等优势。基于二次谐波的自相关仪光学系统主要有以下两种工作形式：共线传输型与非共线传输型。（1）共线传输型如上图所示，入射光经分束片分成两束光独立传播，两束光又分别经回返装置又传输至分束片并再次合为一束光共线传输。其中一个回返装置可提供光学时间延迟，当其从两激光脉冲重合处开始运动至两激光脉冲完全脱离，便完成了一次该路激光脉冲对另一路激光脉冲的扫描，可输出相关函数的波形。两束光共线入射倍频晶体时因满足相位匹配条件发生倍频效应（通过调节倍频晶体的方向，可满足单束光入射不发生倍频），探测器接收倍频光的信号，通过该信号的时间延迟和强度可确定原始激光的脉冲宽度。（2）非共线传输型当两束光经过回返装置再次回 ...
”方法，利用二次谐波产生使泵浦或探测光束的频率加倍。这两种方法都会损耗较多的激光功率，损耗对于测量高导电性材料(如金刚石)是一个关键问题，需要足够高的激光功率强度来产生足够高的信噪比。此外，双色法对激光的强度和波长稳定性都有很高的要求。否则，激光波长的波动将转化为泵浦和探测光束的功率强度的波动，并在TDTR测量中出现噪声。其次泄漏泵束对Vout信号的影响主要是线性的，Vout=Vout0+aVleak。Vout0为不受泄漏泵束影响的反相热信号，a为比例常数，Vleak为仅由泄漏泵束引起的检测信号。常数a取决于包括检测器光电流和谐振电路品质因数在内的因素，可以通过测量Vout作为Vleak的函数 ...
粉末倍频的的测试使用脉冲Q-开关Nd：YAG激光器，依据Kurtz-Perry法来测试，激光波长是1064nm。化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的粉末倍频效应均为0.1×KDP，出现此种现象可归因于在化合物结构中TeO5基团几乎按照对称的方向排列，因此在很大程度上削弱了它们的倍频效应。除此之外，由图1(b)可得，在化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7中，二次倍频效应的强度随着粒径的增大而增大，最终趋于平缓，根据Kurtz和Perry，这种曲线现象表明K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7服从第一类相位匹配。图1(a) 化合物K2(TeO)P2O ...
转换过程有：二次谐波，差频，和频，光参量振荡，和其它二阶非线性过程。二次谐波（SHG）或倍频是利用非线性晶体的χ（2）特性的最常见的应用。在SHG中，两个具有相同波长的泵浦光子通过一个非线性过程结合，产生波长为λ/2的第三个光子。与SHG类似，和频（SFG）是结合波长为λp和λs的两个输入光子来产生一个波长为λSFG 的输出光子。λSHG=（1/λp+1/λs）-1。差频（DFG）中，两个波长为λp和λs的光子入射到晶体，频率较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp，发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=(1/λp-1/λs)-1。在差频过程中，两个信号光子和一个闲置光 ...
的输出功率。二次谐波产生：PPLN是用于倍频的最有效晶体之一，尤其是能高效产生绿光和红光。PPLN一直用于倍频脉冲光1064nm，单次通过的脉冲系统中转换效率高达80%。在连续光系统中，腔内倍频效率已实现超过50%。如何使用PPLN晶体长度：当选择一种晶体时，晶体长度是一个重要因素。对于窄带连续光源，我们的20mm到40mm的较长晶体长度将提供更高的效率。然而，对于脉冲光源，长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加，会具有负面效应。对于纳秒脉冲，通常推荐10mm长度，而较短的0.5mm到1mm长度则适用于飞秒脉冲系统。极化：为了利用铌酸锂的最高非线性系数，输入光应该是e偏振的，即偏振态必须与晶体偶 ...
1．二次谐波产生PPLN可用于单通结构的SHG，泵浦聚焦在晶体长度的中心。为了达到最佳效率，要达到Boyd-Kleinman聚焦状态。这就是光斑的大小，晶体长度与共聚焦参数的比值是2.84。SHG相互作用所能达到的最佳转换效率也取决于以下几个因素:连续波或脉冲泵源输入功率:在高功率时，可达到增益饱和泵浦/SHG波长:在低增益时，涉及更高能量光子(短波长)的相互作用，转换效率更高。1064nm→532nm对于低增益连续波，典型的转换效率为2%/Wcm。例如，对于1.5W的1064nm泵浦，40mm长的MgO:PPLN晶体，532nm的预期输出是180mW。在更高的功率下，Covesion在10W ...
用于冷却铍离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统，其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁，以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频，可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子，两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm，然后在MSFG626中结合，产生626nm。使用BBO晶体，这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地，我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm，然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系 ...
该激光器产生二次谐波(532 nm)激发样品。脉冲宽度为7 ps。信号通过物镜(Edmund Inc，NA=0.4)聚焦到一个充满二甲基亚砜(DMSO)的细胞。在这种设置下聚焦点可以小于2µm2，从本质上限制了未来实验中潜在的空间分辨率。传输的辐射被一个相同的物镜收集，并通过另一个聚焦透镜定向到单模光纤中。将光纤的输出信号准直后送入PMT。PMT是由光子计数电子学通过适当的延迟线发送一部分入射光束触发的。激发脉冲(532 nm)后，检测持续60 ns，则每个通道的标称时间间隔为15 ps，这定义了该设置的时间分辨率，因此更换相应器件将改变系统的时间分辨率。图3图3为使用上述系统测得得甲醇（左） ...
，随后由一个二次谐波生成（SHG）模块上转换，并通过一个type-0的自发参量下转换（SPDC）模块（Covesion），由下转换产生纠缠光子对。SPDC模块是一个耦合进入的25px氧化镁掺杂铌酸锂（MgO:PPLN）波导，具有18.3μm周期。上转换的脉冲在769nm处具有243 GHz（0.48nm）的全宽半高带宽，这连同SPDC波导的相位匹配条件，定义了一个宽的联合光谱强度（JSI）函数。锁模激光器（Pritel UOC）的脉冲通过80ps延迟线干涉仪分成两束，然后在二次谐波生成+掺铒光纤放大器（SHG + EDFA）模块（Pritel）中进行上转换和放大。来自SHG模块的短PM光纤连接 ...
，随后由一个二次谐波生成（SHG）模块上转换，并通过一个type-0的自发参量下转换（SPDC）模块（Covesion），由下转换产生纠缠光子对。SPDC模块是一个光纤耦合进入的25px氧化镁掺杂铌酸锂（MgO:PPLN）波导，具有18.3μm周期。上转换的脉冲在769nm处具有243 GHz（0.48nm）的全宽半高带宽。锁模激光器（Pritel UOC）的脉冲通过80ps延迟线干涉仪分成两束，然后在二次谐波生成+掺铒光纤放大器（SHG + EDFA）模块中进行上转换和放大。来自SHG模块的短PM光纤连接到一个非线性晶体（Mgo:PPLN），通过自发参量下转换（SPDC）生成光子对。粗波分复 ...
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