一种适用于地面遥感或无人机测绘的轻质量、小体积双偏振L波段辐射计。在ESA土壤湿度和海洋盐度(SMOS)和NASA土壤湿度上有突出的应用主被动(SMAP)卫星的L波段辐射测量可用于反演环境参数，包括土壤湿度、海水盐度、雪中液态水含量、雪密度、植被光学深度等。介绍了气隙贴片阵列天线的设计和测试，并显示可提供37°的3db全功率 ...
生干净的轫致辐射剖面，而且它碰巧是一种具有高熔点的相当耐用的金属。相反，金(Au)在某些XRF应用中产生非常有用的峰值，但它是一种软金属，相对较暗的焦点(即低功率负载)会对目标材料造成损害，导致如此低的可实现计数率，以至于在除zui专业的应用之外的所有应用中都抵消了它的好处。因为W是成像应用中常见的目标材料选择，所以我们将重点关注W目标源。标准W靶x射线管的功率载荷为1W/μm。当功率超过1W/μm时，该光斑产生的功率过大，目标无法处理，目标磁盘将被损坏，有时在几秒钟内就会损坏。Micro - X-Ray开发了一种独特的目标材料结构，使用金刚石衬底将热量从斑点转移到阳极，比标准目标结构更有效。 ...
种快速评估非辐射损失并获得材料效率输入的方法。为了获得这样的图谱，使用532nm激光以10个太阳的等效功率激发样品。在不到一分钟的时间内以 670nm波长从880nm采集到5nm的数据。图3、在790nm处提取的PL图像（a）和从不同区域提取的PL光谱（b）。还使用Photon的GRAND-EOS平台进行了大规模测量。使用532nm激光以0，1等效功率激发样品。图4显示了在2cm*2cm视场上获得的PL图。GRAND-EOS允许在更大的层面上捕获光学图像，以帮助改进制造过程图4、(a)在790nm处提取的PL图像，以及(b)从不同区域提取的PL光谱（参见相应的靶标）。使用GRAND-EOS系统 ...
出电极组成，辐射源的位置根 据下述公式来决定：式中，x为光斑距中心的x坐标；Lx为有效面积的长度；Ix1和Ix2分别为两端电极的输出电流。2.2光学三角法测量2.3一维PSD的剖面图二维PSD的工作原理与一维的相同，在市场上能够见到尺寸达到14mm ×14mm二维PSD。PSD的优点是响应时间频率为1MHz的数量级时，能达到10μm的位置分辨率。这是可以实现的，因为一维的 PSD仅有两个信号输出端，二维的有四个信号输出端。PSD的时间响应率和位置分辨率既与它的尺寸、 电阻和结构有关，也与输入光信号的波长和功率有关。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公 ...
发态上，再以辐射跃迁的形式发出荧光并回到基态。将激发光关闭后，分子的荧光强度也将随时间逐渐下降。假定一个无限窄的脉冲光（δ函数）激发n0个荧光分子到其激发态，处于激发态的分子将通过辐射或非辐射跃迁返回基态。假定两种衰减跃迁速率分别为Γ和Knr，则激发态衰减速率可表示为：其中n(t)表示时间ｔ时激发态分子的数目，由此可得到激发态物种的单指数衰减方程：上式中衰减总速率的倒数τ＝(Γ＋Knr)-1即为荧光寿命。荧光强度正比于衰减的激发态分子数，因此可将上式改写为:该式中，I0即为分子受激发时的zui大光强。我们将该荧光强度下降至激发时的荧光zui大强度I0的1/e（约37％）所需要的时间，称为荧光寿 ...
情况是太赫兹辐射（0.1到10THz）的产生，由于高效光电导天线的进展，在zui近几年中太赫兹辐射得到了广泛关注。THz频段对于科学和工业应用非常重要，因为它允许对许多在可见光和红外线下不透明的材料进行非侵入式检测和分析。应用包括检测1到5 THz范围内的光谱特征，以区分外观相似的塑料和爆炸物[16]、通过不透明包装进行质量控制监测、对油漆进行微米级精度的非侵入式层厚度测量[17]、高分辨率气体光谱学、以及作为标签自由分析生物组织的X射线技术的替代方法（因为THz辐射不会产生电离效应）[18]。这些应用通常采用太赫兹时域光谱技术（THz-TDS）来解决。在THz-TDS中，一个光脉冲列在一个发 ...
光子晶体中的辐射模式耦合的电动力学过程等。同时，实验和理论研究结果都表明，光子晶体光纤可以解决许多非线性光学方面的问题，产生宽带辐射、超短光脉冲，提高非线性光学频率转换的效率，用于光交换等。不难想象，随着对PCF研究的不断深入，相信PCF将在光学领域展现出更广泛的应用前景，并为实现更高效、高性能的光学器件和系统开启新的可能，从而推动光学技术和科学研究的发展。如果您对光子晶体光纤有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-135.html相关文献：[1]李曙光, 刘晓东, 侯蓝田. 光子晶体光纤的导波模式与色散特性[J]. ...
程所有的电磁辐射，其电场和磁场的振动方向互相垂直，传播方向相同。由于放射物的磁场矢量是由其电场矢量明确定义的，因此偏振分析也只需考虑一个即可。假设角频率为w的平面简谐波以速度c在z方向上传播,λ为波长。 电场矢量含有两部分Ex(z,t)和Ey(z,t),它可以表示为:式中,Eox和Eoy为波振幅;δx和δy为任意相位；t为时间。这两部分的相位差可以表示成δ=δx-δy,,其中0≤δ≤2Π。2.椭圆偏振态一般情况下，相互垂直的两束正弦振荡的电磁波具有相同的频率和稳定的相位差，此时所形成的李萨如图形是一个椭圆，因此，线偏振光和圆偏振光都可以认为是椭圆偏振光的特例。对上面的两个公式进行运算可以得到一 ...
是一个自发的辐射过程，也可以是晶体材料以振荡形式将能量释放到晶格的非辐射过程(成为声子)。这个产生额外载体和随后注入载体的重新组合称为注入式电致发光。发光二极管发射的几乎都是单色非相干光。发射光子的能量和发光二极管辐射光的波长取决于半导体材料形成p-n结的带隙能。发射光子的能量近似由下列表达式决定：式中，h为普朗克常量；v为辐射光频率；Eg为带隙能，即半导体器件导带和价带的能量差。电子和空穴的平均动能由波尔兹曼分布决定，即热能KT。当KT<Eg时，辐射光子能量几乎和Eg相等，辐射光的波长为：式中，c为光在真空中的速度。发光二极管的发光强度由Eg和KT的值决定。事实上，光强度是光子能量E的 ...
当满足索末菲辐射条件时就可以不考虑其对P点的贡献。这样，透光孔S1,决定了P点出的光波幅值Up。图1衍射推导菲涅耳-基尔霍夫衍射公式：式中，(r1,n)为单位矢量r1和n之间的夹角，(ro,n)为ro和n之间的夹角。倾斜因子[cos(r1,n)-cos(ro,n)].如果点光源离开孔径足够远，对于孔径上各点都有cos(r1,n)=1。另外设cos(ro,n)=-cosx,则可得：当P点远离衍射屏时，x近似等于零，倾斜因子近似等于2，所以上式可改写：这样，关于空间某点P处的场值Up就可以极大的简化得出。图2中，包含坐标原点O的孔径被单色平面波照射。这里，利用g(xo,yo)来描述孔径内某点的光源 ...
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