曼光谱中提高光谱分辨率的方法拉曼波段由散射强度构成,散射强度是由可极化分子键(地面真相)的拉曼散射引起的波长位移的函数,这些散射强度被叠加以产生以矢量s表示的固有拉曼光谱。因此,用矢量m表示的测量光谱被测量仪器点扩展函数(IPSF)模糊化,该函数增加了拉曼波段的重叠和峰值参数失真。给定额外的测量噪声,用向量n表示,这些关系可以表示为:其中*表示卷积算子,ipsf是向量形式的ipsf。对于扫描光谱,当主要受光学元件影响时,ipsf趋于高斯分布;当主要受狭缝效应影响时,ipsf趋于三角形分布。由于这些影响,对于不同类型分子的复杂混合物,将拉曼波段分配到正确的原始分子类型并确定正确的波段参数值可能很 ...
了峰值功率和光谱分辨率之间的权衡。最佳脉冲持续时间也可以取决于实验条件,因为已经表明,在某些情况下,响应是一个与时间相关的函数,因此信号可以对调制光束强度具有非线性依赖关系。3.近红外波长,从700到1200nm,最大限度地减少光损伤,这通常是由于多光子吸收,增加了组织穿透。4.高脉冲重复率,10 - 100MHz量级,最大限度地提高采集速度,同时最小化像素停留时间。5.光功率大于每支100mw,用于补偿传输路程中的损耗,同时达到生物样品允许的最大平均功率水平,即700nm时10 - 20mw, 1000nm时可达100mw。上述特征的组合使得CRS显微镜在技术上比其他非线性显微镜技术要求更高 ...
探测灵敏度和光谱分辨率都与波长有关。虽然看似短波长比长波长更适合用于拉曼光谱应用,但不能忽略短波长的劣势,那就是荧光效应。物体受到光照射可能会吸收光子能量,从而放射出能级小于入射光波长的光,UV-VIS波段这种情况较为明显。因此,对于许多材料而言,受到UV-VIS范围内的照射,容易产生荧光,而大量的荧光背景,则可能掩盖住本来希望采集的拉曼信号。如果来到深紫外光范围内,则能够有效避免荧光影响,因为更短的UV光激发出的荧光通常在300nm以上,可以与拉曼信号进行有效的分辨。但是紫外光的劣势也很明显,那就是能量较高,容易损坏材料,而其价格和制造难度也相对较高。综上,对于拉曼应用的激光器选择,需要综合 ...
够提供有效的光谱分辨率,从而获得波导的色散指数。除此之外,椭偏成像技术可以用于对导电聚合物膜层的研究,通过椭偏成像可以获得聚合物层的空间分布信息和不同厚度层的显著形态差异。 此外,椭偏成像还应用在原位测试方面。例如对界面氧化层变化的分析可以显示氧化层厚度变化,精确到纳米级 。对于水媒质中油滴到达石英固体表面上时形貌的变化,椭偏成像能够准确地测定在液滴和界面之间发生薄膜排水时液滴轮廓的变化。该技术对厚膜和薄膜的测量都很敏感,无需扫描表面,可实时生成薄膜轮廓。到目前为止,椭偏成像技术在纳米材料检测方面已经取得长足的进步, 椭偏光谱成像已经可以对复杂二维分布的纳米层结构薄膜样品进行快速光谱成像定量测 ...
允许快速获取光谱分辨率高的图像。由于相机捕捉到视场内的整个图像,因此可以实时收集信息并跟踪细胞和发光的纳米尺度组分的动态。Photon etc.的PHySpec™软件允许进行主成分分析(PCA),以便在样品中识别和定位纳米颗粒。Photon etc.公司的高光谱滤光片其高通量的特性,可快速获取光谱分辨率高的图像。由于相机捕捉的是视场中的整个图像,因此可以实时收集信息并跟踪细胞和发光纳米级组件的动态。Photon etc.公司的软件PHySpec™可进行主成分分析(PCA),以识别和定位样品中的纳米颗粒。图3(a)呈现了使用60x物镜拍摄的,标记有60nm AuNPs的MDA-MB-23人类乳腺 ...
