情况下,圆双折射和二色性及其叠加如图1所示,这种情况称为极性法拉第效应。图1.磁化诱导的圆双折射(a),圆二色性(b),以及垂直入射平面偏振光的极性法拉第几何中两种效应(c)的叠加。在垂直于传播矢量的平面上,显示了光偏振的轨迹。两个面外磁化畴对极化状态有不同的影响,如与畴颜色相同的箭头所示。在(c)中,法拉第旋转是指椭圆长轴的旋转。虽然法拉第旋转让人联想到光活性介质的圆双折射,但有一个重要的区别:如果光再次以相反的方向通过材料,在法拉第效应的情况下,旋转不会取消,而是会加倍。这种不可逆性的原因是法拉第旋转与磁化方向而不是光轴有关。磁化相对于传播方向的反转导致沿m轴的首xuan左圆形模式和右圆形 ...
体锗和硅 的折射透镜、消色镜头和变焦镜头等。在红外光谱范围内,会经常用到如棱镜、窗口材料和器皿等光学元件,而选择合适的材料时要考虑到适 用的波长限制、可操作性和稳定性。卤化物单晶体从紫外到红外区域是透光的。氟化镁和氟化钙相对稳定, 其透光区域波长达到12μm。氯化钠、溴化钾和碘化铯三种材料的透光区域波长分别达到20μm、30μm和 70μm,但由于这些材料容易分解,因此需要谨慎使用。此外,氯化钠和溴化钾容易潮解和分解。因此,对于光学元件而言,制作的材料应该严格选取。2.紫外光学元件普通的光学玻璃,当紫外光谱波长小于350nm左右,透过率会减小并且不能长期使用。因此用于紫外 线区的透镜和棱镜材料 ...
)中出现磁双折射。Voigt(1908)对MO现象的早期研究作了概述。在20世纪初,MO现象已经成为一个重要的研究课题。量子力学还没有出现,因此对这些现象的理论理解是完全缺乏的。洛伦兹(1884)提出了法拉第效应的早期理论模型,该模型基于左圆偏振光和右圆偏振光与固体中的经典电子振子的耦合方式不同的观点。德鲁德(1900a, 1900b)进一步扩展了理论。对MO效应的基本认识随着量子力学的发展而增长。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效应是由自旋-轨道(SO)耦合下的自旋极化电子运动引起的。休姆在他的考虑中使用了克拉默斯-海森堡色散方程,该方程根据电偶极子算子的能量 ...
c干涉仪对双折射或地形效应等互反效应不敏感。这些影响通常会导致Kerr-SNOM图像中的伪影。为了测试新的可变温度UHV-Sagnac-SNOM的性能,人们使用了一小块垂直磁化和大Kerr旋转(红光约0.41)的TbFeCo磁光(MO)盘。表面轮廓由1毫米宽的轨道组成,由0.6毫米宽和100毫米深的凹槽分隔。沿着磁道,等间距的磁位与相反的磁化被热磁写入。图2图2(a)和(b)显示了MO盘的Sagnac-SNOM图像以及同时记录的地形图像。在地形图像中可以清晰地检测到轨迹和凹槽,这表明在目前的设置下,尖端到样本的距离控制在特高压下工作得很好。图像中的小波纹结构是由噪声激发的尖端到样品的振动引起的 ...
变化。12个折射率中的2个,即光散射的来源,是局部分子密度的度量,因此也是生物样品结构的度量。除了光学相干断层扫描(OCT)技术外,样品的弹性散射很少用作生物成像的对比源。OCT依靠样品的红外光后向散射产生组织的横截面图像。在分辨率和穿透深度方面,OCT介于超声成像和光学显微镜之间,并且由于其通用性已成为医学许多领域的重要工具。然而,当相干光的弹性散射用于OCT或其他成像方式时,由于组织和其他细胞复合物典型的非均匀折射率,在穿过样品时产生复杂的干涉场。由于其颗粒状外观,该领域被称为“散斑图案”,对于成像应用,它通常被认为是有害的,因为它叠加了感兴趣的特征。在某些应用中,当应用波前整形时,可以利 ...
