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线栅偏振分束器（PBS）
角线)通过非偏振分束器，光束被分成两束强度几乎相等的光束。其中一束照亮了XY相位系列SLM，而另一束照亮了参考镜。两束反射的光束在透镜的成像平面上重新组合。如果参考镜和SLM仔细对齐，使它们接近共面，在像面上就会看到干涉条纹。摄像机被放置在成像平面上，以便放大条纹便于观察。当XY相位系列SLM以不同的相位图驱动时，可以看到动态干涉条纹。分析干涉条纹可以获得XY相位SLM进行相位调制信息。图3 SLM的Twyman-Green 干涉仪光路图4所示的离轴配置，在光路中移除了非偏振分束器，从而最大限度地提高升系统效率。激光束以一个轻微的角度（≤15°）入射到SLM上，照射到SLM上，经像素反射镜反 ...
后激光束通过偏振分束器分成泵浦光和探针光。在PBS之前，另一个半波片用来调整泵浦和探针光束之间的功率比。泵束通常在0.2-20 MHz范围内使用电光调制器(EOM)调制频率，然后通过物镜聚焦到样品。另外一些TDTR设置使用声光调制器(AOM)，但由于AOM的上升时间长得多，调制频率通常有限。EOM调制频率作为锁定检测的参考。在通过相同的物镜聚焦到样品之前，探针光束通过机械延迟线产生时间延迟。探测束通常在延迟阶段之前扩束，以减小长距离传输导致的发散。图1. 典型TDTR系统光学装置图时域热反射系统 探测方式：反射的探测光束由快速响应光电二极管探测器收集，它将光信号转换成电信号。然后使用锁相放大器 ...
磁铁磁化。非偏振分束器被插入在转向PBS和显微镜物镜之间，以将反射的泵浦和探测光束转向检测路径。在检测路径中，泵浦光束被滤波器去除，而探测光束通过半波片，然后被渥拉斯顿棱镜分成两个正交偏振分量。调整半波片，使得两个分量具有大致相同的强度。通过检测平衡检测器上相对强度的变化来监测探测光束偏振的瞬时变化。图1. TR-MOKE探测方案示意图。反射探测光束的偏振态被渥拉斯顿棱镜分离，并被平衡探测器探测到。放置在沃拉斯顿棱镜前的半波片用于平衡平均强度在与半波片非完美平衡的情况下，热反射信号与瞬态克尔旋转重叠。由于TR-MOKE信号会改变磁性换能器的相反排列磁化状态的符号，因此TR-MOKE信号可以通过 ...
一个光纤耦合偏振分束器 (PBS) 和两个端镜（M1 和 M2）。EOM 已同步到40.5 MHz 振荡器重复率的一半，这导致两个反射镜 M1 之间的脉冲到脉冲切换和 M2，分别。由于 PBS 和 M1 之间的光路长度与PBS 和 M2 形成了两个不同光路长度的线性谐振腔，这是由于FOPO 输出脉冲的两个交替中心波长的色散调谐。FOPO 的脉冲到脉冲波长切换示例性地显示为固定斯托克斯波长1032.7 nm (图2（一个））。844.9 nm (2152 cm-1 ) 和 846.9 nm (2124 cm-1 )之间的波长切换通过光栅分离FOPO输出的波长并测量两个用两个光电探测器在空间中分离 ...
和校正，包括偏振分束器或双透镜开普勒型成像光学元件等光学元件。中展示了一种基于剪切干涉仪的方法，该方法能够以相对简单的方式同时测量扭曲液晶显示器的幅度和相位调制。在这里，应该注意的是，除了与干涉仪对准相关的固有缺陷，以及它们对机械振动或空气湍流的高灵敏度外，上述校准设置还需要大量的光学元件。代替干涉测量，可以替代地实施基于衍射的方法来获得校准曲线。 一般来说，这些方法依赖于对衍射场的分析，这是由于光与某些多相 DOE 的相互作用，这些 DOE 以前被编码到 SLM 中。 为了获得校准曲线，他们采用相位检索算法。 其他方法只是量化远场中相应 DOE 的参数之一，例如由两级光栅产生的衍射级强度或菲 ...