,他们使用了光谱分辨率为2nm的高光谱成像仪(IMA),空间分辨率接近衍射极限(~μm)。EL采用源表,Vapp=0.95V。532nm激光用于PL(激发光照强度为0.58mw)。在显微镜物镜下的整个视场被激发,同时收集来自百万个点的PL信号。图2(a)和(b)显示了CIGS微电池的PL和EL图像。通过结合其光谱分辨的PL和EL图以及光度绝对校准方法,研究人员可以使用广义普朗克定律来提取与电池zui大电压直接相关的准费米能级分裂(Δμeff)(见图1(c)和(d))。借助太阳能电池和LED之间的互易关系,可以从EL图像中推导出外部量子效率(EQE)。在样品的整个表面上获得微米级的基本特性有助于 ...
0 eV时,光谱分辨率约为1.3 eV。XM-1的光子能量范围在500 ~ 1300 eV之间,因此覆盖了波长为2.4 nm的水窗, 3d过渡金属的L边多,稀土体系的M边多。在光子透射样品后,第二个菲涅耳带板,微带板(MZP),将一个全场图像投射到一个x射线敏感的二维电荷耦合器件(CCD)探测器上。它是一个背面照明的薄CCD。目前的CCD芯片像素为2,048×2,048,像素尺寸为13.5 × 13.5µm2。放大倍率的典型值在1500到2000之间,每个图像的视场约为10 μ m。根据可用光子的通量,对于具有强对比度的样品,每张图像的照明时间约为1-2秒。图2.在Fe L3边缘轨道平面上下圆 ...
也需要足够的光谱分辨率来解析光谱特征。快速的光学延迟扫描在满足这两个要求方面发挥着至关重要的作用。通过快速光学延迟线,太赫兹系统可以部署在快速点扫描应用和需要在短时间内检查大表面区域的工厂中。在这些场景中,机械的光学延迟通常难以实现高吞吐量的性能要求。采用单腔双梳的太赫兹系统应用单腔双梳激光器为实现快速、精确的光学延迟扫描提供了引人注目的解决方案,消除了机械延迟级的限制。其共同噪声抑制确保了时间轴上卓越的亚飞秒精度。这种对脉冲延迟的精确控制可以实现高分辨率光谱和材料特性的准确测定。单腔双梳的GHz重复率可实现纳秒级的光学延迟扫描,这非常适合具有长延迟扫描需求的应用,但它又避免了在没有信号的区域 ...
面临着挑战。光谱分辨率受到干涉仪臂长差异的限制,这可能需要直接的光学延迟路径调整。此外,傅里叶变换光谱中使用的机械扫描机制通常会在速度、灵敏度和可靠性方面带来限制。这些限制推动了对替代方法的探索,克服这些挑战就可以在气体光谱应用中获得更好的性能。双梳光谱双梳光谱是一种尖端技术,其利用频率梳的独特特性来实现具有高刷新速率的高分辨率气体光谱。与传统的光谱方法不同,双梳光谱不依赖机械扫描或移动部件。相反,它利用两个精确控制的频率梳来生成稳定且相干的时间干涉图案,并通过简单的傅立叶变换从中提取光谱信息。此外,双梳光谱提供高速的刷新率,允许实时、连续地监测气体样品。使用简单的光电二极管,便可以快速捕获整 ...
为1 μm,光谱分辨率优于2.5 nm。QFLS Δμ是指电子处的准费米能级和空穴接触在照明下的分裂。通常,测量有效QFLS(Δμeff),因为照明的样品区域不是无限小的,并且延伸到具有多个晶界的较大区域。这些内部接口会导致内部损耗降低理想的QFLS。太阳能电池在热平衡和室温下的PL发射ΦPL可以通过广义普朗克定律使用黑体的玻尔兹曼近似来描述。由于太阳能电池不是理想的黑体,因此必须考虑样品吸收率,即吸收的光子与入射光子数的比率或吸收概率。光子发射的有效角度通常小于整个半球。只有在低于临界角的角度下发射的光子才能离开钙钛矿样品表面,而在较高的角度下会发生全内反射。在进行局部QFLS的计算之前,必 ...
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