术,与传统宽视场显微镜的白光照明路径兼容。我们考虑将 QWLSI 与传统的白光透射显微镜结合使用。尽管 Primot 等人已经对使用改进的 Hartmann 掩模 (MHM) 的 QWLSI 的特性进行了严格研究。Phasics公司提出了波动光学和几何光学之间的简单联系,以解释光源的空间相干性对相位测量的影响。在对基于 QWLSI 的 WFS 进行理论分析后,展示了它对相位显微镜的兴趣,并通过测量校准的测试样本来量化其准确性。然后将该技术应用于活细胞成像。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学 ...
顺序扫描整个视场。这种工作方式又分为串行扫描与并行扫描(推帚式扫描)两种,如下图所示。前者是由小型探测器首先扫描视场上方的一个窄条带,从左扫至右,然后下移至第二排窄条带,重复扫描过程,直至记录目标的整个幅面。事实上应当是探测器静止不动,而是被探测的图像扫过探测器。因此串行扫描要求有正交方向的两个运动,这就要求系统中有两个独立扫描的反射镜。也可以用一块具有复合运动功能的反射镜。推帚式扫描是一种并行扫描方式,它以一维探测器阵列按“推式扫骨”方式扫描物空间。相对于串行扫描方式,并行扫描探测器要复杂一些,像元数量比较多,但相应的机械结构要简化得多。如果系统在所要求覆盖的空间范围内,对目标成像于充满光学 ...
径(光阑)和视场(物体)变量的函数来描述。这个函数称为像差函数,用泰勒级数表示,级数中的每一项表示一种特定类型的偏离理想像的现象,称为像差。为了构建我们理想的成像模型,我们将遵循Abbe的共线映射在两个空间之间:物方空间和像方空间。共线映射具有以下性质1)每个物点将被映射到一个唯一的像点;2)每个物面将被映射到一个唯一的像面。由1)和2)我们可以得到,每条物方光线线都将被映射成一条唯一的像方光线。这个结果是根据两个平面的交点产生直线得出的。由于成像系统几乎执行这些功能,我们将假设它们的现象,包括变形系统,可以用共线映射来描述。在共线映射中,将物体空间中的点P(x,y,z)与像空间中的点P ...
案。传统的宽视场照明正是这样做的。然而对于非线性光学方法,如双光子荧光显微镜,宽视场照明不是一个实用的选择,因为现有的超快脉冲激光源不能提供足够的功率来同时激发整个视场。虽然超快激光不能照亮整个领域,但它们的能量足以同时照亮许多感兴趣的点。困难在于有效地将光线重新分配到只需要关注的区域。纯相位型SLM非常适合这项任务,它们可以动态地调整可用于成像和光刺激的活动波束的数量和位置。纯相位SLM通常使用向列相液晶矩阵,类似于多媒体投影仪中使用的矩阵。然而,与通过遮蔽特定像素来生成图像相比,纯相位SLM利用了光的波动特性,本质上就像计算机控制的衍射光栅,其中每个像素引入不同的相位延迟,而不是调制通过的 ...
类系统是一种视场很小而孔径较大或很大的系统,应该保证轴上点和近轴点有很好的像质。所以须校正好球差、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的带光球差容限为或实际上,边光的球差未必正好校正 ...
是图像的最大视场是由舞台的最大行程决定的,而不是光学。因此,切换到倍率较低的镜头并不能提供大的视野。通常情况下,使用10倍倍率物镜的光学显微镜可以获得>1毫米的视野,但使用压电台则无法获得这些视野。二是这些级的机械共振频率通常将最大扫描速度限制在每行至少数十毫秒(或更高),这意味着它们至少比波束扫描系统慢一个数量级。尽管有这些限制,样本扫描的简单性使它在许多情况下成为一个可行的选择。样品扫描系统的光学吞吐量也非常高,因为唯一需要的光学是物镜。当发射束被进一步分析时,样品扫描也会有好处,例如,通过光谱仪,在光谱仪中,光束的移动会造成伪影。另外也可以通过扫描样品上的组合激光焦点并记录CARS ...
的相对孔径和视场,为将其控制在适当范围内,以保证整个像面上的优良像质,目前傅氏变换透镜的焦距大多大于 300mm。图1就是一个常用的系统。于是,长焦距的傅氏变换透镜都采用下图2所示的远距型结构。为了同时校正物面像差与光阑像差,采用如下图3所示的对称结构型式。四组元对称远距型透镜的前焦点到后焦点距离可以缩小到 左右。图3显示了双远距对称型和非对称型中的两种结构型式示例,其中透镜(b)为f'=70mm,输人面直径 48mm,频谱面直径5mm。由于频谱面小,像方孔径角达1/1.5。为充分发挥校正像差的潜力,采用非对称结构,末端的弯月形厚透镜可起到以增大像方视场角的作用。图1图2图3这类双远距 ...
阑,底片框为视场光阑。为保证轴外光束的像质,可变光阑的实际位置大致设在摄影物镜的某个空气间隔中。孔径光阑的形状一般为圆形,而视场光阑的形状为圆形或矩形等。摄影物镜的光学成像特性摄影物镜的光学成像特性主要由三个参数决定,即焦距 f' 、相对孔径 D/f' 和视场角 2ω。焦距 f'物镜的焦距决定了物体在接收器上成像的大小。用不同焦距的物镜对同一位置物体进行成像时,焦距越大,所得的像也越大。为满足各种成像要求,物镜焦距值相差很大,短的只有几毫米,长的达数十米。变焦镜头,当其焦距改变时,可以获得不同放大倍率的像。相对孔径 D/f'物镜人瞳的直径与其焦距之比称为物镜的相 ...
处的分划板是视场光阑,目镜往往是渐晕光阑,其大小影响轴外点成像的渐晕系数。若图像接收器不是人眼,而是光电器件(如 CCD 及 CMOS 器件等),则可将它置于实像平面 A'B' 处。望远系统的视觉放大率 Γ 定义为:物体经过望远系统所成的像对人眼张角的正切 ,与人眼直接观察物体时物体对人眼张角的正切 之比。2. 望远物镜的光学成像特性望远物镜的光学参数由焦距 f′、相对孔径 D/f′ 和视场角2ω。来表示。这些参数决定了望远系统的分辨率、像面照度、成像质量和结构尺寸。因此,根据使用要求,正确确定参数并合理选择物镜是十分重要的。(1) 物镜的分辨率 ψ望远物镜的分辨率用极限分辨角 ...
处的分划板是视场光阑,目镜住往是海晕光阑,其大小影响轴外点成像的渐晕系数。而对于测量用显微系统,孔径光阑没在物镜的像方焦平面上,以形成物方远心光路,提高测量精度。若接收器不是人眼,而是光电成像器件(如 CCD 及 CMOS 器件),则可将它置于实像平面 A'B' 处。显微物镜的成像特性影响系统成像特性的主要是显微物镜。显微物镜最重要的光学参数是数值孔径和倍率,它影响系统的分辨率、像面照度和成像质量。数值孔径定义为显微物镜物方介质的折射率 n 和物方孔径角正弦之乘积,用符号 NA来表示,即(1) 显微物镜的分辨率δ显微物镜的分辨率是以它能够分辨开两点的最小距离δ来表示的,计算公式 ...
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