通路中空气的折射率,n(z1-z2)表示两个光路之间的差异而不是几何距离差。可见光的波长一般为400~700nm,因此测量的基本单位是200~350mm。(因为半波长)2.测长干涉仪的基本类型(1)泰曼一格林干涉仪泰曼一格林干涉仪是一种使用准直光束的迈克尔逊干涉仪。其光路本质和迈克尔逊干涉仪相同,都是采用分束器分光,两束光再次重合进行干涉的方法。光路图如下:当测试对象通过一个平面镜时,每条入射光线的的倾斜角都是相等的,可看到的整个区域呈现相同的照明度,光程差为mλ/2时是亮条纹,光程差是(m+1/2)λ时为暗条纹,此时m是一个整数。当一个平面镜倾斜时这种情况也将改变。此时,直条纹出现在观察区域 ...
敏玻璃内部的折射率,通过这种全息曝光方法,实现了具有相位调制功能的衍射体布拉格光栅(VBG)。体布拉格光栅(VBG)根据具体应用的差异,可分为以下几个主要产品:体布拉格光栅反射镜(RBG) ---波长锁定、线宽压窄;啁啾体布拉格光栅(CVBG) ---fs/ps的脉冲展宽和压缩;超窄带滤光片(BPF) ---超窄线宽滤波;陷波滤光片(BNF) ---超低波数拉曼测量及汤姆逊散射;透射式布拉格光栅(TBG) ---角度放大;反射式-超窄带宽滤光片,欢迎客户前来咨询了解。产品主要特点:1.超窄带宽(FWHM可低至20pm);2.高衍射效率(upto 95%);3.偏振不相关;4.物理性能稳定,不易 ...
:YAG激光折射后,陶瓷表面微观结构的改变时影响粘接性能改变的基础,而激光刻蚀不引起陶瓷本身结构的破坏,是其提高粘接性能的前提。2.2粘接强度粘接强度是评价修复体粘接性能的主要指标,也是目前学者对粘接性能研究zui多的内容。研究表面,单独使用Er:YAG激光处理不同组分组成的陶瓷表面,便可获得比传统方法高的粘接强度,可作为一种临床上陶瓷的表面处理方法。通过对比不同脉冲能量的Er:YAG激光照射对Empress 2陶瓷的粘接效果,当脉冲为300 mJ时,陶瓷间的粘接强度高于氢氟酸刻蚀。对于使用不同烧结时间制作的氧化锆陶瓷,Er:YAG激光照射均可增加粘接强度。结语:Er:YAG激光在陶瓷材料粘接 ...
镜之间介质的折射率(空气为n0= 1;浸没油N0≈1.5)。α和n值越高,物镜收集的衍射光阶数越多,分辨率越高。可用的zui高数值孔径为1.4,用100倍放大率的油浸物镜获得。使用这种物镜和蓝光进行照明,可以分辨窄至150 nm的区域。更小的磁性物体,比如十纳米大小的畴壁,也可以通过数字对比度增强变得可见,但它们的图像会被衍射放大。zui近有研究表明,克尔信号也可以从宽度仅为30纳米的纳米线中获得。如果您对磁学测量有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊 ...
在磁性材料中折射率不同,从而使得两种偏振光在磁性样品中传播的过程中产 生了光程差,进而产生相位差,从样品中出射后两种偏振光合成的透射光就表现 为偏振面较入射光来讲发生了一定角度的偏转。塞曼效应是指在外磁场中,光源发出的光的各能级谱线在磁场下进一步分裂 成更多条,并且分裂出的各谱线的间隔和外磁场的大小成正比的磁光效应,该效 应的原理是原子的自旋磁矩和轨道磁矩在外磁场的作用下能级会发生进一步的 分裂。塞曼效应的发现直接推动了量子力学的完善并导致自旋这一自由度被发现。图1.三种克尔效应示意图,从左至右依次为极向、纵向和横向克尔效应则是说当偏振光在磁性样品表面被反射后,反射光的偏振面相对入射光发生一定 ...
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