PBCC，带偏振分束器的准直器；PBS，偏振分束器。（b）自参考稳定光纤频率梳实验装置总体方案。黑色线和黄色虚线分别表示光纤和电气连接。PM-EOMs，调相电光调制器；AM-EOMs，调幅电光调制器；ISO,隔离器；FBG、光纤布拉格光栅；IWDM，带隔离器的980/1550 nm波分复用器；LD, 976 nm激光二极管；法国电力公司（EDF）, Er-doped纤维；高非线性光纤；连续波激光器，1560 nm的窄线宽连续波激光器。图1（a）显示了两个EOMs的锁模光纤激光器结构，该结构采用非线性放大环镜（NALM）机制锁模。采用由偏振分束器（PBS）和准直器组成的集成器件来减小腔长。输出光 ...
（b）通过非偏振分束器立方体的两个梳的相干重叠触发的干涉（c）用于THz时间域光谱学的设置，其中采用高效自由空间光电导天线进行THz产生和检测（d）在乙炔（C2H2）气体室内进行的双梳光谱学分析。1.1.激光输出表现两个光梳显示出同时自启动和稳健的锁模运行，其平均输出功率范围为每个梳子80毫瓦至110毫瓦，受可用泵浦功率限制。两个光梳具有几乎相同的光学特性。功率曲线是线性的，激光在zui高功率操作点时达到了23%的光学转化效率(参见图2(a)，随着腔内功率的增加，脉冲持续时间缩短的趋势符合孤子形成的预期逆比例规律（参见图2(a)）。在zui高功率操作点，脉冲的持续时间为77 fs，通过二次谐波 ...
一光束入射于偏振分束器(PBS),经其反射后，光频为f1采用定角反射器使其通过固定路径，然后再次经偏振分束器(PBS)反射。透射光频率为f2,通过由动角反射器形成的可变路径，再次通过偏振分束器 (PBS)。这两束光发生相干作用，经一偏振器后，在另外一个光电探测器上产生差频信号。被测和参考差频信号的位相差表示了动角反射器的移动位移。角反射器是有用的，因为它可沿原方向反射回光束，且不会反馈到光源处。但是，在某些应用中，要求使用平面反射镜而不是角反射器。下图给出了使用平面反射镜时的光路结构。通过1/4波片改变测量光束的偏振方向，测量光束两次通过测量路径，因此，分辨率相对于角反射器型加倍。(3)影响测 ...
激光束在可变偏振分束器中以7:1的比例分裂，其中P偏振(水平)泵浦光束通过可变延迟线传播到有机晶体以产生太赫兹波，S偏振(垂直)探针光束传播到光纤发射阶段。OH1晶体通过激光泵浦光整流产生太赫兹带宽辐射脉冲。文献42深入描述了太赫兹辐射脉冲产生的技术细节。随后，产生的太赫兹辐射脉冲通过高密度聚乙烯(HDPE)滤波器传播。为了进行测试，电光LNOI太赫兹波传感器位于HDPE滤波器下游5mm处。通过在光纤入口面过度填充未衰减探头，实现了将激光探头脉冲耦合到探测装置的输入光纤中。这与放置在探头光束线上的f = 100 mm焦距透镜一起减轻了再生放大器中指向漂移的影响，并提供了在设备输出处测量的一致的 ...
late)和偏振分束器(Polarizing Beam Splitter)组成的分光结构，分为两束：泵浦激光和探测激光。1/2 波片可以用来调节泵浦探测两路的分光比例。泵浦激光路径：①泵浦激光经过一台美国ConOptics公司的电光调制器(Electro-Optic Modulator, EOM)，其强度被加载ωr频率的调制，ωr同时也作为锁相放大器的参考信号使用。②泵浦激光随后经过BBO晶体进行倍频，经过晶体之后，激光变成了包含1064nm（基频成分）+532nm（倍频成分）的双色光。③经过倍频晶体的激光经过冷光镜(Cold Mirror)滤波，基频光被基本滤除。Red Filter进一步滤 ...
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